Излучаемые передатчиком, прежде чем попасть в приёмник, проходят путь, который может быть сложным. Радиоволны могут достигать пункта приёма, распространяясь по прямолинейным траекториям, огибая выпуклую поверхность Земли, отражаясь от ионосферы, и т.д. Способы Распространение радиоволн существенно зависят от длины волны l, от освещённости земной атмосферы Солнцем и от ряда др. факторов (см. ниже).
Прямые волны. В однородных средах радиоволны распространяются прямолинейно с постоянной скоростью, подобно световым лучам (радиолучи). Такое Распространение радиоволн называется свободным. Условия Распространение радиоволн в космическом пространстве при радиосвязи между наземной станцией и космическим объектом, между двумя космическими объектами, при радиоастрономических наблюдениях, при радиосвязи наземной станции с самолётом или между самолётами близки к свободному.
Волну, излученную антенной, на больших расстояниях от неё можно считать плоской (см. Излучение и приём радиоволн
). Плотность потока электромагнитной энергии, пропорциональная квадрату напряжённости поля волны, убывает с увеличением расстояния r
от источника обратно пропорционально r
2 , что приводит к ограничению расстояния, на котором может быть принят сигнал передающей станции. Дальность действия радиостанции (при отсутствии поглощения) равна: 
, где
c - мощность сигнала на входе приёмника, Р
ш - мощность шумов, G 1 , G 2
- коэффициенты направленного действия передающей и приёмной антенн. Скорость Распространение радиоволн
в свободном пространстве равна скорости света в вакууме: с
= 300 000 км
/сек.
При распространении волны в материальной среде (например, в земной атмосфере, в толще Земли, в морской воде и т.п.) происходят изменение её фазовой скорости и поглощение энергии. Это объясняется возбуждением колебаний электронов и ионов в атомах и молекулах среды под действием электрического поля волны и переизлучением ими вторичных волн. Если напряжённость поля волны мала по сравнению с напряжённостью поля, действующего на электрон в атоме, то колебания электрона под действием поля волны происходят по гармоническому закону с частотой пришедшей волны. Поэтому электроны излучают радиоволны той же частоты, но с разными амплитудами и фазами. Сдвиг фаз между первичной и переизлучённой волнами приводит к изменению фазовой скорости. Потери энергии при взаимодействии волны с атомами являются причиной поглощения радиоволн. Поглощение и изменение фазовой скорости в среде характеризуются показателем поглощения c и показателем преломления n , которые, в свою очередь, зависят от диэлектрической проницаемости e и проводимости s среды, а также от длины волны l:
(1)
Коэффициент поглощения b = 2pc/l, фазовая скорость u = c /n . В этом случае r д определяется не только характеристиками передатчика, приёмника и длиной волны, но и свойствами среды (e, s). В земных условиях Распространение радиоволн обычно отличается от свободного. На Распространение радиоволн оказывают влияние поверхность Земли, земная атмосфера, структура ионосферы и т.д. Влияние тех или иных факторов зависит от длины волны.
Влияние поверхности Земли на распространение радиоволн зависит от расположения радиотрассы относительно её поверхности.
Распространение радиоволн - пространственный процесс, захватывающий большую область. Но наиболее существенную роль в этом процессе играет часть пространства, ограниченная поверхностью, имеющей форму эллипсоида вращения, в фокусах которого А и В расположены передатчик и приёмник (рис. 1 ). Большая ось эллипсоида практически равна расстоянию R между передатчиком и приёмником, а малая ось ~. Чем меньше l, тем уже эллипсоид, в оптическом диапазоне он вырождается в прямую линию (световой луч). Если высоты Z 1 и Z 2 , на которых расположены антенны передатчика и приёмника относительно поверхности Земли, велики по сравнению с l, то эллипсоид не касается поверхности Земли (рис. 1 , а). Поверхность Земли не оказывает в этом случае влияния на Распространение радиоволн (свободное распространение). При понижении обеих или одной из конечных точек радиотрассы эллипсоид коснётся поверхности Земли (рис. 1 , б) и на прямую волну, идущую от передатчика к приёмнику, належится поле отражённой волны. Если при Z 1 >> l и Z 2 >> l, то это поле можно рассматривать как луч, отражённый земной поверхностью по законам геометрической оптики. Поле в точке приёма определяется интерференцией прямого и отражённого лучей. Интерференционные максимумы и минимумы обусловливают лепестковую структуру поля (рис. 2 ). Условие Z 1 и Z 2 >> l практически может выполняться только для метровых и более коротких волн, поэтому лепестковая структура поля характерна для ультракоротких волн (УКВ).
При увеличении l существенная область расширяется и пересекает поверхность Земли. В этом случае уже нельзя представлять волновое поле как результат интерференции прямой и отражённой волн. Влияние Земли на Распространение радиоволн в этом случае обусловлено несколькими факторами: земля обладает значительной электропроводностью, поэтому Распространение радиоволн вдоль поверхности Земли приводит к тепловым потерям и ослаблению волны. Потери энергии в земле увеличиваются с уменьшением l.
Помимо ослабления, происходит также изменение структуры поля волны. Если антенна у поверхности Земли излучает поперечную линейно-поляризованную волну (см. Поляризация волн ), у которой напряжённость электрического поля Е перпендикулярна поверхности Земли, то на больших расстояниях от излучателя волна становится эллиптически поляризованной (рис. 3 ). Величина горизонтальной компоненты E x значительно меньше вертикальной E z и убывает с увеличением проводимости s земной поверхности. Возникновение горизонтальной компоненты позволяет вести приём земных волн на т. н. земные антенны (2 проводника, расположенные на поверхности Земли или на небольшой высоте). Если антенна излучает горизонтально-поляризованную волну (Е параллельно поверхности Земли), то поверхность Земли ослабляет поле тем больше, чем больше s, и создаёт вертикальную составляющую. Уже на небольших расстояниях от горизонтального излучателя вертикальная компонента поля становится больше горизонтальной. При распространении вдоль Земли фазовая скорость земных волн меняется с расстоянием, однако уже на расстоянии ~ нескольких l от излучателя она становится равной скорости света, независимо от электрических свойств почвы.
Выпуклость Земли является своеобразным «препятствием» на пути радиоволн, которые, дифрагируя, огибают Землю и проникают в «область тени». Т. к. дифракция волн заметно проявляется тогда, когда размеры препятствия соизмеримы или меньше l, а размер выпуклости Земли можно охарактеризовать высотой шарового сегмента h (рис. 4 ), отсекаемого плоскостью, которая проходит через хорду, соединяющую точки расположения приёмника и передатчика (см. табл.), то условие h << l выполняется для метровых и более длинных волн. Если учесть, что с уменьшением l увеличиваются потери энергии в Земле, то практически только километровые и более длинные волны могут проникать глубоко в область тени (рис. 5 ).
Высота шарового сегмента h
для различных расстояний между передатчиком и приёмником
| Расстояние, км | 1 | 5 | 10 | 50 | 100 | 500 | 1000 | 5000 |
| h, м | 0,03 | 0,78 | 3,1 | 78 | 310 | 7800 | 3,1´10 4 | 3,75´10 4 |
Земная поверхность неоднородна, наиболее существенное влияние на Распространение радиоволн оказывают электрические свойства участков трассы, примыкающих к передатчику и приёмнику. Если радиотрасса пересекает линию берега, т. е. проходит над сушей, а затем над морем (s ® ¥) , то при пересечении береговой линии резко изменится напряжённость поля (рис. 6 ), т. е. амплитуда и направление распространения волны (береговая рефракция). Однако береговая рефракция является местным возмущением поля радиоволны, уменьшающимся по мере удаления от береговой линии.
Рельеф земной поверхности также влияет на Распространение радиоволн Это влияние зависит от соотношения между высотой неровностей поверхности h , горизонтальной протяжённостью l , l и углом падения q волны на поверхность (рис. 7 ). Если выполняются условия:
4p 2 l 2 sin 2 q/l 2 £ 1; 2psin q << 1, (2)
то неровности считаются малыми и пологими. В этом случае они мало влияют на Распространение радиоволн При увеличении q условия (2) могут нарушаться. При этом энергия волны рассеивается, и напряжённость поля в направлении отражённого луча уменьшается (возникают диффузные отражения).
Высокие холмы, горы и т.п., кроме того, сильно «возмущают» поле, образуя затенённые области. Дифракция радиоволн на горных хребтах иногда приводит к усилению волны из-за интерференции прямых и отражённых от поверхности Земли волн (рис. 8 ).
Распространение радиоволн в тропосфере. Рефракция радиоволн. Земные радиоволны распространяются вдоль поверхности Земли в тропосфере . Проводимость тропосферы s для частот, соответствующих радиоволнам (за исключением миллиметровых волн), практически равна 0; диэлектрическая проницаемость e и, следовательно, показатель преломления n являются функциями давления и температуры воздуха, а также давления водяного пара. У поверхности Земли n » 1,0003. Изменение e и n с высотой зависит от метеорологических условий. Обычно e и n уменьшаются, а фазовая скорость u растет с высотой. Это приводит к искривлению радиолучей (рефракция радиоволн, рис. 9 ). Если в тропосфере под углом к горизонту распространяется волна, фронт которой совпадает с прямой ав (рис. 9 ), то вследствие того, что в верхних слоях тропосферы волна распространяется с большей скоростью, чем в нижних, верхняя часть фронта волны обгоняет нижнюю и фронт волны поворачивается (луч искривляется). Т. к. n с высотой убывает, то радиолучи отклоняются к Земле. Это явление, называется нормальной тропосферной рефракцией, способствует Распространение радиоволн за пределы прямой видимости, т.к. за счёт рефракции волны могут огибать выпуклость Земли. Однако практически этот эффект может играть роль только для УКВ, поскольку для более длинных волн преобладает огибание в результате дифракции. Метеорологические условия могут ослаблять или усиливать рефракцию по сравнению с нормальной.
Тропосферный волновод. При некоторых условиях (например, при движении нагретого воздуха с суши над поверхностью моря) температура воздуха с высотой не уменьшается, а увеличивается (инверсии температуры). При этом преломление в тропосфере может стать столь сильным, что вышедшая под небольшим углом к горизонту волна на некоторой высоте изменит направление на обратное и вернётся к Земле. В пространстве, ограниченном снизу Землёй, а сверху как бы отражающим слоем тропосферы, волна может распространяться на очень большие расстояния (волноводное распространение радиоволн). Так же как в металлических радиоволноводах , в тропосферных волноводах могут распространяться волны, длина которых меньше критической (l кр » 0,085 d 3 / 2 , d - высота волновода в м , l кр в см ). Толщина слоев инверсии в тропосфере обычно не превышает ~ 50-100 м , поэтому волноводным способом могут распространяться только дециметровые, сантиметровые и более короткие волны.
Рассеяние на флуктуациях e. Помимо регулярных изменений e с высотой, в тропосфере существуют нерегулярные неоднородности (флуктуации) e, возникающие в результате беспорядочного движения воздуха. На них происходит рассеяние радиоволн УКВ диапазона. Т. о., область пространства, ограниченная диаграммами направленности приёмной и передающей антенн и содержащая большое число неоднородностей e, является рассеивающим объёмом. Рассеяние приводит к флуктуациям амплитуды и фазы радиоволны, а также к распространению УКВ на расстояния, значительно превышающие прямую видимость (рис. 10 ). При этом поле в точке приёма В образуется в результате интерференции рассеянных волн. Вследствие интерференции большого числа рассеянных волн возникают беспорядочные изменения амплитуды и фазы сигнала. Однако среднее значение амплитуды сигнала значительно превышает амплитуду, которая могла бы быть обусловлена нормальной тропосферной рефракцией.
Поглощение радиоволн. Тропосфера прозрачна для всех радиоволн вплоть до сантиметровых. Более короткие волны испытывают заметное ослабление в капельных образованиях (дождь, град, снег, туман), в парах воды и газах атмосферы. Ослабление обусловлено процессами поглощения и рассеяния. Каждая капля воды обладает значительной проводимостью и волна возбуждает в ней высокочастотные токи. Плотность токов пропорциональна частоте, поэтому значительные токи, а следовательно, и тепловые потери, возникают только при распространении сантиметровых и более коротких волн. Эти токи вызывают не только тепловые потери, но являются источниками вторичного рассеянного излучения, ослабляющего прямой сигнал. Плотность потока рассеянной энергии обратно пропорциональна l 4 , если размер рассеивающей частицы d < l, и не зависит от l, если d >> l (см. Рассеяние света ). Практически через область сильного дождя или тумана волны с l < 3 см распространяться не могут. Волны короче 1,5 см , помимо этого, испытывают резонансное поглощение в водяных парах (l = 1,5 см ; 1,35 см ; 0,75 см ; 0,5 см ; 0,25 см ) и кислороде (l = 0,5 см и 0,25 см ). Энергия распространяющейся волны расходуется в этом случае на ионизацию или возбуждение атомов и молекул. Между резонансными линиями имеются области малого поглощения.
Распространение радиоволн в ионосфере. В ионосфере - многокомпонентной плазме , находящейся в магнитном поле Земли, механизм Распространение радиоволн сложнее, чем в тропосфере. Под действием радиоволны в ионосфере могут возникать как вынужденные колебания электронов и ионов, так и различные виды коллективных собственных колебаний (плазменные колебания). В зависимости от частоты радиоволны w основную роль играют те или другие из них и поэтому электрические свойства ионосферы различны для различных диапазонов радиоволн. При высокой частоте w в Распространение радиоволн принимают участие только электроны, собственная частота колебаний которых (Ленгмюровская частота) равна:
(3)
где е - заряд, m - масса, - концентрация электронов. Вынужденные колебания свободных электронов ионосферы, в отличие от электронов тропосферы, тесно связанных с атомами, отстают от электрического поля высокочастотной волны по фазе почти на 2p. Такое смещение электронов усиливает поле Е волны в ионосфере (рис. 11 ). Поэтому диэлектрическая проницаемость e, равная отношению напряжённости внешнего поля к напряжённости поля внутри среды, оказывается для ионосферы < 1: e = 1 - w 2 0 /w 2 . Учёт столкновений электронов с атомами и ионами даёт более точные формулы для e и s ионосферы:
, 
(4)
где n - число столкновений в секунду.
Для высоких частот, начиная с коротких волн, в большей части ионосферы справедливо соотношение: w 2 >> n 2 и показатели преломления n и поглощения c равны:
; (5)
С увеличением частоты c уменьшается, а n растет, приближаясь к 1. Т. к. n < 1, фазовая скорость распространения волны . Скорость распространения энергии (групповая скорость волны) в ионосфере равна с ×n и в соответствии с относительности теорией меньше с.
Отражение радиоволн. Для волны, у которой w < w 0 n и u становятся мнимыми величинами, это означает, что такая волна не может распространяться в ионосфере. Поскольку концентрация электронов и плазменная частота w 0 в ионосфере увеличиваются с высотой (рис. 12 ), то падающая волна, проникая в ионосферу, распространяется до такого уровня, при котором показатель преломления обращается в нуль. На этой высоте происходит полное отражение волны от слоя ионосферы. С увеличением частоты падающая волна всё глубже проникает в слой ионосферы. Максимальная частота волны, которая отражается от слоя ионосферы при вертикальном падении, называется критической частотой слоя:
(6)
Критическая частота слоя 2 (главный максимум, рис. 12 ) изменяется в течение суток и от года к году приблизительно от 5 до 10 Мгц. Для волн с частотой w > w кр n всюду > 0, т. е. волна проходит через слой, не отражаясь.
При наклонном падении волны на ионосферу максимальная частота волны, возвращающейся на Землю, оказывается выше w кр. Радиоволна, падающая на ионосферу под углом j 0 , испытывая рефракцию, поворачивается к Земле на той высоте, где j(z ) = p/2. Условие отражения при наклонном падении имеет вид: n (z ) = sinj 0 . Частоты волн, отражающихся от данной высоты при наклонном и вертикальном падении, связаны соотношением: w накл = w верт secj 0. Максимальная частота волны, отражающейся от ионосферы при данном угле падения, т. е. для данной длины трассы, называется максимальной применимой частотой (МПЧ).
Двойное лучепреломление. Существенное влияние на Распространение радиоволн оказывает магнитное поле Земли 0 = 0,5 э, пронизывающее ионосферу. В постоянном магнитном поле ионизированный газ становится анизотропной средой. Попадающая в ионосферу волна испытывает двойное лучепреломление , т. е. расщепляется на 2 волны, отличающиеся скоростью и направлением распространения, поглощением и поляризацией. В магнитном поле H 0 на электрон, движущийся со скоростью u, действует Лоренца сила , под действием которой электрон вращается с частотой (гироскопическая частота) вокруг силовых линий магнитного поля. Вследствие этого изменяется характер вынужденных колебаний электронов ионосферы под действием электрического поля волны.
В простейшем случае, когда направление Распространение радиоволн перпендикулярно H 0 (Е лежит в одной плоскости с H 0), волну можно представить в виде суммы 2 волн с Е ^ Н 0 и Е || Н 0 . Для первой волны (необыкновенной) характер движения электронов и, следовательно, n изменяются, для второй (обыкновенной) они остаются такими же, как и в отсутствии магнитного поля:
; (7)
В случае произвольного направления Распространение радиоволн относительно магнитного поля Земли формулы более сложные: как n 1 , так и n 2 зависят от w H . Поскольку отражение радиоволны происходит от слоя, где n = 0, то обыкновенная и необыкновенная волны отражаются на разной высоте. Критические частоты для них также различны.
По мере Распространение радиоволн в ионосфере из-за различия в скорости накапливается сдвиг фаз между волнами, вследствие чего поляризация результирующей волны непрерывно изменяется. Линейная поляризация падающей волны в определённых условиях сохраняется, но плоскость поляризации при распространении поворачивается (см. Вращение плоскости поляризации ). В общем случае поляризация обеих волн эллиптическая.
Рассеяние радиоволн. Помимо регулярной зависимости электронной концентрации от высоты (рис. 12 ), в ионосфере постоянно происходят случайные изменения концентрации. Ионосферный слой содержит большое число неоднородных образований различного размера, которые находятся в постоянном движении и изменении, рассасываясь и возникая вновь. Вследствие этого в точку приёма, кроме основного отражённого сигнала, приходит множество рассеянных волн (рис. 13 ), сложение которых приводит к замираниям - хаотическим изменениям сигнала.
Существование неоднородных образований приводит к возможности рассеянного отражения радиоволн при частотах, значительно превышающих максимальные частоты отражения от регулярной ионосферы. Аналогично рассеянию на неоднородностях тропосферы это явление обусловливает дальнее Распространение радиоволн (метрового диапазона).
Характерные неоднородные образования возникают в ионосфере при вторжении в неё метеоритов . Испускаемые раскалённым метеоритом электроны ионизируют окружающую среду, образуя за летящим метеоритом след, диаметр которого вследствие молекулярной диффузии быстро возрастает. Ионизированные следы создаются в интервале высот 80-120 км , длительность их существования колеблется от 0,1 до 100 сек. Радиоволны зеркально отражаются от метеорного следа. Эффективность этого процесса зависит от массы метеорита.
Нелинейные эффекты. Для сигналов не очень большой мощности две радиоволны распространяются через одну и ту же область ионосферы независимо друг от друга (см. Суперпозиции принцип ), ионосфера является линейной средой. Для мощных радиоволн, когда поле Е волны сравнимо с характерным «плазменным полем» E p ионосферы, e и s начинают зависеть от напряжённости поля распространяющейся волны. Нарушается линейная связь между электрическим током и полем Е.
Нелинейность ионосферы может проявляться в виде перекрёстной модуляции 2 сигналов (Люксембург - Горьковский эффект ) и в «самовоздействии» мощной волны, например в изменении глубины модуляции сигнала, отражённого от ионосферы.
Особенности распространения радиоволн различного диапазона в ионосфере. Начиная с УКВ волны, частота которых выше максимально применимой частоты (МПЧ), проходят через ионосферу. Волны, частота которых ниже МПЧ, отражаясь от ионосферы, возвращаются на Землю. Такие радиоволны называются ионосферными, используются для дальней радиосвязи на Земле. Диапазон ионосферных волн снизу по частоте ограничен поглощением. Поэтому связь при помощи ионосферных волн осуществляется в диапазоне коротких волн и в ночные часы (уменьшается поглощение) в диапазоне средних волн. Дальность Распространение радиоволн при одном отражении от ионосферы ~ 3500-4000 км , т.к. угол падения j на ионосферу из-за выпуклости Земли ограничен: наиболее пологий луч касается поверхности Земли (рис. 14 ). Связь на большие расстояния осуществляется за счёт нескольких отражений от ионосферы (рис. 15 ).
Длинные и сверхдлинные волны практически не проникают в ионосферу, отражаясь от её нижней границы, которая является как бы стенкой сферического радиоволновода (второй стенкой волновода служит Земля). Волны, излучаемые антенной в некоторой точке Земли, огибают её по всем направлениям, сходятся на противоположной стороне. Сложение волн вызывает некоторое увеличение напряжённости поля в противолежащей точке (эффект антипода, рис. 16 ).
Радиоволны звуковых частот могут просачиваться через ионосферу вдоль силовых линий магнитного поля Земли. Распространяясь вдоль магнитной силовой линии, волна уходит на расстояние, равное нескольким земным радиусам, и затем возвращается в сопряжённую точку, расположенную в др. полушарии (рис. 17 ). Разряды молний в тропосфере являются источником таких волн. Распространяясь описанным способом, они создают на входе приёмника сигнал с характерным свистом (свистящие атмосферики ).
Для радиоволн инфразвуковых частот, частота которых меньше гироскопической частоты ионов, ионосфера ведёт себя как проводящая нейтральная жидкость, движение которой описывается уравнениями гидродинамики
.
Благодаря наличию магнитного поля Земли любое смещение проводящего вещества, создающее электрический ток, сопровождается возникновением сил Лоренца, изменяющих состояние движения. Взаимодействие между механическими и электромагнитными силами приводит к перемещению случайно возникшего движения в ионизированном газе вдоль магнитных силовых линий, т. е. к появлению магнито-гидродинамических (альфвеновских) волн, которые распространяются вдоль магнитных силовых линий со скоростью 
4,5×10 4 м
/сек
(r - плотность ионизированного газа).
Космическая радиосвязь. Когда один из корреспондентов находится на Земле, диапазон длин волн, пригодных для связи с космическим объектом, определяется условиями прохождения через атмосферу Земли. Т. к. радиоволны, частота которых < МПЧ (5-30 Мгц ), не проходят через ионосферу, а волны с частотой > 6-10 Ггц поглощаются в тропосфере, то волны от космического объекта могут приниматься на Земле при частотах от ~ 30 Мгц до 10 Ггц. Однако и в этом диапазоне атмосфера Земли не полностью прозрачна для радиоволн. Вращение плоскости поляризации при прохождении через ионосферу при приёме на обычную антенну приводит к потерям, которые уменьшаются с ростом частоты. Только при частотах > 3 Ггц ими можно пренебречь (рис. 18 ). Эти условия определяют диапазон радиоволн для дальней связи на УКВ при использовании спутников.
Для связи с объектами, находящимися на др. планетах, необходимо учитывать поглощение и в атмосфере этих планет. При осуществлении связи между 2 космическими кораблями, находящимися вне атмосферы планет, особенное значение приобретают миллиметровые и световые волны, обеспечивающие наибольшую ёмкость каналов связи (см. Оптическая связь ). Сведения о процессах Распространение радиоволн в космическом пространстве даёт радиоастрономия .
Подземная и подводная радиосвязь. Земная кора, а также воды морей и океанов обладают проводимостью и сильно поглощают радиоволны. Для осадочных пород в поверхностном слое земной коры s » 10 -3 -10 -2 ом -1 м -1 . В этих средах волна практически затухает на расстоянии £ l. Кроме того, для сред с большой s коэффициент поглощения увеличивается с ростом частоты. Поэтому для подземной радиосвязи используются в основном длинные и сверхдлинные волны. В подводной связи наряду со сверхдлинными волнами используют волны оптического диапазона.
В системах связи между подземными или подводными пунктами может быть использовано частичное распространение вдоль поверхности Земли или моря. Вертикально поляризованная волна, возбуждаемая подземной передающей антенной, распространяется до поверхности Земли, преломляется на границе раздела между Землёй и атмосферой, распространяется вдоль земной поверхности и затем принимается подземной приёмной антенной (рис. 19 ). Глубина погружения антенн достигает десятков м. Системы этого типа обеспечивают дальность до нескольких сотен км и применяются, например, для связи между подземными пунктами управления при запуске ракет. Системы др. типа используют подземные волноводы - слои земной коры, обладающие малой проводимостью и, следовательно, малыми потерями. К таким породам относятся каменная соль , поташ и др. Эти породы залегают на глубинах до сотен м и обеспечивают дальность Распространение радиоволн до нескольких десятков км. Дальнейшим развитием этого направления является использование твёрдых горных пород (гранитов, гнейсов, базальтов и др.), расположенных на больших глубинах и имеющих малую проводимость (рис. 20 ). На глубине 3-7 км s может уменьшиться до 10 -11 ом -1 м -1 . При дальнейшем увеличении глубины благодаря возрастанию температуры создаётся ионизация (обращенная ионосфера) и проводимость увеличивается. Образуется подземный волновод толщиной в несколько км , в котором возможно Распространение радиоволн на расстоянии до нескольких тыс. км. Одна из основных проблем подземной и подводной связи - расчёт излучения и передачи энергии от антенн , расположенных в проводящей среде.
Преимущество систем подземной связи состоит в их независимости от бурь, ураганов и искусственных разрушений на поверхности Земли. Кроме того, благодаря экранирующему действию верхних проводящих осадочных пород системы подземной связи обладают высокой помехозащищенностью от промышленных и атмосферных шумов.
Лит.:
Фейнберг Е. Л., Распространение радиоволн вдоль земной поверхности, М., 1961; Альперт Я. Л., Распространение электромагнитных волн и ионосфера, М., 1972; Гуревич А. В., Шварцбург А. Б., Нелинейная теория распространения радиоволн в ионосфере, М., 1973; Бреховских Л. М., Волны в слоистых средах, 2 изд., М., 1973; Татарский В. И., Распространение волн в турбулентной атмосфере, М., 1967; Чернов Л. А., Распространение волн в среде со случайными неоднородностями, М., 1958; Гинзбург В. Л., Распространение электромагнитных волн в плазме, М., 1967; Макаров Г. И., Павлов В. А., Обзор работ, связанных с подземным распространением радиоволн. Проблемы дифракции и распространения радиоволн, Сб. 5, Л., 1966; Долуханов М. П., Распространение радиоволн, 4 изд., М., 1972; Гавелей Н. П., Никитин Л. М., Системы подземной радиосвязи, «Зарубежная радиоэлектроника», 1963, № 10; Габиллард [Р.], Дегок [П.], Уэйт [Дж.], Радиосвязь между подземными и подводными пунктами, там же, 1972, № 12; Ратклифф Дж. А., Магнито-ионная теория и ее приложения к ионосфере, пер. с англ., М., 1962.
Рис. 19. Система подземной связи с частичным распространением радиоволн вдоль земной поверхности. Вторичные волны изображены условно.
Статья про слово "Распространение радиоволн " в Большой Советской Энциклопедии была прочитана 36675 раз
Радиочастотный диапазон и его использование для радиосвязи
2.1 Основы распространения радиоволн
Радиосвязь обеспечивает передачу информации на расстояние с помощью электромагнитных волн (радиоволн).
Радиоволны – это электромагнитные колебания, распространяющиеся в пространстве со скоростью света (300 000 км/сек). Кстати свет также относится к электромагнитным волнам, что и определяет их весьма схожие свойства (отражение, преломление, затухание и т. п.).
Радиоволны переносят через пространство энергию, излучаемую генератором электромагнитных колебаний. А рождаются они при изменении электрического поля, например, когда через проводник проходит переменный электрический ток или когда через пространство проскакивают искры, т.е. ряд быстро следующих друг за другом импульсов тока.
Рис. 2.1 Структура электромагнитной волны.
Электромагнитное излучение характеризуется частотой, длиной волны и мощностью переносимой энергии. Частота электромагнитных волн показывает, сколько раз в секунду изменяется в излучателе направление электрического тока и, следовательно, сколько раз в секунду изменяется в каждой точке пространства величина электрического и магнитного полей.
Измеряется частота в герцах (Гц) – единицах названных именем великого немецкого ученого Генриха Рудольфа Герца. 1Гц – это одно колебание в секунду, 1 МегаГерц (МГц) – миллион колебаний в секунду. Зная, что скорость движения электромагнитных волн равна скорости света, можно определить расстояние между точками пространства, где электрическое (или магнитное) поле находится в одинаковой фазе. Это расстояние называется длиной волны.
Длина волны (в метрах) рассчитывается по формуле:
, или примерно
где f – частота электромагнитного излучения в МГц.
Из формулы видно, что, например, частоте 1 МГц соответствует длина волны около 300 м. С увеличением частоты длина волны уменьшается, с уменьшением – увеличивается.
Электромагнитные волны свободно проходят через воздух или космическое пространство (вакуум). Но если на пути волны встречается металлический провод, антенна или любое другое проводящее тело, то они отдают ему свою энергию, вызывая тем самым в этом проводнике переменный электрический ток. Но не вся энергия волны поглощается проводником, часть ее отражается от поверхности. Кстати, на этом основано применение электромагнитных волн в радиолокации.
Еще одним полезным свойством электромагнитных волн (впрочем, как и всяких других волн) является их способность огибать тела на своем пути. Но это возможно лишь в том случае, когда размеры тела меньше, чем длина волны, или сравнимы с ней. Например, чтобы обнаружить самолет, длина радиоволны локатора должна быть меньше его геометрических размеров (менее 10м). Если же тело больше, чем длина волны, оно может отразить ее. Но может и не отразить – вспомните «Stealth».
Энергия, которую несут электромагнитные волны, зависит от мощности генератора (излучателя) и расстояния до него, т.е. поток энергии, приходящийся на единицу площади, прямо пропорционален мощности излучения и обратно пропорционален квадрату расстояния до излучателя. Это значит, что дальность связи зависит от мощности передатчика, но в гораздо большей степени от расстояния до него.
Например, поток энергии электромагнитного излучения Солнца на поверхность Земли достигает 1 киловатта на квадратный метр, а поток энергии средневолновой вещательной радиостанции – всего тысячные и даже миллионные доли ватта на квадратный метр.
2.2 Распределение спектра радиочастот
Радиоволны (радиочастоты), используемые в радиотехнике, занимают спектр от 10 000 м (30 кГц) до 0,1 мм (3 000 ГГц). Это только часть обширного спектра электромагнитных волн. За радиоволнами (по убывающей длине) следуют тепловые или инфракрасные лучи. После них идет узкий участок волн видимого света, далее – спектр ультрафиолетовых, рентгеновских и гамма лучей – все это электромагнитные колебания одной природы, отличающиеся только длиной волны и, следовательно, частотой.
Хотя весь спектр разбит на области, границы между ними намечены условно. Области следуют непрерывно одна за другой, переходят одна в другую, а в некоторых случаях перекрываются.
Но эти диапазоны весьма обширны и, в свою очередь, разбиты на участки, куда входят так называемые радиовещательные и телевизионные диапазоны, диапазоны для наземной и авиационной, космической и морской связи, для передачи данных и медицины, для радиолокации и радионавигации и т.д. Каждой радиослужбе выделен свой участок диапазона или фиксированные частоты. Реально для целей радиосвязи используются колебания в частотном диапазон от 10 кГц до 100 ГГц. Использование для связи того или иного интервала частот зависит от многих факторов, в частности от условий распространения радиоволн разных диапазонов, требуемой дальности связи, реализуемости величин мощностей передатчиков в выбранном интервале частот и др.
Международными соглашениями весь спектр радиоволн, применяемых в радиосвязи, разбит на диапазоны (табл. 1):
Таблица 1
| №п.п. | Наименование диапазона | Границы диапазона | |||
| Волн | Устарев-шие термины | Частот | Радиоволн | Частот | |
| 1 | ДКМГМВДекаМега Метровые | Крайне низкие частоты (КНЧ) | 100.000-10.000км | 3-30 Гц | |
| 2 | МГМВМегаметровые | Сверхнизкие частоты (СНЧ) | 10.000-1.000 км | 30-3.000Гц | |
| 3 | ГКММВГектакилометровые | Инфранизкие частоты (ИНЧ) | 1.000-100 км | 0.3-3 кГц | |
| 4 | МРМВМириаметровые | СДВ | Очень низкие частоты (ОНЧ) VLF | 100-10 км | 3-30кГц |
| 5 | КМВКилометровые | ДВ | Низкие частоты (НЧ) LF | 10-1 км | 30-300кГц |
| 6 | ГКМВГектаметровые | СВ | Средние частоты (СЧ) VF | 1000-100м | 0,3-3 МГц |
| 7 | ДКМВДекаметровые | КВ | Высокие частоты (ВЧ) HF | 100-10м | 3-30 МГц |
| 8 | МВМетровые | УКВ | Очень высокие частоты (ОВЧ) VHF | 10-1м | 30-300 МГц |
| 9 | ДЦМВДециметровые | УКВ | Ультравысокие частоты (УВЧ) UHF | 10-1 дм | 0.3-3 ГГц |
| 10 | СМВСантиметровые | УКВ | Сверхвысокие частоты (СВЧ) SHF | 10-1 см | 3-30 ГГц |
| 11 | ММВМиллиметровые | УКВ | Крайне высокие частоты (КВЧ) EHF | 10-1 мм | 30-300 ГГц |
| 12 | ДЦММВДецимилли-
метровые Субмилли- метровые |
СУММВ | Гипервысокие частоты (ГВЧ) | 1-0,1 мм | 0,3-3 ТГц |
| 13 | Световые | < 0,1 мм | > 3 ТГц | ||
Рис. 2.2 Пример распределения спектра между различными службами.
Радиоволны излучаются через антенну в пространство и распространяются в виде энергии электромагнитного поля. И хотя природа радиоволн одинакова, их способность к распространению сильно зависит от длины волны.
Земля для радиоволн представляет проводник электричества (хотя и не очень хороший). Проходя над поверхностью земли, радиоволны постепенно ослабевают. Это связано с тем, что электромагнитные волны возбуждают в поверхности земли электротоки, на что и тратится часть энергии. Т.е. энергия поглощается землей, причем тем больше, чем короче длина волна (выше частота).
Кроме того, энергия волны ослабевает еще и потому, что излучение распространяется во все стороны пространства и, следовательно, чем дальше от передатчика находится приемник, тем меньшее количество энергии приходится на единицу площади и тем меньше ее попадает в антенну.
Передачи длинноволновых вещательных станций можно принимать на расстоянии до нескольких тысяч километров, причем уровень сигнала уменьшается плавно, без скачков. Средневолновые станции слышны в пределах тысячи километров. Что же касается коротких волн, то их энергия резко убывает по мере удаления от передатчика. Этим объясняется тот факт, что на заре развития радио для связи в основном применялись волны от 1 до 30 км. Волны короче 100 метров вообще считались непригодными для дальней связи.
Однако дальнейшие исследования коротких и ультракоротких волн показали, что они быстро затухают, когда идут у поверхности Земли. При направлении излучения вверх, короткие волны возвращаются обратно.
Еще в 1902году английский математик Оливер Хевисайд (Oliver Heaviside) и американский инженер-электрик Артур Эдвин Кеннелли (Arthur Edwin Kennelly) практически одновременно предсказали, что над Землей существует ионизированный слой воздуха – естественное зеркало, отражающее электромагнитные волны. Этот слой был назван ионосферой.
Ионосфера Земли должна была позволить увеличить дальность распространения радиоволн на расстояния, превышающие прямую видимость. Экспериментально это предположение было доказано в 1923 году. Радиочастотные импульсы передавались вертикально вверх и принимались вернувшиеся сигналы. Измерения времени между посылкой и приемом импульсов позволили определить высоту и количество слоев отражения.
2.3 Влияние атмосферы на распространение радиоволн
Характер распространения радиоволн зависит от длины волны, кривизны Земли, почвы, состава атмосферы, времени суток и года, состояния ионосферы, магнитного поля Земли, метеорологических условий.
Рассмотрим строение атмосферы, оказывающей существенное влияние на распространение радиоволн. В зависимости от времени суток и года изменяются содержание влаги и плотность воздуха.
Воздух, окружающий земную поверхность, образует атмосферу, высота которой составляет приблизительно 1000-2000 км. Состав земной атмосферы неоднороден.
Рис. 2.3 Строение атмосферы.
Слои атмосферы высотой примерно до 100-130 км по своему составу однородны. В этих слоях имеется воздух, содержащий (по объему) 78% азота и 21% кислорода. Нижний слой атмосферы толщиной 10-15 км (рис. 2.3) называется тропосферой . В этом слое имеются водяные пары, содержание которых резко колеблется с изменением метеорологических условий.
Тропосфера постепенно переходит в стратосферу . Границей считается высота, на которой прекращается падение температуры.
На высотах примерно от 60 км и выше над Землей под влиянием солнечных и космических лучей в атмосфере происходит ионизация воздуха: часть атомов распадается на свободные электроны и ионы . В верхних слоях атмосферы ионизация незначительна, так как газ очень разрежен (имеется небольшое число молекул в единице объема). По мере того как солнечные лучи проникают в более плотные слои атмосферы, степень ионизации увеличивается. С приближением к Земле энергия солнечных лучей падает, и степень ионизации опять уменьшается. Кроме того, в нижних слоях атмосферы вследствие большой плотности отрицательные заряды долго существовать не могут; происходит процесс восстановления нейтральных молекул.
Ионизация в разреженной атмосфере на высотах 60-80 км от Земли и выше сохраняется в течение длительного времени. На этих высотах атмосфера очень разрежена, плотность свободных электронов и ионов настолько низкая, что столкновение, а отсюда и восстановление нейтральных атомов происходит относительно редко.
Верхний слой атмосферы называется ионосферой. Ионизированный воздух оказывает существенное влияние на распространение радиоволн.
Днем образуется четыре регулярных слоя или максимума ионизации ‒ слои D , Е , F 1 и F 2 . Наибольшую ионизацию (наибольшее число свободных электронов в единице объема) имеет слой F 2 .
После захода Солнца ионизирующее излучение резко падает. Происходит восстановление нейтральных молекул и атомов, что приводит к уменьшению степени ионизации. Ночью полностью исчезают слои D и F 2 , ионизация слоя Е значительно уменьшается, а слой F 2 сохраняет ионизацию с некоторым ослаблением.
Рис. 2.4 Зависимость распространения радиоволн от частоты и времени суток.
Высота слоев ионосферы все время меняется в зависимости от интенсивности солнечных лучей. Днем высота ионизированных слоев меньше, ночью больше. Летом в наших широтах электронная концентрация ионизированных слоев больше, чем зимой (за исключением слоя F 2). Степень ионизации зависит также и от уровня солнечной активности, определяемой количеством пятен на Солнце. Период солнечной активности равен примерно 11 годам.
В полярных широтах наблюдаются нерегулярные процессы ионизации, связанные с так называемыми ионосферными возмущениями.
Имеется несколько путей, по которым радиоволна приходит к приемной антенне. Как уже отмечалось, радиоволны, распространяющиеся над поверхностью земли и огибающие ее вследствие явления дифракции, называются поверхностными или земными волнами (направление 1, рис. 2.5). Волны, распространяющиеся по направлениям 2 и 3, называются пространственными . Они делятся на ионосферные и тропосферные. Последние наблюдаются только в диапазоне УКВ. Ионосферными называются волны, отраженные или рассеянные ионосферой, тропосферными ‒ волны, отраженные или рассеянные неоднородными слоями или «зернами» тропосферы.
Рис. 2.5 Пути распространения радиоволн.
Поверхностная волна основанием своего фронта касается Земли, как показано на рис. 2.6. Эта волна при точечном источнике всегда имеет вертикальную поляризацию, так как горизонтальная составляющая волны поглощается Землей. При достаточном удалении от источника, выраженном в длинах волн, любой отрезок фронта волны является плоской волной.
Поверхность Земли поглощает часть энергии распространяющихся вдоль нее поверхностных волн, поскольку Земля имеет активное сопротивление.
Рис. 2.6 Распространение поверхностных волн.
Чем короче волна, т.е. чем больше частота, тем больший ток индуцируется в Земле и тем больше потери. Потери в Земле уменьшаются с увеличением проводимости почвы, так как волны проникают в Землю тем меньше, чем выше проводимость почвы. В Земле происходят и диэлектрические потери, которые также увеличиваются с укорочением волны.
Для частот выше 1 МГц поверхностная волна фактически сильно затухает из-за поглощения Землей и поэтому не используется, за исключением местной зоны действия. У телевизионных частот затухание настолько большое, что поверхностная волна может использоваться на расстояниях не больше 1-2 км от передатчика.
Связь на большие расстояния осуществляется главным образом пространственными волнами.
Чтобы получить преломление, т. е. возвращение волны на Землю, волна должна излучаться под определенным углом по отношению к земной поверхности. Наибольший угол излучения, при котором радиоволна данной частоты возвращается на землю, называется критическим углом
для данного ионизированного слоя (рис. 2.7).
Рис. 2.7 Влияние угла излучения на прохождение пространственной волны.
Каждый ионизированный слой имеет свою критическую частоту и критический угол .
На рис. 2.7 показан луч, который легко преломляется слоем Е , так как луч входит под углом ниже критического угла этого слоя. Луч 3 проходит область Е , но возвращается на Землю слоем F 2 , потому что он входит под углом ниже критического угла слоя F 2 . Луч 4 также проходит слой Е . Он входит в слой F 2 при его критическом угле и возвращается на Землю. Луч 5 проходит обе области и теряется в пространстве.
Все лучи, изображенные на рис. 2.7, относятся к одной частоте. Если используется более низкая частота, требуются большие критические углы для обеих областей; наоборот, если частота увеличивается, обе области имеют меньшие критические углы. Если продолжать увеличивать частоту, то наступит момент, когда волна, распространяющаяся от передатчика параллельно Земле, будет превышать критический угол для любой области. Такое состояние получается на частоте около 30 МГц. Выше этой частоты связь пространственной волной становится ненадежной.
Итак, каждой критической частоте, соответствует свой критический угол, и, наоборот, каждому критическому углу соответствует своя критическая частота. Следовательно, любая пространственная волна, частота которой равна или ниже критической, будет на определенном удалении от передатчика возвращаться на Землю.
На рис. 2.7 луч 2 падает на слой Е при критическом угле. Обратите внимание, где отраженная волна падает на Землю (при превышении критического угла сигнал теряется); пространственная волна, дойдя до ионизированного слоя, отражается от него и возвращается на Землю на большом расстоянии от передатчика. На некотором расстоянии от передатчика, зависящем от мощности передатчика и длины волны, возможен прием поверхностной волны. От того места, где кончается прием поверхностной волны, начинается зона молчания и кончается она там, где появляется отраженная пространственная волна. Резкой границы зоны молчания не имеют.
Рис. 2.8 Зоны приема поверхностных и пространственных волн.
По мере возрастания частоты величина мертвой зоны увеличивается вследствие уменьшения критического угла. Для связи с корреспондентом на определенном расстоянии от передатчика в определенные время суток и времена года существует максимальная допустимая частота , которая может быть использована для связи пространственной волной. Каждая ионосферная область имеет свою максимальную допустимую частоту для связи.
Короткие и, тем более, ультракороткие волны в ионосфере теряют незначительную часть своей энергии. Чем выше частота, тем меньший путь проходят электроны при своих колебаниях, вследствие чего уменьшается число их столкновений с молекулами, т. е. уменьшаются потери энергии волны.
В более низких ионизированных слоях потери больше, так как повышенное давление свидетельствует о большей плотности газа, а при большей плотности газа вероятность столкновения частиц возрастает.
Длинные волны отражаются от нижних слоев ионосферы, имеющих наименьшую концентрацию электронов, при любых углах возвышения, в том числе и близких к 90°. Почва средней влажности является почти проводником для длинных волн, поэтому они хорошо отражаются от Земли. Многократным отражением от ионосферы и Земли объясняется дальнее распространение длинных волн.
Распространение длинных волн не зависит от времени года и метеорологических условий, от периода солнечной активности и от ионосферных возмущений. При отражении от ионосферы длинные волны претерпевают большое поглощение. Вот почему для связи на большие расстояния необходимо иметь передатчики большой мощности.
Средние волны заметно поглощаются в ионосфере и почве плохой и средней проводимости. Днем наблюдается только поверхностная волна, так как пространственная волна (длиннее 300 м) практически полностью поглощается в ионосфере. Для полного внутреннего отражения средние волны должны пройти некоторый путь в нижних слоях ионосферы, имеющих хотя и невысокую концентрацию электронов, но зато значительную плотность воздуха.
Ночью с исчезновением слоя D поглощение в ионосфере уменьшается, вследствие чего на пространственных волнах можно поддерживать связь на расстояниях 1500-2000 км при мощности передатчика около 1 кВт. Условия связи зимой несколько лучше, чем летом.
Достоинством средних волн является то, что они не подвержены влиянию ионосферных возмущений.
Согласно международному соглашению на волнах длиной около 600 м передаются сигналы бедствия (сигналы SOS).
Положительной стороной связи пространственной волной на коротких и средних волнах является возможность осуществления дальней связи при небольшой мощности передатчика. Но связь пространственными волнами имеет и существенные недостатки.
Во-первых , неустойчивость связи вследствие изменения высоты ионизированных слоев атмосферы в течение суток и года. Для поддержания связи с одним и тем же пунктом за сутки приходится 2-3 раза менять длину волны. Часто вследствие изменения состояния атмосферы связь на некоторое время нарушается совсем.
Во-вторых , наличие зоны молчания.
Волны короче 25 м относятся к «дневным волнам», так как они хорошо распространяются днем. К «ночным волнам» относятся волны длиннее 40 м. Эти волны хорошо распространяются ночью.
Условия распространения коротких радиоволн определяются состоянием ионизированного слоя Fг. Электронная концентрация этого слоя часто нарушается вследствие неравномерности солнечного излучения, вызывающей ионосферные возмущения и магнитные бури. В результате энергия коротких радиоволн значительно поглощается, что ухудшает радиосвязь, даже иногда делает ее совсем невозможной. Особенно часто ионосферные возмущения наблюдаются на широтах, близких к полюсам. Поэтому там коротковолновая связь ненадежна.
Наиболее заметные ионосферные возмущения имеют свою периодичность: они повторяются через 27 суток (время обращения Солнца вокруг своей оси).
В диапазоне коротких волн сильно сказывается влияние промышленных, атмосферных и взаимных помех.
Оптимальные частоты связи на коротких волнах выбираются на основе радиопрогнозов, которые делятся на долгосрочные и краткосрочные . В долгосрочных прогнозах указывается ожидаемое среднее состояние ионосферы в течение определенного отрезка времени (месяца, сезона, года и более), тогда как краткосрочные прогнозы составляются на сутки, пятидневку и характеризуют возможные отклонения ионосферы от ее среднего состояния. Прогнозы составляются в виде графиков в результате обработки систематических наблюдений за ионосферой, солнечной активностью и состоянием земного магнетизма.
Ультракороткие волны (УКВ) от ионосферы не отражаются, они свободно проходят ее, т. е. эти волны не имеют пространственной ионосферной волны. Поверхностная же ультракороткая волна, на которой возможна радиосвязь, имеет два существенных недостатка: во-первых, поверхностная волна не огибает земную поверхность и большие препятствия и, во-вторых, она сильно поглощается в почве.
Ультракороткие волны широко применяются там, где требуется небольшой радиус действия радиостанции (связь ограничивается обычно пределами прямой видимости). В этом случае связь ведется пространственной тропосферной волной. Она обычно состоит из двух составляющих: прямого луча и луча, отраженного от Земли (рис. 2.9).
Рис. 2.9 Прямой и отраженный лучи пространственной волны.
Если антенны расположены достаточно близко, оба луча обычно достигают приемной антенны, но интенсивность их различная. Луч, отраженный от Земли, слабее из-за потерь, происходящих во время отражения от Земли. Прямой луч имеет почти то же самое затухание, что и волна в свободном пространстве. В приемной антенне общий сигнал равен векторной сумме этих двух составляющих.
Приемная и передающая антенны имеют обычно одну и ту же высоту, так что длина пути отраженного луча немного отличается от прямого луча. Отраженная волна имеет сдвиг по фазе на 180°. Таким образом, пренебрегая потерями в Земле во время отражения, если два луча прошли одно и то же расстояние, векторная сумма их равна нулю, в результате в приемной антенне сигнала не будет.
В действительности отраженный луч проходит несколько большее расстояние, следовательно, разность фаз в приемной антенне будет около 180°. Разность фаз определяется разностью пути в отношениях длины волны, а не в линейных единицах. Другими словами, общий сигнал, принимаемый при этих условиях, зависит главным образом от используемой частоты. Например, если длина рабочей волны 360 м, а разность пути 2 м, сдвиг фазы будет отличаться от 180° только на 2°. В результате наблюдается почти полное отсутствие сигнала в приемной антенне. Если длина волны 4 м, та же самая разность пути 2 м будет вызывать разность фазы 180°, полностью компенсируя сдвиг фазы 180° при отражении. В этом случае сигнал удваивается по напряжению.
Из этого вытекает, что при низких частотах использование пространственных волн не представляет интереса для связи. Только на высоких частотах, где разность пути является соизмеримой с используемой длиной волны, пространственная волна широко используется.
Радиус действия передатчиков УКВ значительно увеличивается при связи самолетов в воздухе и с Землей.
К преимуществам УКВ следует отнести возможность применения небольших антенн. Кроме того, в диапазоне УКВ может одновременно работать большое число радиостанций без взаимных помех. На участке диапазона волн от 10 до 1 м можно разместить одновременно работающих станций больше, чем в диапазоне коротких, средних и длинных волн вместе взятых.
Широкое распространение получили ретрансляционные линии, работающие на УКВ. Между двумя пунктами связи, находящимися на большом расстоянии, устанавливается несколько УКВ приемопередатчиков, расположенных в пределах прямой видимости один от другого. Промежуточные станции работают автоматически. Организация ретрансляционных линий позволяет повысить дальность связи на УКВ и осуществить, многоканальную связь (вести одновременно несколько телефонных и телеграфных передач).
Сейчас уделяется большое внимание использованию УКВ диапазона для дальней радиосвязи.
Наибольшее применение получили линии связи, работающие в диапазоне 20-80 МГц и использующие явления ионосферного рассеяния. Считалось, что радиосвязь через ионосферу возможна лишь на частотах ниже 30 МГц (длина волны более 10 м), а так как этот диапазон полностью загружен и дальнейшее увеличение числа каналов в нем невозможно, вполне понятен интерес к рассеянному распространению радиоволн.
Это явление заключается в том, что некоторая часть энергии излучения сверхвысоких частот рассеивается имеющимися в ионосфере неоднородностями. Создаются эти неоднородности воздушными течениями слоев с различными температурой и влажностью, блуждающими заряженными частицами, продуктами ионизации хвостов метеоритов и другими еще малоизученными источниками. Поскольку тропосфера всегда неоднородна, рассеянное преломление радиоволн существует систематически.
Рассеянное распространение радиоволн подобно рассеянию света прожектора в темную ночь. Чем мощнее световой луч, тем больше он дает рассеянного света.
При изучении дальнего распространения ультракоротких волн было замечено явление резкого кратковременного повышения слышимости сигналов. Такие всплески случайного характера длятся от нескольких миллисекунд до нескольких секунд. Однако практически они наблюдаются в течение суток с перерывами, редко превышающими несколько секунд. Появление моментов повышенной слышимости объясняется главным образом отражением радиоволн от ионизированных слоев метеоритов, сгорающих на высоте около 100 км. Диаметр этих метеоритов не превышает нескольких миллиметров, а их следы тянутся на несколько километров.
От метеоритных следов хорошо отражаются радиоволны частотой 50-30 МГц (6-10 м).
Ежедневно в земную атмосферу влетает несколько миллиардов таких метеоритов, оставляя за собой ионизированные следы с высокой плотностью ионизации воздуха. Это и дает возможность получить надежную работу радиолиний большой протяженности при использовании передатчиков относительно небольшой мощности. Неотъемлемой частью станций на таких линиях является вспомогательное буквопечатающее оборудование, снабженное элементом памяти.
Поскольку каждый метеоритный след существует всего несколько секунд, передача ведется автоматически короткими сериями.
В настоящее время широко используются связь и телевизионные передачи через искусственные спутники Земли.
Таким образом, по механизму распространения радиоволн линии радиосвязи можно классифицировать на линии, использующие:
процесс распространения радиоволн вдоль земной поверхности с огибанием ее (так называемые земные или поверхностные волны);
процесс распространения радиоволн в пределах прямой видимости (прямые волны);
отражение радиоволн от ионосферы (ионосферные волны);
процесс распространения радиоволн в тропосфере (тропосферные волны);
отражение радиоволн от метеорных следов;
отражение или ретрансляцию от искусственных спутников Земли;
отражение от искусственно создаваемых образований газовой плазмы или искусственно созданных проводящих поверхностей.
2.4 Особенности распространения радиоволн различных диапазонов
На условия распространения радиоволн в пространстве между передатчиком и радиоприемником корреспондентов оказывает влияние конечная проводимость земной поверхности и свойства среды над Землей. Это влияние для различных диапазонов волн (частот) различно.
Мириаметровые и километровые волны (СДВ и ДВ ) могут распространяться и как земные, и как ионосферные. Наличие земной волны, распространяющейся на сотни и даже тысячи километров, объясняется тем, что напряженность поля этих волн убывает с расстоянием довольно медленно, так как поглощение их энергии земной или водной поверхностью невелико. Чем длиннее волна и лучше проводимость почвы, тем на большие расстояния обеспечивается радиосвязь.
В большой степени поглощают электромагнитную энергию песчаные сухие почвы и горные породы. При распространении за счет явления дифракции они огибают выпуклую земную поверхность, встречающиеся на пути препятствия: леса, горы, возвышенности и т.д. Начиная с расстояния 300-400 км от передатчика, появляется ионосферная волна, отраженная от нижней области ионосферы (от слоя D или Е). Днем из-за наличия слоя D поглощение электромагнитной энергии становится более существенным. Ночью, с исчезновением этого слоя, дальность связи увеличивается. Таким образом, прохождение длинных волн ночью, как правило, лучше, чем днем. Глобальные связи на СДВ и ДВ осуществляются волнами, распространяющимися в сферическом волноводе, образованном ионосферой и земной поверхностью.
Преимущество СДВ-, ДВ- диапазона:
радиоволны СДВ- и ДВ-диапазона обладают свойством проникать в толщу воды, а также распространяться в некоторых структурах почвы;
за счет волн, распространяющихся в сферическом волноводе Земли, обеспечивается связь на тысячи километров;
дальность связи мало зависит от ионосферных возмущений;
хорошие дифракционные свойства радиоволн этих диапазонов позволяют обеспечивать связь на сотни и даже тысячи километров земной волной;
постоянство параметров радиолинии обеспечивает стабильный уровень сигнала в точке приема.
Недостатки СДВ-,ДВ,- диапазона:
эффективное излучение волн рассматриваемых участков диапазона может достигаться лишь с помощью весьма громоздких антенных устройств, размеры которых соизмеримы с длиной волны. Строительство и восстановление антенных устройств таких размеров в ограниченное время (в военных целях) затруднительно;
поскольку размеры реально выполняемых антенн меньше длины волны, то компенсация пониженной их эффективности достигается увеличением мощности передатчиков до сотен и более кВт;
создание резонансных систем в этом диапазоне и при значительных мощностях определяет большие размеры выходных каскадов: передатчиков, сложность быстрой перестройки на другую частоту;
для электропитания радиостанций СДВ- и ДВ-диапазонов) требуются большие мощности электростанций;
существенным недостатком СДВ- и ДВ-диапазонов является их небольшая частотная емкость;
достаточно большой уровень промышленных и атмосферных помех;
зависимость уровня сигнала в точке приема от времени суток.
Область практического применения радиоволн СДВ-, ДВ -диапазона:
связь с подводными объектами;
связь по глобальным магистральным линиям и подземная связь;
радиомаяки, а также связь в дальней авиации и ВМФ.
Гектометровые волны (СВ) могут распространяться поверхностной и пространственной волнами. Причем дальность связи поверхностной волной у них меньше (не превышает 1000-1500 км), так как их энергия поглощается почвой больше, чем у длинных волн. Волны, достигающие ионосферы, интенсивно поглощаются слоем D , когда он существует, но хорошо отряжаются слоем Е.
У средних волн дальность связи очень зависит от времени суток. Днем средние волны так сильно поглощаются в нижних слоях ионосферы, что пространственная волна практически отсутствует. Ночью слой D и нижняя часть слоя Е исчезают, поэтому поглощение средних волн уменьшается; и пространственные волны начинают играть главную роль. Таким образом важной особенностью средних волн является то, что днем связь на них поддерживается поверхностной волной, а ночью ‒ как поверхностной так и пространственной волнами одновременно.
Преимущества СВ-диапазона:
в ночное время летом и в течение большей части суток зимой дальность связи, обеспечиваемая ионосферной волной, достигает тысячи километров;
средневолновые антенные устройства оказываются достаточно эффективными и имеют приемлемые габариты даже для мобильных средств радиосвязи;
частотная емкость этого диапазона больше, чем СДВ- и ДВ-диапазонов;
хорошие дифракционные свойства радиоволн этого диапазона;
мощности передатчиков меньше, чем СДВ- и ДВ-диапазонов;
малая зависимость от ионосферных возмущений и магнитных бурь.
Недостатки СВ-диапазона:
загруженность СВ-диапазона мощными радиовещательными радиостанциями создает затруднения в широком использовании;
ограниченная частотная емкость диапазона затрудняет маневр частотами;
дальность связи на СВ в дневное время летом всегда ограничена, так как она возможна лишь земной волной;
достаточно большие мощности передатчиков;
затруднительно применение высокоэффективных антенных устройств, сложность построения и восстановление в короткие сроки;
достаточно большой уровень взаимных и атмосферных помех.
Область практического применения paдиoвoлн СВ-диапазона; средневолновые радиостанции чаще всего применяются в арктических районах, как резервные в случаях потери широко используемой коротковолновой радиосвязи из-за ионосферных и магнитных возмущений, а также в дальней авиации и ВМФ.
Декаметровые волны (KB ) занимают особое положение. Они могут распространяться и как земные, и как ионосферные волны. Земные волны при относительно небольших мощностях передатчиков, свойственных мобильным радиостанциям, распространяются на расстояния, не превышающие нескольких десятков километров, так как они испытывают значительное поглощение в земле, увеличивающееся с ростом частоты.
Ионосферные волны за счет однократного или многократного отражения от ионосферы при благоприятных условиях могут распространяться на большие расстояния. Их основное свойство заключается в том, что они слабо поглощаются нижними областями ионосферы (слоями D и Е ) и хорошо отражаются ее верхними областями (главным образом слоем F 2 . находящимся на высоте 300-500 км над землей). Это дает возможность использовать относительно маломощные радиостанции для ведения прямой связи в неограниченно широком диапазоне расстояний.
Существенное снижение качества KB радиосвязи ионосферными волнами происходит из-за замирания сигналов. Природа замираний в основном сводится к интерференции нескольких приходящих к месту приема лучей, фаза которых вследствие изменения состояния ионосферы непрерывно меняется.
Причинами прихода нескольких лучей в место приема сигналов могут быть:
облучение ионосферы под углами, при которых лучи, претерпевающие
различное число отражений от ионосферы и Земли, сходятся в точке приема;
явление двойного лучепреломления под воздействием магнитного поля Земли, благодаря которому два луча (обыкновенный и необыкновенный), отражаясь от различных слоев ионосферы, достигают одной и той же точки приема;
неоднородность ионосферы, приводящая к диффузному отражению волн от различных ее областей, т.е. к отражению пучков множества элементарных лучей.
Замирания могут происходить также в силу поляризационных флуктуаций волн при отражении от ионосферы, приводящих к изменению соотношения вертикальных и горизонтальных составляющих электрического поля в месте приема. Поляризационные замирания наблюдаются гораздо реже интерференционных и составляют 10-15 % общего их числа.
Уровень сигнала в точках приема в результате замираний может изменяться в широких пределах ‒ в десятки и даже сотни раз. Промежуток времени между глубокими замираниями является случайной величиной и может меняться от десятых долей секунды до нескольких секунд, а иногда и более, причем переход от высокого к низкому уровню может проходить как плавно, так и весьма резко. Быстрые изменения уровня часто накладываются на медленные.
Условия прохождения коротких волн через ионосферу меняются от года к году, что связано с почти периодическим изменением солнечной активности, т.е. с изменением числа и площади солнечных пятен (числа Вольфа), которые являются источниками радиации, ионизирующей атмосферу. Период повторения максимальной солнечной активности составляет 11,3±4 года. В годы максимальной солнечной активности максимально применимые частоты (МПЧ) повышаются, а области рабочих диапазонов частот расширяются.
На рис. 2.10 показано типовое семейство суточных графиков МПЧ и наименьших применимых частот (НПЧ) для излучаемой мощности, равной 1 кВт.
Рис. 2.10 Ход кривых МПЧ и НПЧ.
Это семейство суточных графиков соответствует определенным географическим районам. Из него следует, что применимый диапазон частот для ведения связи на заданное расстояние может оказаться весьма небольшим. При этом необходимо учитывать, что ионосферные прогнозы могут иметь погрешность, поэтому при выборе максимальных частот связи стараются не превышать линию так называемой оптимальной рабочей частоты (ОРЧ), проходящей ниже линии МПЧ на 20-30 %. Разумеется, что рабочая ширина участка диапазона от этого дополнительно сокращается. Снижение уровня сигнала при приближении к максимально применимой частоте объясняется непостоянством параметров ионосферы.
В связи с тем, что состояние ионосферы изменяется, связь ионосферной волной требует правильного выбора частот в течение суток:
ДНЕМ используют частоты 12-30 МГц,
УТРОМ и ВЕЧЕРОМ 8-12 МГц, НОЧЬЮ 3-8 МГц.
Из графиков также видно, что с уменьшением протяженности линии радиосвязи участок применимых частот сокращается (для расстояний до 500 км в ночное время он может составлять всего лишь 1-2 МГц).
Условия радиосвязи для протяженных линий оказываются более благоприятными, чем для коротких, так как их меньше, а участок пригодных частот для них значительно шире.
Существенное влияние на состояние KB радиосвязи (особенно в полярных районах) могут иметь ионосферные и магнитные бури, т.е. возмущения ионосферы и магнитного поля Земли под воздействием потоков заряженных частиц, извергаемых Солнцем. Эти потоки часто разрушают основной отражающий ионосферный слой F2 в районе высоких геомагнитных широт. Магнитные бури могут проявляться не только в полярных областях, но и на всем земном шаре. Ионосферные возмущения обладают периодичностью и связаны со временем обращения Солнца вокруг своей оси, которое равно 27 суткам.
Для коротких волн характерно наличие зон молчания (мертвых зон). Зона молчания (рис. 2.8) возникает при радиосвязи на большие расстояния на участках, до которых поверхностная волна не доходит вследствие её затухания, а пространственная волна отражается от ионосферы на большее расстояние. Это происходит при использовании узконаправленных антенн при излучении под небольшими углами к горизонту.
Преимущества КВ-диапазона:
ионосферные волны могут распространяться на большие расстояния за счет однократного или многократного отражения от ионосферы при благоприятных условиях. Они слабо поглощаются нижними областями ионосферы (слоями D и Е) и хорошо отражаются верхними (главным образом, слоем F2);
возможность использовать относительно маломощные радиостанции для ведения прямой связи в неограниченно широком диапазоне расстояний;
частотная вместимость КВ-диапазона значительно больше, чем СДВ-, ДВ-, СВ-диапазонов, что обеспечивает возможность одновременной работы большого числа радиостанций;
антенные устройства, используемые в диапазоне декаметровых волн, имеют приемлемые (даже для установки на подвижных объектах) габариты и могут обладать явно выраженными направленными свойствами. Они имеют малое время развертывания, дешевы и легко восстанавливаются при повреждениях.
Недостатки КВ-диапазона:
радиосвязь ионосферными волнами может осуществляться, если применяемые частоты лежат ниже максимальных значений (МПЧ), определяемых для каждой протяженности линии радиосвязи степенью ионизации отражающих слоев;
связь возможна лишь в том случае, если мощности передатчиков и коэффициенты усиления применяемых антенн при имеющем место поглощении энергии в ионосфере обеспечивают необходимую напряженность электромагнитного поля в точке приема. Это условие ограничивает нижний предел применимых частот (НПЧ);
недостаточная частотная емкость для использования широкополосных режимов работы и маневра частотами;
огромное количество одновременно работающих радиостанций при большой дальности связи создает большой уровень взаимных помех;
большая дальность связи позволяет легко использовать противником преднамеренные помехи;
наличие зон молчания при обеспечении связи на большие расстояния;
существенное снижение качества KB радиосвязи ионосферными волнами из-за замирания сигналов, возникающих в силу непостоянства структуры отражающих слоев ионосферы, ее постоянного возмущения и многолучевого распространения волн.
Область практического применения радиоволн КВ-диапазона
KB радиостанции находят самое широкое практическое применение для связи удаленными абонентами.
Метровые волны (УКВ) включают в себя ряд участков частотного диапазона, обладающих огромной частотной емкостью.
Естественно, что эти участки в значительной степени отличаются один другого по свойствам распространения радиоволн. Энергия УКВ сильно поглощается Землей (в общем случае пропорционально квадрату частоты), поэтому земная волна довольно быстро затухает. Для УКВ несвойственно регулярное отражение от ионосферы, следовательно, связь рассчитывается на использование земной волны и волны, распространяющейся в свободном пространстве. Пространственные волны короче 6-7 м (43-50 МГц), как правило, проходят через ионосферу, не отражаясь от нее.
Распространение УКВ происходит прямолинейно, максимальная дальность ограничивается дальностью прямой видимости. Ее можно определить по формуле:
где Dmax – дальность прямой видимости, км;
h1 – высота передающей антенны, м;
h2 – высота приемной антенны, м.
Однако за счет рефракции (преломления) происходит искривление распространения радиоволн. В этом случае в формуле дальности более точным будет коэффициент не 3,57, а 4,1-4,5. Из этой формулы следует, что для увеличения дальности связи на УКВ необходимо выше поднимать антенны передатчика и приемника.
Увеличение мощности передатчика не ведет к пропорциональному увеличению дальности связи, поэтому в данном диапазоне находят применение маломощные радиостанции. При связи за счет тропосферного и ионосферного рассеяния требуются передатчики значительных мощностей.
На первый взгляд дальность связи земными волнами на УКВ должна быть весьма небольшой. Однако следует учитывать, что с ростом частоты повышается эффективность антенных устройств, за счет чего компенсируются энергетические потери в Земле.
Дальность связи земными волнами зависит от длины волн. Наибольшая дальность достигается на метровых волнах, особенно на волнах, примыкающих к КВ-диапазону.
Метровые волны обладают свойством дифракции , т.е. свойством огибать неровности рельефа местности. Увеличению дальности связи на метровых волнах способствует явление тропосферной рефракции , т.е. явление преломления в тропосфере, что и обеспечивает ведение связи на закрытых трассах.
В диапазоне метровых волн нередко наблюдается дальнее распространение радиоволн, что обусловлено рядом причин. Дальнее распространение может возникнуть при образовании спорадических ионизированных облаков (спорадического слоя Fs). Известно, что этот слой может появиться в любое время года и суток, однако для нашего полушария – преимущественно в конце весны и начале лета в дневное время. Особенностью этих облаков является весьма высокая ионная концентрация, достаточная иногда для отражения волн всего УКВ-диапазона. При этом зона расположения источников излучения относительно точек приема находится чаще всего на удалении 2000-2500 км, а иногда и ближе. Интенсивность сигналов, отраженных от слоя Fs, может быть очень большой даже при весьма небольших мощностях источников.
Другой причиной дальнего распространения метровых волн в годы максимума солнечной активности может быть регулярный слой F2. Это распространение проявляется в зимние месяцы в освещенное время точек отражения, т.е. тогда, когда поглощение энергии волн в нижних областях ионосферы минимально. Дальность связи при этом может достигать глобальных масштабов.
Дальнее распространение метровых волн может быть также при осуществлении высотных ядерных взрывов. В этом случае, кроме нижней области повышенной ионизации возникает верхняя (на уровне слоя Fs). Метровые волны проникают через нижнюю область, испытывая некоторое поглощение, отражаются от верхней и возвращаются на Землю. Расстояния, перекрываемые при этом, лежат в пределах от 100 до 2500 км. Напряженность поля отраженных волн зависит от частоты: наиболее низкие частоты претерпевают наибольшее поглощение в нижней области ионизации, а наиболее высокие испытывают неполное отражение от верхней области.
Граница раздела между KB и метровыми волнами проходит на длине волны 10 м (30 МГц). Свойства распространения радиоволн не могут изменяться скачком, т.е. должна существовать область или участок частот, который является переходным . Таким участком частотного диапазона является участок 20-30 МГц. В годы минимума солнечной активности (а также в ночное время независимо от фазы активности) эти частоты практически непригодны для дальней связи ионосферными волнами и их использование оказывается чрезвычайно ограниченным. В то же время при указанных условиях свойства распространения волн этого участка становятся весьма близкими к свойствам метровых волн. Не случайно этот участок частот применяется в интересах радиосвязи, ориентирующейся на метровые волны.
Преимущества УКВ-диапазона:
малые габариты антенн позволяют реализовать ярко выраженное направленное излучение, компенсирующее быстрое затухание энергии радиоволн;
условия распространения в основном не зависят от времени суток и годa, а также солнечной активности;
ограниченная дальность связи позволяет многократно использовать одни и те же частоты на участках поверхности, расстояние между границами которых не меньше суммы дальности действия радиостанций с одинаковыми частотами;
меньший уровень непреднамеренных (естественного и искусственного происхождения) и преднамеренных помех за счет узконаправленных антенн и ог раниченной дальности связи;
огромная частотная ёмкость, позволяющая использовать помехоустойчивые широкополосные сигналы для большого числа одновременно работающих станций;
при использовании для радиосвязи широкополосных сигналов достаточно частотной нестабильности радиолинии δf=10 -4 ;
способность УКВ проникать через ионосферу без существенных энергетических потерь сделала возможным осуществление космической радиосвязи на расстояния, измеряемые миллионами километров;
высокое качество радиоканала;
из-за весьма низких энергетических потерь в свободном пространстве дальность связи между летательными аппаратами, оборудованными относительно маломощными радиостанциями, может достигать нескольких сот километров;
свойство дальнего распространения метровых волн;
малая мощность передатчиков и небольшая зависимость дальности связи от мощности.
Недостатки УКВ-диапазона:
малая дальность радиосвязи земной волной, практически ограниченная прямой видимостью;
при использовании узконаправленных антенн затруднена работа с несколькими корреспондентами;
при использовании антенн с круговой направленностью уменьшается дальность связи, разведзащищенность, помехозащищенность.
Область практического применения радиоволн УКВ-дианазона Диапазон используется одновременно большим числом радиостанций, тем более что дальность взаимного мешания между ними, как правило, невелика. Свойства распространения земных волн обеспечивают широкое применение ультракоротких волн для связи в тактическом звене управления, в том числе между различного рода подвижными объектами. Связь на межпланетные расстояния.
Учитывая преимущества и недостатки каждого диапазона, можно сделать вывод, что наиболее приемлемыми диапазонами для работы радиостанциями малой мощности являются диапазоны декаметровых (KB) и метровых (УКВ) волн.
2.5 Влияние ядерных взрывов на состояние радиосвязи
При ядерных взрывах мгновенное гамма-излучение, взаимодействуя с атомами окружающей среды, создает поток быстрых электронов, летящих с большой скоростью преимущественно в радиальном направлении от центра взрыва, и положительных ионов, остающихся практически на месте. Таким образом, в пространстве на некоторое время происходит разделение положительных и отрицательных зарядов, что приводит к возникновению электрических и магнитных полей. Эти поля ввиду их кратковременности принято называть электромагнитным импульсом (ЭМИ ) ядерного взрыва. Продолжительность его существования примерно 150-200 миллисекунд.
Электромагнитный импульс (пятый поражающий фактор ядерного взрыва ) при отсутствии специальных мер защиты может повреждать аппаратуру управления и связи, нарушать работу электрических устройств, подключенных к протяженным наружным линиям.
Наиболее подвержены воздействию электромагнитного импульса ядерного взрыва системы связи, сигнализации и управления. В результате воздействия ЭМИ наземного или воздушного ядерного взрыва на антенны радиостанций в них наводится электрическое напряжение, под действием которого может происходить пробой изоляции, трансформаторов, плавление проводов, выход из строя разрядников, порча электронных ламп, полупроводниковых приборов, конденсаторов, сопротивлений и т. п.
Установлено, что при воздействии ЭМИ на аппаратуру наибольшее напряжение наводится на входных цепях, В отношении транзисторов наблюдается такая зависимость: чем выше коэффициент усиления транзистора, тем меньше его электрическая прочность.
Радиоаппаратура имеет электрическую прочность по постоянному напряжению не более 2-4 кВ. Учитывая, что электромагнитный импульс ядерного взрыва является кратковременным, предельную электрическую прочность аппаратуры без средств защиты можно считать более высокой ‒ примерно 8-10 кВ.
В табл. 1 приведены ориентировочные расстояния (в км), на которых в антеннах радиостанций в момент ядерного взрыва наводятся опасные для аппаратуры напряжения, превышающие 10 и 50 кВ.
Таблица 1
Hа бȍльших расстояниях воздействие ЭМИ оказывается аналогичным воздействию не очень далекого разряда молнии и не вызывает повреждения аппаратуры.
Воздействие электромагнитного импульса на радиоаппаратуру резко снижается в случае применения специальных мер защиты.
Наиболее аффективным способом зашиты радиоэлектронной аппаратуры, расположенной в сооружениях, является использование электропроводящих (металлических) экранов, которые в значительной мере снижают величины напряжений, наводимых на внутренних проводах и кабелях. Применяются средства защиты, аналогичные грозозащитным средствам: разрядники с дренажными и запирающими катушками, плавкие вставки, развязывающие устройства, схемы автоматического отключения аппаратуры от линии.
Хорошей защитной мерой является также надежное заземление аппаратуры в одной точке. Эффективно и выполнение радиотехнических устройств поблочно, с зашитой каждого блока и всего устройства в целом. Это дает возможность быстро сменить вышедший из строя блок резервным (в наиболее ответственной аппаратура проводится дублирование блоков с автоматическим переключением их при повреждении основных). В некоторых случаях дли защиты от ЭМИ можно использовать селеновые элементы и стабилизаторы.
Кроме того, могут быть применены защитные входные приспособления , которые представляют собой различные релейные или электронные устройства, реагирующие на превышение напряжения в цепи. При приходе импульса напряжения, наведенного в линии электромагнитным импульсом, они отключают питание от аппарата или просто разрывают рабочие цепи.
При выборе защитных устройств, следует учитывать, что воздействие ЭМИ характеризуется массовостью, то есть одновременным срабатыванием защитных средств во всех цепях, оказавшихся в районе взрыва. Поэтому применяемые схемы защиты должны автоматически восстанавливать работоспособность цепей немедленно после прекращения действия электромагнитного импульса.
Устойчивость аппаратуры к воздействию напряжения, возникающих в линиях при ядерном взрыве, в большой степени зависит от правильной эксплуатации линии и тщательного контроля исправности средств защиты.
К важным требованиям эксплуатации относится периодическая и своевременная проверка электрической прочности изоляции линии и входных цепей аппаратуры, своевременное выявление и устранение возникших заземлений проводов, контроль за исправностью разрядников, плавких вставок и т. п.
Высотный ядерный взрыв сопровождается образованием областей повышенной ионизации. При взрывах на высотах примерно до 20 км ионизированная область ограничивается сначала размерами светящейся области, а затем облаком взрыва. На высотах 20-60 км размеры ионизированной области несколько больше размеров облака взрыва, особенно у верхней границы этого диапазона высот.
При ядерных взрывах на больших высотах в атмосфере возникают две области повышенной ионизации.
Первая область образуется в районе взрыва за счет ионизированного вещества боеприпаса и ионизации воздуха ударной волной. Размеры этой области в горизонтальном направлении достигают десятков и сотен метров.
Вторая область повышенной ионизации возникает ниже центра взрыва в слоях атмосферы на высотах 60-90 км в результате поглощения воздухом проникающих излучений. Расстояния, на которых проникающие излучения производят ионизацию, в горизонтальном направлении составляют сотни и даже тысячи километров.
Области повышенной ионизации, возникающие при высотном ядерном взрыве, поглощают радиоволны и изменяют направление их распространения, что приводит к существенному нарушению работы радиосредств. При этом возникают перебои в радиосвязи, а в некоторых случаях она нарушается полностью.
Характер поражающего действия электромагнитного импульса высотных ядерных взрывов в основном аналогичен характеру поражающего действия ЭМИ наземных и воздушных взрывов.
Меры защиты от поражающего действия электромагнитного импульса высотных взрывов такие же, как и от ЭМИ наземных и воздушных взрывов.
2.5.1 Защита от ионизирующих и электромагнитных излучений
высотных ядерных взрывов (ВЯВ)
Помехи РС могут возникать вследствие взрывов ядерных боеприпасов, сопровождающихся излучением мощных электромагнитных импульсов малой длительности (10-8 сек) и изменением электрических свойств атмосферы.
ЭМИ (радиовспышка) возникает:
во-первых , в результате асимметричного расширения облака электрических разрядов, образующихся под воздействием ионизирующих излучений взрывов;
во-вторых , за счет быстрого расширения хорошо проводящего газа (плазмы), образующегося из продуктов взрыва.
После взрыва в космосе создается огненный шар, который представляет собой сильно ионизированную сферу. Эта сфера быстро расширяется (со скоростью порядка 100-120 км/ч) над земной поверхностью, преобразуясь в сферу ложной конфигурации, толщина сферы достигает 16-20 км. Концентрация электронов в сфере может доходить до 105-106 электр./см3, т. е. в 100-1000 раз превышать нормальную концентрацию электронов в ионосферном слое D .
Высотные ядерные взрывы (ВЯВ) на высотах больше 30 км существенным образом влияют на больших пространствах в течение продолжительного времени на электрические характеристики атмосферы, и, следовательно, оказывают сильное влияние на распространение радиоволн.
Кроме того, возникающий при ВЯВ мощный электромагнитный импульс индуцирует в проводных линиях связи большие напряжения (до 10 000-50 000 В) и токи до нескольких тысяч ампер.
Мощность ЭМИ настолько велика, что его энергии достаточно для проникновения в толщу земли до 30 м и наведения ЭДС в радиусе до 50-200 км от эпицентра взрыва.
Однако основное воздействие ВЯВ состоит в том, что выделившееся про взрыве огромное количество энергии, а также интенсивные потоки нейтронов, рентгеновских, ультрафиолетовых и гамма – лучей приводят к образованию в атмосфере сильно ионизированных областей и повышению плотности электронов в ионосфере, что в свою очередь, ведет к поглощению радиоволн и нарушению устойчивости функционирования системы управления.
2.5.2 Характерные признаки ВЯВ
ВЯВ в данном районе или вблизи него сопровождается мгновенным прекращением приема дальних станций в КВ диапазоне волн.
В момент прекращения связи в телефонах наблюдается короткий щелчок, а затем прослушиваются только собственные шумы приемника и слабые трески типа громовых разрядов.
Через несколько минут после прекращения связи на КВ резко возрастают помех от дальних станций в метровом диапазоне волн на УКВ.
Уменьшается дальность действия РЛС и точность измерения координат.
В основе защиты электронных средств лежит правильное использование частотного диапазона и всех факторов, которые возникают в результате применения ВЯВ
2.5.3 Основные определения:
отраженная радиоволна (отраженная волна ) – радиоволна, распространяющаяся после отражения от поверхности раздела двух сред или от неоднородностей среды;
прямая радиоволна (прямая волна ) – радиоволна, распространяющаяся непосредственно от источников к месту приема;
земная радиоволна (земная волна ) – радиоволна, распространяющаяся вблизи земной поверхности и включающая прямую волну, волну, отраженную от земли, и поверхностную волну;
ионосферная радиоволна (ионосферная волна ) – радиоволна, распространяющаяся в результате отражения от ионосферы или рассеяния на ней;
поглощение радиоволн (поглощение ) – уменьшение энергии радиоволны вследствие частичного перехода ее в тепловую энергию в результате взаимодействия со средой;
многолучевое распространение радиоволн (многолучевое распространение ) – распространение радиоволн от передающей к приемной антенне по нескольким траекториям;
действующая высота отражения слоя (действующая высота ) – гипотетическая высота отражения радиоволны от ионизированного слоя, зависящая от распределения электронной концентрации по высоте и длине радиоволны, определяемая через время между передачей и приемом отраженной ионосферной волны при вертикальном зондировании в предположении, что скорость распространения радиоволны на всем пути равна скорости света в вакууме;
ионосферный скачок (скачок ) – траектория распространения радиоволны одной точки на поверхности Земли к другой, прохождение по которой сопровождается одним отражением от ионосферы;
максимальная применимая частота (МПЧ ) – наивысшая частота радиоизлучения, на которой существует ионосферное распространение радиоволн между заданными пунктами в заданное время в определенных условиях, это частота, которая еще отражается от ионосферы;
оптимальная рабочая частота (ОРЧ ) – частота радиоизлучения ниже ПЧ, на которой может осуществляться устойчивая радиосвязь в определенных геофизических условиях. Как правило, ОРЧ ниже МПЧ на 15%;
вертикальное ионосферное зондирование (вертикальное зондирование ) – ионосферное зондирование при помощи радиосигналов, излучаемых вертикально вверх относительно поверхности Земли при условии, что точки излучения и приема совмещены;
ионосферное возмущение – нарушение в распределении ионизации в слоях атмосферы, которое превосходит обычно изменения средних характеристик ионизации для данных географических условий;
ионосферная буря – продолжительное ионосферное возмущение большой интенсивности.
При определении дальности действия радиосистем приходится учитывать поглощение и преломление радиоволн при их распространении в атмосфере, их отражение от ионосферы, влияние подстилающей поверхности вдоль трассы, по которой распространяется радиосигнал.
Степень влияния этих факторов зависит от частотного диапазона и условий эксплуатации радиосистемы (время суток,географический район, высота антенны передатчика и приемника).
Влияние поглощения и преломления радиоволн наиболее существенно в нижнем основном слое атмосферы, называемом тропосферой. Тропосфера простирается по высоте до 8-10 км в полярных районах и до 16-18 км в тропических широтах Земного шара. В тропосфере сосредоточена основная часть водяного пара, образуются облака и турбулентные потоки, что влияет на распространение радиоволн, особенно миллиметрового, сантиметрового и дециметрового диапазонов, используемых в радиолокации и ближней радионавигаций.
Отражение радиоволн от ионосферы наиболее сильно сказывается на декаметровых и более длинных волнах, применяемых в системах навигации и связи.
Рассмотрим кратко влияние перечисленных факторов.
Влияние затухания радиоволн в тропосфере связано с их поглощением молекулами кислорода и водяного пара, гидрометеорами (дождь, туман, снег) и твердыми частицами. Поглощение и рассеяние ведет к снижению плотности потока мощности радиоволны с расстоянием по экспоненциальному закону, т. е. мощность сигнала на входе ослабляется в раз. Значение множителя ослабления зависит от коэффициента затухания , и расстояния, проходимого радиоволнами D. Если коэффициент , вдоль всей трассы постоянен и рассматривается случай активной РЛС с пассивным ответом, то и мощность сигнала на входе приемника уменьшается за счет затухания от до
Если выразить , в , то . При наличии в атмосфере гидрометеоров и других частиц коэффициент затухания , является суммой частных коэффициентов затухания, вызванных поглощением молекулами кислорода и водяного пара, а также влиянием жидких и твердых частиц. Молекулярное поглощение в атмосфере происходит в основном на частотах, близких к резонансным. Резонансные линии всех газов атмосферы, за исключением кислорода и водяного пара, расположены вне диапазона радиоволн, поэтому существенно влияет на дальность действия РТС только поглощение молекулами кислорода и водяного пара. Поглощение молекулами водяного пара максимально на волне , а молекулами кислорода - на волнах .
Таким образом, молекулярное поглощение значительно в сантиметровом и особенно в миллиметровом диапазонах, где оно ограничивает дальность действия радиосистем, особенно радиолокационных, работающих по отраженным сигналам.
Другой причиной, вызывающей потери энергии сигнала при распространении, является рассеяние радиоволн, прежде всего дождевыми каплями и туманом. Чем больше отношение радиуса капли , к длине волны
, к длине волны , тем больше потери энергии за счет ее рассеяния во всех направлениях. Это рассеяние возрастает пропорционально четвертой степени частоты, поскольку ЭПР капли при
где - диэлектрическая проницаемость воды.
Если известны диаметр капель и их число на единицу объема, то можно определить коэффициент затухания . В справочниках коэффициент , для дождя обычно указывается в зависимости от его интенсивности и длины волны . В сантиметровом диапазоне коэффициент затухания изменяется приблизительно пропорционально квадрату частоты сигнала . Если на частоте при мм/ч, , то на частоте при той же интенсивности дождя .
Ослабление радиоволн в тумане прямо пропорционально концентрации воды в нем. Ослабление радиоволн в результате града и снега значительно меньше, чем в результате дождя или тумана, и их влиянием обычно пренебрегают.
Максимальная дальность действия РЛС с учетом затухания может быть найдена по формуле
если известна дальность действия в свободном пространстве . Это уравнение можно решать графически, представив в логарифмической форме . После простых преобразований найдем
Обозначим относительное уменьшение дальности и запишем уравнение в виде, удобном для графического решения:
На рис 9.4 привидена зависимость позволяющая при заданных и найти , а следовательно, .
Влияние рефракции радиоволн в атмосфере. Рефракцией (преломлением, искривлением) радиоволн называют отклонение распространения радиоволн от прямолинейного при прохождении ими среды с изменяющимися электрическими параметрами. Преломляющие свойства среды характеризуются коэффициентом преломления , определяемым ее диэлектрической проницаемостью . Вместе с коэффициент преломления в атмосфере меняется с высотой . Скорость изменения с высотой характеризуется градиентом , значение и знак которого характеризуют рефракцию.
При рефракция отсутствует. Если , то рефракцию считают отрицательной и траектория радиоволны искривляется в сторону от поверхности Земли. рефракция положительна и траектория радиоволны искривлена в сторону Земли, что приводит к ее огибанию радиоволной и увеличению дальности действия радиосистем и, в частности, дальности радиолокационного обнаружения кораблей и низколетящнх .
Для нормального состояния атмосферы , т. е. рефракция положительна, что ведет к увеличению дальности радиогоризонта. Влияние нормальной рефракции учитывается кажущимся увеличением радиуса Земли в раза, что равносильно увеличению дальности радиогоризонта до . Радиус кривизны траектории радиоволны обратно пропорционален градиенту , т. е. . При радиус кривизны траектории радиоволны равен радиусу Земли , и радиоволна, направленная горизонтально, распространяется параллельно поверхности Земли, огибая ее. Это случай критической рефракции, при котором возможно значительное увеличение дальности действия РЛС.
При аномальных условиях в тропосфере (резкое увеличение давления, влажности, температуры) возможна и сверхрефракция, при которой радиус кривизны траектории радиоволны становится меньше радиуса Земли. При этом в тропосфере возможно волноводное распространение радиоволн на очень большие расстояния, если антенна РЛС и объект находятся на высотах в пределах слоя тропосферы, образующего волноводный канал.
Влияние подстилающей поверхности. Кроме атмосферной рефракции огибание земной поверхности происходит вследствие дифракции радиоволн. Однако в зоне тени (за горизонтом) напряженность радиоволн быстро падает из-за потерь в подстилающей поверхности, которые быстро растут с увеличением частоты радиосигнала. Поэтому только на волнах более 1000 м поверхностная волна, т. е. волна, огибающая поверхность Земли, может обеспечить большую дальность действия системы (несколько сотен и даже тысяч километров). Поэтому в РНС дальнего действия используют волны длинноволнового и сверхдлинноволнового диапазонов.
Затухание поверхностной волны зависит от диэлектрической проницаемости и электропроводности подстилающей поверхности, причем для морской поверхности и для песчаных или горных пустынь; при этом изменяется в пределах 0,0001 - 5 См/м. С уменьшением проводимости почвы затухание резко увеличивается, поэтому наибольшая дальность действия обеспечивается при распространении радиоволн над морем, что существенно для морской радионавигации.
Влияние подстилающей поверхности сказывается не только на дальности действия РНС, но и на их точности, поскольку фазовая скорость распространения радиоволн также зависит от параметров подстилающей поверхности. Создаются специальные карты поправок фазовой скорости в зависимости от параметров подстилающей поверхности, однако, поскольку эти параметры меняются в зависимости от времени года и суток и даже погоды, полностью исключить погрешности местоопределения, вызванные изменением фазовой скорости распространения радиоволн, практически невозможно.
Радиоволны с длиной более 10 м могут распространяться за горизонт также в результате однократного или многократного отражения от ионосферы.
Влияние отражения радиоволн ионосферой. Радиоволны, достигающие приемной антенны после отражения ионосферой, называют пространственными.
Такие волны обеспечивают очень большую дальность действия, что я используется в связных системах коротковолнового (декаметрового) диапазона. На пространственных волнах осуществляется также сверхдальнее радиолокационное обнаружение некоторых целей (ядерных взрывов и запуска ракет) с помощью отраженных целью сигналов, которые на трассе распространения испытывают одно или несколько отражений от ионосферы и поверхности Земли. Явление приема таких сигналов (эффект Кабанова) было открыто советским ученым Н. И. Кабановым в 1947 г. РЛС, основанные на этом эффекте, называют ионосферными или загоризонтными. В таких станциях, работающих на волнах длиной 10-15 м, как и в обычных РЛС, дальность цели определяется по времени запаздывания сигнала, а направление фиксируется с помощью направленной антенны. Вследствие неустойчивости ионосферы точность таких станций невелика, а расчет дальности действия представляет сложную задачу из-за трудности учета потерь на рассеяние и поглощение радиоволн на пути распространения, а также при их отражении от Земли и ионосферы. При этом нужно учитывать также потери из-за изменения плоскости поляризации радиоволн.
Зависимость высоты ионосферы от многих причин приводит к непредсказуемым изменениям задержки сигнала, что затрудняет использование пространственных волн для радионавигации. Более того, интерференция пространственных и поверхностных волн ведет к искажению поверхностного сигнала и снижает точность местоопре-деления.
В заключение рассмотрим особенности распространения радиоволн мириаметрового (сверхдлинноволнового) диапазона длиной 10-30 км, применяемых в системах глобальной навигации наземного базирования. Эти волны плохо поглощаются подстилающей поверхностью и хорошо отражаются от нее, а также от ионосферы как ночью, так и днем. В результате сверхдлинные волны распространяются вокруг Земли, как в волноводе, ограниченном поверхностью Земли и ионосферой, на очень большие расстояния. При этом изменение скорости распространения и фазовые сдвиги можно прогнозировать, что обеспечивает точность местоопределения, достаточную для судовождения в открытом море.
В настоящее время для глобальной навигации применяют спутниковые РНС, в которых благодаря большой высоте орбит ИСЗ обеспечивается прямая «видимость» на больших расстояниях при использовании дециметровых волн, которые свободно проходят через ионосферу Дециметровые волны позволяют получать с помощью спутниковых РНС очень высокую точность местоопределения в рабочей области системы, которая для глобальных СРНС охватывает все околоземное пространство.
Напишите уравнение дальности РЛС в свободном пространстве.
Каким образом дальность действия РЛС зависит от ее длины волны?
Как влияет отражение радиоволн от поверхности Земли на дальность действия РЛС?
В чем особенность обнаружения низкорасположенных объектов?
Каковы основные причины ослабления радиолокационного сигнала при распространении?
Определите дальность действия РЛС трехсантиметрового диапазона, работающей в условиях дождя интенсивностью мм/ч(). Дальность действия РЛС в свободном пространстве .
При каких условиях рефракция радиоволн приводит к аномальному увеличению дальности действия РЛС?
В чем выражается влияние подстилающей поверхности на работу РНС?
Что такое «эффект Кабанова» и как его применяют на практике?
Почему в глобальных РНС наземного базирования используются радиоволны СДВ-диапазона?
ВВЕДЕНИЕ
Как правило, термин «радиоволны» обозначает электромагнитные волны, принадлежащие тому или иному диапазону частот, применяемому в радиотехнике. Специальным решением Международного союза электросвязи (МСЭ) и Международной электротехнической комиссии (МЭК) принято различать следующие диапазоны радиочастот и соответствующих длин радиоволн:
очень низкие частоты (ОНЧ) - от 3 до 30 кГц, или мириаметровые волны (длина волны от 100 до 10 км);
низкие частоты (НЧ) - от 30 до 300 кГц, или километровые волны (длина волны от 10 до 1 км);
средние частоты (СЧ) - от 300 кГц до 3 МГц, или гектометровые волны (длина волны от 1 км до 100 м);
высокие частоты (ВЧ) - от 3 до 30 МГц, или декаметровые волны (длина волны от 100 до 10 м);
очень высокие частоты (ОВЧ) - от 30 до 300 МГц, или метровые волны (длина волны от 10 до 1 м);
ультравысокие частоты (УВЧ) - от 300 МГц до 3 ГГц, или дециметровые волны (длина волны от 1 м до 10 см);
сверхвысокие частоты (СВЧ) - от 3 до 30 ГГц, или сантиметровые волны (длина волны от 10 до 1 см);
крайне
высокие частоты (КВЧ) - от 30 до 300 ГГц, или миллиметровые волны (длина
волны от 1 см до 1 мм).
Радиотехника исторически развивалась с неуклонной тенденцией к
освоению все более высокочастотных диапазонов. Это было связано прежде всего с
необходимостью создавать высокоэффективные антенные системы, концентрирующие
энергию в пределах узких телесных углов. Дело в том, что антенна с узкой
диаграммой направленности обязательно должна иметь поперечные размеры,
существенно превышающие рабочую длину волны. Такое условие легко выполнить в
метровом, а тем более в сантиметровом диапазоне, в то время как
остронаправленная антенна для мириаметровых волн имела бы совершенно
неприемлемые габариты.
Вторым фактором, определяющим ценные свойства высокочастотных диапазонов, служит то обстоятельство, что здесь удается реализовать большое число радиоканалов со взаимно не пересекающимися полосами частот. Это дает возможность, с одной стороны, широко использовать принцип частотного разделения каналов, а с другой - применять широкополосные системы модуляции, например частотную модуляцию. При определенных условиях такие системы модуляции способны обеспечить высокую помехоустойчивость работы радиоканала.
В практике радиовещания и телевидения сложилась также несколько
упрощенная классификация диапазонов радиоволн. Согласно ей, мириаметровые
волны называют сверхдлинными волнами (СДВ), километровые - длинными волнами
(ДВ); гектометровые - средними волнами (СВ), декаметровые -короткими волнами
(КВ), а все более высокочастотные колебания с длинами волн короче 10 м относят
к ультракоротким волнам (УКВ).
1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН В СВОБОДНОМ
ПРОСТРАНСТВЕ
Система передачи информации состоит из трех
основных частей: передающего устройства, приемного устройства и промежуточного
звена - соединяющей линии. Промежуточным звеном является среда - пространство,
в котором распространяются радиоволны. При распространении радиоволн по
естественным трассам, т. е. в условиях, когда средой служит земная
поверхность, атмосфера, космическое пространство, среда является тем звеном
радиосистемы, которое практически не поддается управлению.
При распространении радиоволн в среде происходят изменение
амплитуды поля волны, изменение скорости и направления распространения, поворот
плоскости поляризации и искажение передаваемых сигналов. В связи с этим, проектируя
линии радиосвязи, необходимо:
определить оптимальные рабочие волны при заданных условиях распространения;
определить истинную скорость и направление прихода сигналов;
учесть возможные искажения передаваемого сигнала и определить меры по их устранению.
Для решения этих задач необходимо знать электрические свойства земной поверхности и атмосферы, а также физические процессы, происходящие при распространении радиоволн.
Земная поверхность оказывает существенное влияние на распространение радиоволн:
в полупроводящей поверхности Земли радиоволны поглощаются;
при падении на земную поверхность они отражаются;
сферическая форма земной поверхности препятствует прямолинейному распространению радиоволн.
Радиоволны, распространяющиеся в непосредственной близости от
поверхности Земли, называют земными радиоволнами
(1 на рис.1.1).
Рассматривая распространение земных волн, атмосферу считают средой без
потерь с относительной диэлектрической проницаемостью ε, равной единице. Влияние атмосферы учитывают
отдельно, внося необходимые поправки.
В окружающей Землю атмосфере различают
три области, оказывающие влияние на распространение радиоволн: тропосферу,
стратосферу и ионосферу. Границы между этими областями выражены не резко и зависят
от времени и географического места.
Тропосферой
называется приземной слой атмосферы,
простирающийся до высоты 7-18 км. В области тропосферы температура воздуха с
высотой убывает. Тропосфера неоднородна как в вертикальном направлении, так и
вдоль земной поверхности. Ее электрические параметры меняются при изменении
метеорологических условий. В тропосфере происходит искривление траектории
земных радиоволн 1, называемое рефракцией. Распространение тропосферных
радиоволн
2 возможно из-за рассеяния и отражения их от неоднородностей
тропосферы. Радиоволны миллиметрового и сантиметрового диапазонов в тропосфере
поглощаются.
Стратосфера
простирается от тропопаузы до высот 50-60 км.
Стратосфера отличается от тропосферы существенно меньшей плотностью воздуха и
законом распределения температуры по высоте: до высоты 30-35 км температура
постоянна, а далее до высоты 60 км резко повышается. На распространение
радиоволн стратосфера оказывает то же влияние, что и тропосфера, но оно
проявляется в меньшей степени из-за малой плотности воздуха.
Ионосферой
называется область атмосферы на высоте 60-10 000
км над земной поверхностью. На этих высотах плотность воздуха весьма мала и
воздух ионизирован, т. е. имеется большое число свободных электронов.
Присутствие свободных электронов существенно влияет на электрические свойства
ионосферы и обусловливает возможность отражения от ионосферы радиоволн длиннее
10 м. Радиоволны, распространяющиеся путем отражении от ионосферы или
рассеяния в ней, называют ионосферными волнами
3. На условия
распространения ионосферных волн свойства земной поверхности и тропосферы влияют
мало.
Условия распространения радиоволн 4,5 при космической радиосвязи
обладают некоторыми специфическими особенностями, а на радиоволны
Рис. 1.2. Диаграммы направленности антенны по
мощности:
1 – изотропного излучателя; 2 – направленной
4 основное влияние оказывает атмосфера Земли.
1.1. Формула идеальной радиопередачи
Свободное пространство можно рассматривать как однородную
непоглощающую среду с ε =1. В действительности таких сред не существует,
однако выражения, описывающие условия распространения радиоволн в этом
простейшем случае, являются фундаментальными. Распространение радиоволн в
более сложных случаях характеризуется теми же выражениями с внесением в них
множителей, учитывающих влияние конкретных условий распространения.
Для проектирования различных радиосистем
необходимо определять напряженность электрического поля радиоволны в месте
приема или мощность на входе приемного устройства.
Для свободного пространства плотность энергии П (Вт/м 2 ) на расстоянии r (м) от точечного источника, излучающего радиоволны равномерно во всех направлениях, связана с мощностью, излучаемой этим источником Ризл (Вт) следующей зависимостью:
где
П – модуль вектора Пойнтинга.
На практике антенна излучает энергию по разным направлениям
неравномерно. Для учета степени неравномерности излучения вводят коэффициент
направленного действия антенны.
Коэффициент направленного действия антенны
D показывает, во
сколько раз изменяется плотность мощности на данном расстоянии от излучателя
при направленном излучателе по сравнению с ненаправленным (изотропным) излучателем.
При использовании направленного излучателя происходит
пространственное перераспределение мощности, в результате чего в некоторых
направлениях плотность мощности повышается, а в других снижается
по сравнению со случаем использования изотропного излучателя. Применение направленных
антенн позволяет получить в D раз большую плотность мощности в точке приема
или в D раз снизить мощность передатчика.
Величина D является функцией углов наблюдения: в горизонтальной плоскости ξ и в вертикальной q (рис 1.2). Обычно антенна создает максимальное излучение лишь в некотором направлении (ξ0 θ0), для которого D приобретает максимальное значение D макс =D(ξ0 θ0). Зависимость величин D от углов ξ и θ называют диаграммой направленности антенны по мощности, а отношение F 2 (ξ,θ)= D(ξ θ)/D макс
Нормированной диаграммой направленности по мощности (рис.1.2).
Плотность мощности на расстоянии r от
направленной излучающей антенны
Амплитуда напряженности электрического поля радиоволны в свободном пространстве связана с плотностью энергии этой волны (через сопротивление свободного пространства Z0)
E 2 m c в =2Z 0 П = 240p П,
откуда определяется амплитудное значение напряженности электрического
поля в свободном пространстве Еm cв
(В/м) на заданном расстоянии r (м) от излучателя:
(1.1)
Мощность на входе приемника, согласованного с антенной,
находящейся на расстоянии r от излучателя,
Эффективная
площадь приемной антенны, характеризующая площадь фронта волны, из которой
антенна извлекает энергию.
Мощность Рпр.св удобно
определять непосредственно через мощность Pизл
и величину Dизл излучающей антенны:
Это выражение называется формулой
идеальной радиопередачи
.
Ослабление мощности при распространении радиоволн в свободном пространстве, определяемое как отношение Рпр.св / Pизл, называют потерями передачи в свободном пространстве. При ненаправленных передающей и приемной антеннах это отношение B 0 (дБ) рассчитывают по формуле:
где Р - мощность, Вт; r - расстояние, км; ƒ - частота, МГц.
Применение направленных антенн эквивалентно увеличению излучаемой мощности в раз.
Напомним, что поляризация радиоволн определяется ориентировкой
вектора напряженности электрического поля радиоволны в пространстве, причем направление вектора
определяет направление поляризации .В
зависимости от изменения направления вектора
поляризация может быть линейной
, круговой
и эллиптической
.
Вид поляризации радиоволн в свободном пространстве определяется типом
излучателя (антенны). Например, антенна-вибратор излучает в свободном
пространстве линейно поляризованную волну.
Для получения волн с круговой поляризацией достаточно
иметь в качестве передающей антенны два линейных вибратора, смещенных
в пространстве на 90° один относительно другого и питать их токами равной амплитуды
со сдвигом по фазе на 90°. Радиоволны с круговой поляризацией
излучают, например, спиральная и турникетная антенны. Подобный вид
поляризации находит широкое применение в телевидении и радиолокации.
Эллиптически поляризованная волна может быть создана, например, с
помощью антенн, в виде двух скрещенных вибраторов, плечи которых питают токами
с разной амплитудой.
Для эффективного приема характер поляризации поля принимаемой волны и поляризационные свойства приемной антенны должны совпадать. Формулы (1.2) и (1.3) справедливы в случае совпадения характера и направления поляризации электрического поля и приемной антенны. Если совпадение отсутствует, мощность в приемной антенне уменьшается и в указанные формулы вводят поправки. Например, для наиболее эффективного приема волны с линейной поляризацией вибратор приемной антенны должен быть ориентирован параллельно вектору . Если направление вектора перпендикулярно оси приемного вибратора, то приема не будет.
1.2. Область пространства,
существенная при распространении
радиоволн. Метод зон Френеля
На формирование поля вблизи приемной антенны В (рис. 1.3,а)
различные области свободного пространства, через которое проходят радиоволны от
излучателя A, влияют в разной степени. Излучатель создает
сферическую волну, каждый элемент фронта которой вновь является источником
сферической волны. Новая волновая поверхность находится как огибающая
вторичных сферических волн. Поле на некотором расстоянии от излучателя
определяется суммарным действием вторичных источников. Основной вклад в эту
сумму дают источники,
расположенные вблизи прямой А В. Действие вторичных смежных излучателей,
расположенных на значительном расстоянии от этой прямой, взаимно
компенсируется.
Областью, существенной при распространении радиоволн , называют часть пространства, в котором распространяется основная доля энергии. Неоднородности среды (например, препятствия на пути волны) влияют на характеристики поля в точке приема, если они охвачены областью, существенной при распространении. Эта область имеет конфигурацию эллипсоида вращения с фокусами в точках А и В (рис.1.3,б). Радиус поперечного сечения эллипсоида на расстоянии от точки A и расстоянии r0 от точки B определяется равенством:
rn+ rn=r0+ r0+n (l/2)
и может быть вычислен из уравнения,
где - целое число.
Кольцевую область, построенную на плоскости S, перпендикулярной линии АВ, с радиусами Rn называют зоной Френеля номера n (рис. 1.3, в).
Если на пути распространения волны помещен экран с круглым отверстием (плоскость экрана перпендикулярна линии АВ), то при изменении радиуса отверстия (или перемещении экрана вдоль трассы) напряженность поля в точке В будет периодически изменяться (рис.1.4).
Рис. 1.4. Изменение напряженности поля за
экраном с круглым отверстием при
изменении радиуса отверстия R
(– радиус первой зоны Френеля)
Напряженность поля будет максимальной, когда радиус отверстия в экране
равен радиусу первой зоны Френеля и радиусам зон Френеля со следующими
нечетными номерами. При большом размере отверстия (больше радиуса
шестой зоны Френеля) амплитуда напряженности поля стремится к Em св
(рис.1.4), поэтому радиус поперечного сечения области, существенной при
распространении, считают равным радиусу зоны Френеля с номерами 6-10.
Однако для ориентировочных
расчетов часто размер существенной области можно принять равным радиусу первой
зоны Френеля.
1.3. Вопросы для самопроверки
1. Какие существуют классификации диапазонов радиоволн? Приведите эти классификации.
2. Почему существует тенденция к освоению всё более высокочастотных диапазонов радиоволн?
3. Какова последовательность проектирования линий радиосвязи?
4. Какие факторы оказывают влияние на виды путей распространения радиоволн?
5. Запишите формулу идеальной радиопередачи. Поясните ее.
6. Какие существуют виды поляризации радиоволн?
7. Почему для эффективного приёма необходимо учитывать характер поляризации принимаемой волны и поляризационные свойства приемной антенны?
8. Какая часть пространства называется областью, существенной при распространении радиоволн?
9. С какой целью вводится понятие зон Френеля?
10. Изобразите и поясните график зависимости величины напряженности поля за непрозрачным экраном от радиуса отверстия в этом экране.
2. ВЛИЯНИЕ ЗЕМНОЙ ПОВЕРХНОСТИ НА
РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН
2.1. Поглощение радиоволн различными видами земной поверхности
Конечные пункты радиолиний в большинстве случаев расположены в
непосредственной близости от поверхности Земли. Присутствие
полупроводящей поверхности Земли вызывает поглощение и отражение
радиоволн, иногда с изменением поляризации волны. Количественно эти явления
зависят от электрических параметров земной поверхности: диэлектрической
проницаемости ε и проводимости (табл.2.1). Величины ε и определяются
экспериментально по поглощению радиоволн земной поверхностью и отражению от
нее и зависят от структуры земной поверхности, ее влажности, слоистости,
температуры, а также от рабочей частоты.
Из табл.2.1 видно, что с повышением частоты (уменьшением длины
волны) ε морской и пресной воды убывает. Это убывание ε вызвано тем, что молекулы воды полярны и при
повышении частоты не успевают ориентироваться в направлении электрического
поля.
Почва является сложным диэлектриком, состоящим из твердого
компонента - сухого грунта и жидкого компонента - водного раствора солей.
Величины ε и жидкого компонента существенно больше, чем твердого
компонента, и электрические параметры почвы определяются в основном свойствами
жидкого компонента.
Условия распространения радиоволн в среде характеризуются тангенсом угла потерь в среде, численно равным отношению плотностей токов проводимости и смещения
Если, то в среде преобладает ток смещения и она по своим свойствам приближается к диэлектрику. Если же, то в среде преобладает ток проводимости и ее свойства приближаются к свойствам проводника. Равенство плотностей токов проводимости и токов смещения наступает при определенной граничной длине волны lгр. Так, для морской воды
Поэтому для радиоволн сантиметрового диапазона морская вода может
рассматриваться как диэлектрик. Для влажной почвы
Таблица 2.1
Значения диэлектрической проницаемости и
проводимости для наиболее типичных видов земной поверхности
Вид земной поверхности или покрова
Длина волны, м
Морская вода (t = 20 0 С)
Пресная вода рек, озер
Влажная почва (t = 20° С)
Сухая почва (t = 20° С)
Лед (t = -10° С)
Снег (t = -10° С)
Мерзлая почва
Продолжение табл. 2.1
Влажная почва для метровых и более коротких
волн может рассматриваться как диэлектрик. Следовательно, для волн
сантиметрового диапазона все виды земной поверхности имеют свойства, близкие к
свойствам идеального диэлектрика.
При распространении радиоволн в полупроводящей среде амплитуда поля убывает с расстоянием по экспоненциальному закону, а фаза меняется линейно. Мгновенное значение напряженности поля волны, распространяющейся в полупроводящей среде в направлении одной из координатных осей, записывется
где Еm св
определяется из (1.1).
Величина α характеризует потери энергии в среде и называется коэффициентом затухания . Физически потери обусловлены переходом энергии электромагнитных волн в тепловую энергию движения молекул. Величина b (коэффициент фазы) характеризует изменение фазы волны. Эти величины можно записать в следующем виде :
Скорость перемещения заданной фазы в направлении распространения волны nф, называемая фазовой скоростью , связана с величиной β:
Отношение
называется показателем преломления среды.
Длина волны в среде
Поглощение радиоволн в среде оценивается интегральным
коэффициентом Г и выражается в децибелах:
Погонное поглощение выражается в децибелах на метр:
Расстояния, на которых происходит ослабление Еm в 10 6 раз (на 120 дБ) при распространении радиоволн во влажной почве и морской воде, приведены в табл.2.2.
Таблица 2.2
Расстояния, на которых происходит ослабление
Расстояние, на котором значения Еm ослабляются на 120 дБ, м
Влажная почва
Морская вода
Следовательно, для осуществления радиосвязи через толщу земной поверхности или моря (например, для связи с подводными лодками, находящимися в погруженном состоянии) применимы только длинные и сверхдлинные волны.
2.2. Отражение плоских радиоволн на границе воздух - гладкая поверхность Земли
Электромагнитная волна, падая на гладкую границу раздела двух сред (рис.2.1), частично отражается от этой границы (причем угол падения равен углу отражения) и частично проходит в глубь второй среды. Поэтому в первой среде имеются падающая и отраженная волны, а во второй - преломленная волна.
В зависимости от направления вектора относительно поверхности Земли различают два вида
поляризации - вертикальную и горизонтальную. При вертикальной поляризации
вектор напряженности электрического поля лежит в плоскости падения волны, т. е. в плоскости,
перпендикулярной к плоскости раздела и проходящей через направление
распространения падающей волны (рис.2.1,a). При горизонтальной
Рис. 2.1. К определению коэффициента отражения
поляризации вектор напряженности электрического поля параллелен плоскости раздела (рис 2.1,б) .
Коэффициент отражения Френеля
есть отношение комплексных
амплитуд напряженностей полей падающей и отраженной волн, определенных на
идеально гладкой плоской поверхности раздела. Для вертикально и горизонтально
поляризованных волн, падающих из свободного пространства на полупроводник,
значения коэффициентов Гв и Гг рассчитывают по
формулам :
где θпад-угол
падения волны на границу раздела сред; Ф - его фаза.
В некоторых случаях нужно знать напряженность поля или мощность волны, проходящей во вторую среду. Для этого используется понятие коэффициента прохождения F: . Коэффициент прохождения можно выразить через коэффициент отражения Г. При вертикальной поляризации
при горизонтальной поляризации
2.3. Отражение радиоволн от шероховатой поверхности
Естественные земные покровы редко представляют собой совершенно
ровную поверхность. Наибольшее влияние оказывают неровности при отражении
ультракоротких и особенно сантиметровых и миллиметровых радиоволн. Поэтому на
практике важно уметь определить характеристики поля, отраженного от неровных
поверхностей. В отличие от гладкой поверхности шероховатая поверхность создает
отраженный сигнал не только в направлении угла отражения, равного углу
падения, но и в других направлениях, включая и обратное. Поэтому наличие
неровностей приводит к уменьшению эффективного коэффициента отражения в
направлении зеркального луча.
Главным фактором в формировании отраженного поля являются фазовые соотношения, определяемые разностью хода волн от источника излучения до элементов поверхности. Рассеянный сигнал может иметь помимо составляющей той же поляризации, что и падающая волна, составляющую ортогональной поляризации. Расчет напряженности поля рассеянных волн ведется в случае крупных неровностей по методу Кирхгофа, а в случае мелких неровностей - по методу возмущений .
На формирование отраженной волны основное влияние оказывает участок поверхности, ограниченный 1-й зоной Френеля. При нормальном падении волны на поверхность 1-я зона Френеля представляет собой окружность радиусом (см. (1.5)), при наклонном - эллипс, большая ось которого вытянута в направлении распространения волны. Размеры малой и большой полуосей эллипса 1-й зоны Френеля соответственно равны:
где и - расстояния от концов трассы до точки геометрического отражения; - угол падения волны (рис.2.2,б).
Рис 2.3. Расстояние прямой видимости
без учёта и с учётом рефракции
2.4. Классификация случаев распространения
земных радиоволн
При расчете напряженности поля земных радиоволн атмосферу
принимают за среду без потерь с ε=1, а
необходимые поправки, учитывающие влияние атмосферы, вводят дополнительно.
Влияние земной поверхности на условия распространения радиоволн
можно свести к двум случаям: первый - излучатель или приемная антенна подняты
высоко (в масштабе длины волны) над поверхностью Земли, второй - передающая и
приемная антенны находятся в непосредственной близости от Земли.
В первом случае, типичном для ультракоротких и частично коротких радиоволн, метод расчета напряженности поля зависит от протяженности радиолинии по сравнению с расстоянием «прямой видимости» (рис.2.3), вычисляемым по формуле
где =
6,37 10 6 м - радиус Земли; и - высоты подъема антенн,
м.
При протяженности радиолинии < <0,2 земную поверхность можно считать плоской, при 0,2 < <0,8 вносятся поправки на сферичность земной поверхности, при > 0,8 расчет напряженности поля ведется с учетом дифракции радиоволн.
Во втором случае, относящемся главным образом к средним и длинным
волнам, при протяженности радиолинии не более: 300-400 км (для λ,
200-20000 м); 50-100 км (для λ, 50-200 м); 10 км (для λ, 10-50 м)
земную поверхность считают плоской. На радиолиниях большей протяженности
расчет напряженности поля ведется с учетом дифракции.
2.5. Поле излучателя, поднятого над плоской
земной поверхностью
В этом случае волна достигает земной поверхности на значительном (в масштабе длины волны) расстоянии от излучателя и участок фронта волны вблизи земной поверхности можно считать плоским. На радиолинии малой протяженности < 0,2 o поле в месте приема является результатом интерференции полей прямой волны и волны, отраженной от плоской земной поверхности (рис.2.4), причем напряженность электрического поля отраженной волны определяется при помощи коэффициентов отражения Френеля. Прямая волна распространяется по пути АВ, отраженная по пути АСВ, а линия АО есть направление максимального излучения передающей антенны. Результирующее поле определяется интерференционной формулой
где определяется из (1.1),
Углы θ1 и θ2 обозначены на рис. 2.4. Корень из трехчлена в
этой формуле называют интерференционным множителем.
Коэффициент отражения от земной поверхности Гв.г определяют для соответствующей поляризации по формулам (2.7),(2.8). Для слабо направленных антенн из-за того, что в широком интервале углов D(θ2)/D(θ1) 1, интерференционная формула упрощается:
Присутствие земной поверхности изменяет распределение поля
излучателя в вертикальной плоскости. Диаграмма направленности системы
излучатель - Земля изрезана многими лепестками, а диаграмма направленности
самого излучателя F(θ) представляет
огибающую этих лепестков. На рис.2.5 представлены результирующие диаграммы
направленности систем вертикальный вибратор - Земля (а) и горизонтальный
вибратор - Земля (б), когда излучатель поднят на высоту над почвой, принимаемой за идеальный
диэлектрик.
Для практически важного случая распространения радиоволн скользящими лучами (θ стремится к 90 0) формула (2.12) может быть подвергнута дальнейшему упрощению. Учитывая, что при этом |Гв.г| 1, Фв.г (рис. 2.1), напряженность поля Em (В/м) в зависимости от
Рис. 2.5. Диаграммы направленности антенн, поднятых над поверхностью Земли
расстояния r (м), длины волны (м), высоты расположения антенн, (м) и мощности Р (Вт) определяют
по формуле предложенной Б.А. Введенским
:
Если
то расчет по приведенной формуле дает хорошее совпадение с результатами измерения.
2.6. Поле излучателя, расположенного вблизи плоской земной
поверхности
Действие на вертикальный вибратор идеально проводящей поверхности можно заменить действием фиктивного вибратора той же длины, расположенного симметрично основному вибратору относительно поверхности (рис. 2.6). Тогда электрическое поле в дальней зоне непосредственно на поверхности определяется формулой
где –
действующая длина реального
вибратора.
Диаграмма направленности такой антенны имеет максимум излучения
вдоль поверхности. Согласно граничным условиям вектор направлен нормально к поверхности, а следовательно,
вектор распространения энергии направлен параллельно поверхности. Условия,
близкие к рассмотренным наблюдаются на практике при распространении длинных
волн над морской поверхностью.
Когда источником радиоволн является горизонтальный вибратор, расположенный над идеально проводящей поверхностью на высоте, много меньшей длины волны, ток в зеркальном изображении вибратора имеет направление, противоположное току в самом вибраторе. Поля, создаваемые этими вибраторами вблизи поверхности, взаимно компенсируются, и результирующее поле оказывается равным нулю. При неидеальной проводимости земной поверхности полной компенсации не происходит, однако поле горизонтального вибратора значительно слабее поля вертикального вибратора, поэтому наибольший интерес представляет использование вертикального вибратора.
Если поверхность, вблизи которой расположен вертикальный излучатель (рис. 2.6,б), не является идеальным проводником, то часть энергии радиоволн, распространяющихся от антенны, проникает в глубь земной поверхности. Следовательно, помимо составляющей П1г, направленной вдоль поверхности, имеется составляющая П1в, направленная перпендикулярно к земной поверхности, в результате чего суммарный вектор П1 направлен не параллельно земной поверхности, а следовательно, и вектор напряженности электрического поля 1 направлен к земной поверхности под углом, не равным 90°, и помимо вертикальной составляющей напряженности электрического поля имеется горизонтальная составляющая Е1г. На основании приближенных
граничных условий Леонтовича - Щукина (устанавливает связь между векторами и электромагнитного поля первой среды на поверхности хорошо проводящей второй среды, где - комплексное волновое сопротивление второй среды) получают соотношение между вертикальной и горизонтальной составляющими комплексных амплитуд напряженности электрического поля вблизи земной поверхности:
Составляющие и поля сдвинуты по фазе, вследствие чего оно имеет эллиптическую поляризацию. Строгие граничные условия дают связь между комплексными амплитудами составляющих поля в воздухе и в земле:
Однородная трасса . Для расчета Em1в непосредственно у поверхности, когда излучателем является вибратор, расположенный вблизи полупроводящей поверхности, применяют формулу, выведенную одновременно М.В. Шулейкиным и Б. Ван-дер-Полем :
Рис. 2.7. К расчёту дифракции радиоволн – схема
распространения волны над сферической поверхностью
земного шара
где определяется по (1.1); |W| - множитель ослабления, являющийся функцией параметра,
Для значений > 25
|W| 1/ . (2.17)
Неоднородная трасса
. Напряженность поля над неоднородной
трассой, состоящей из двух участков, электрические параметры которых резко
отличаются, например при переходе с моря на сушу, определяется по (2.15), где
множитель ослабления |W| подсчитывается как среднее геометрическое
множителей ослабления двух фиктивных однородных трасс: где и - множители ослабления, вычисленные по (2.16)
и (2.17) для трассы протяженностью (+) с параметрами и и и.
При вычислении берутся
параметры и, при вычислении -параметры и.
Береговая рефракция
. Фазовая скорость радиоволны, распространяющейся
вблизи земной поверхности, зависит от ее
электрических параметров. При переходе радиоволны с моря на сушу (вблизи береговой
линии) происходит изменение направления распространения волны, называемое береговой
рефракцией
. Это создает ошибку в определении направления прихода
радиоволн, что существенно для работы радионавигационных систем.
2.7. Дифракция радиоволн вокруг
сферической земной поверхности
Огибание радиоволнами препятствий, встречающихся па пути их
распространения, называется дифракцией
. Когда протяженность радиолинии
и высота расположения антенн таковы, что область, существенная при
распространении радиоволн (1-я зона Френеля), частично или полностью перекрывается
выпуклостью земной поверхности, то незакрытая часть 1-й зоны Френеля или зон
следующих номеров, представляющих совокупность источников сферических волн,
создают излучение не только в направлении первоначального движения волны, но и
за выпуклостью земной поверхности.
Расстояния, близкие к пределу прямой видимости, когда 1-я зона Френеля закрыта только частично, называются областью полутени (рис. 2.7). Расстояния, при которых 1-я зона Френеля перекрыта полностью, называется областью тени.
В области тени расчет напряженности поля Еm (мВ/м) ведется по формуле предложенной В.А. Фоком :
где Еm св определяется по формуле (1.1); G - множитель
ослабления, являющийся произведением трех функций, G = U(x)V()V (), где U(x) -
функция расстояния от передатчика, r (м); V() V() -функции высоты подъема антенн передающей и приемной, или, если функции
выразить в децибелах, то G (дБ) равно
Для определения функций U(x) и V(y) используются графики, имеющиеся в
литературе.
Расчет по этим графикам проводится главным образом для диапазона
УКВ, где применяют антенны, высоко поднятые над земной поверхностью. Расчет
напряженности поля в диапазонах длинных, средних и даже коротких волн, когда
антенны располагают вблизи поверхности Земли, упрощается, поскольку V() = V() = 1.
2.8. Вопросы для самопроверки
1. Записать выражение для определения тангенса угла потерь, дать необходимые пояснения.
2. В каком диапазоне радиоволн плотность потоков смещения в земной поверхности преобладает над плотностью токов проводимости?
3. При каких токах проводимости и смещениях определяется граничная длина волны?
4. Указать особенности параметров радиоволн в полупроводящей среде.
5. Пояснить, почему для осуществления радиосвязи с подводными лодками, находящимися в погруженном состоянии, применимы только длинные и сверхдлинные волны?
6. Какие коэффициенты определяют интенсивность отраженной и преломленной волн? Для каких видов поляризации эти коэффициенты определяются?
7. Поясните особенности отражения радиоволн от шероховатой поверхности.
8. При каком условии шероховатую поверхность можно считать ровной?
9. Приведите классификацию случаев распространения земных радиоволн и поясните ее.
10. Запишите интерференционную формулу и назовите условия ее применимости.
11. Запишите формулу Введенского. При каких условиях можно вести расчет напряженности поля по этой формуле.
12. Поясните особенности поля излучателя, расположенного вблизи плоской земной поверхности.
13. Какие составляющие имеет поле вертикального вибратора, расположенного вблизи полупроводящей поверхности земли?
14. Запишите и поясните формулу Шулейкина-Ван-дер-Поля.
15. Укажите особенности расчета напряженности поля над неоднородной трассой, когда излучатель расположен вблизи плоской земной поверхности.
16. В каком диапазоне волн существенно сказываются ошибки в определении координат излучателя, вызванные береговой рефракцией?
17. Каким образом учитывается дифракция радиоволн вокруг сферической земной поверхности при расчете напряженности поля?
3. ТРОПОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН
3.1.Состав и строение тропосферы
Тропосфера
- это ближайший к земной поверхности слой
атмосферы, простирающийся до высоты 8-10 км в полярных широтах и до 16-18 км
в тропиках. В тропосфере содержится до 4/5 массы газов, составляющих
атмосферу, и почти все количество водяных паров.
В электрическом отношении тропосфера представляет собой весьма
неоднородную среду, вследствие чего в ней происходит искривление траекторий
радиоволн, а следовательно, изменение направления прихода волны и
напряженности поля на данном расстоянии.
Чтобы учесть влияние тропосферы на распространение радиоволн,
необходимо знать закономерности изменения и, которые определяются физико-химическими
свойствами входящих в тропосферу газов. Относительный газовый состав тропосферы
остается постоянным по всей высоте, изменяется лишь содержание водяных паров,
которое зависит от метеорологических условий и убывает с высотой.
Нормальной тропосферой называют такую гипотетическую тропосферу, свойства которой отображают среднее состояние реальной тропосферы. Нормальную тропосферу характеризуют следующими свойствами: давлением у поверхности Земли (р = 0,1013 МПа), температурой (T = 288 К) и относительной влажностью (S = 60%). С увеличением высоты на каждые 100 м давление уменьшается на 1,2 кПа, температура - на 0,55 К. Границей нормальной тропосферы считают высоту 11 км.
3.2 Диэлектрическая
проницаемость и показатель преломления тропосферы
Относительная диэлектрическая проницаемость тропосферы (воздуха) только приближенно может считаться равной единице. В действительности значение несколько больше единицы и зависит от давления р (Па) температуры Т (К) и абсолютной влажности воздуха е (Па)
Второе слагаемое в (3.1) выражает изменение из-за смещения
электрических зарядов в неполярных молекулах газов, входящих в состав воздуха,
под влиянием внешнего поля и ориентации полярных молекул водяного пара.
Коэффициент преломления тропосферы
и связан с величиной тропосферы выражением
У поверхности Земли значение n в зависимости от климатических условий
равно 1,00026-1,00046. Для расчетов удобнее пользоваться величиной, называемой приведенным
показателем преломления тропосферы
, N=(n-l) 10 6 , для Земли N = 260 460.
Для нормальной тропосферы изменение с высотой над земной поверхностью h (м) подчиняется экспоненциальному закону
где з = 5,78 - отклонение от единицы у земной
поверхности; -
вертикальный градиент при
h = 0.
Экспоненциальная зависимость от высоты наблюдается при усреднении значительного
числа наблюдений, тогда как единичные конкретные кривые в той или иной мере отклоняются от
этого закона. Особенно велики отклонения в летний период на высотах до 2-3 км,
где наблюдаются интенсивные облачные слои, частые инверсии температуры и
влажности. Практически всегда возникают сравнительно небольшие флуктуации относительно экспоненциальной
зависимости, вызванные турбулентным движением воздуха.
Эти флуктуации рассматриваются как неоднородности тропосферы.
Размеры мелких неоднородностей определяются несколькими метрами или
несколькими десятками метров, а отклонение от среднего значения N
составляет DN = l 2. Мелкие неоднородности
непрерывно изменяются, появляясь и исчезая. Средние значения N претерпевают
сезонные и суточные изменения, причем эти изменения максимальны у земной
поверхности и падают почти до нуля на высотах 7- 8 км. Максимальные значения
N у земной поверхности наблюдаются в июле, минимальные - в январе.
Сезонному ходу приземных значений N сопутствуют соответствующие
изменения g. Значения градиентов g и их изменения особенно велики в
приземном слое и уменьшаются с высотой. Значения и g зависят от географического положения
трассы и меняются вдоль самой трассы.
В приземном слое воздуха для упрощения расчетов возможно аппроксимировать экспоненциальный закон изменения с высотой --линейным
Вводится эффективный вертикальный градиент диэлектрической проницаемости
тропосферы
,
представляющий такой постоянный по высоте градиент, при котором напряженность поля в точке приема
будет такой же, как и в случае реального изменения на трассе.
Среднее значение градиента получают в результате статистической обработки
большого числа измерений. Значения подчиняются нормальному закону распределения
со среднеквадратичным отклонением. Средние значения (1/м) и среднеквадратичные отклонения (1/м) для различных климатических районов в летнее время, когда
эти значения максимальны, изменяются в следующих пределах от до от до 11 . Имеются
карты с изолиниями среднемесячных значений приведенного коэффициента
преломления на уровне моря.
Диэлектрическую проницаемость тропосферы можно определить,
измеряя температуру, давление и влажность воздуха при помощи приборов,
устанавливаемых на самолетах или шарах-зондах.
3.3. Рефракция радиоволн в тропосфере
Рефракцией
называется искривление траектории радиоволны
при распространении ее в неоднородной среде. Явление рефракции в тропосфере
объясняется изменением диэлектрической проницаемости и соответственно показателя
преломления n с высотой.
Радиус кривизны траектории радиоволны в тропосфере (при пренебрежении кривизной земной поверхности) может быть определен по формуле:
где - угол падения волны на преломляющую границу раздела;
dn/dh - градиент показателя преломления.
Знак минус у градиента показателя преломления означает, что радиус
кривизны положителен, а траектория волны обращена выпуклостью вверх при
уменьшении показателя преломления с высотой.
Учитывая, что n l, а для наиболее интересного случая пологих лучей sin 1, имеем:
Из (3.3) следует, что радиус кривизны траектории радиоволны в тропосфере определяется не абсолютным значением коэффициента преломления, а скоростью его изменения с высотой
При распространении в нормальной тропосфере, характеризующейся
постоянством градиента индекса преломления, траектории радиоволн, идущих под
небольшими углами к земной поверхности, имеют форму дуг окружности с радиусом R = 25
000 км.
Рефракция, происходящая в нормальной тропосфере, называется нормальной
тропосферной рефракцией
.
Учет влияния тропосферной рефракции при линейной зависимости
показателя N от высоты производится упрощенно, с помощью эквивалентного
радиуса Земли Rэ. Предположим, что радиоволны, испытывающие рефракцию,
распространяются не по криволинейным траекториям в неоднородной среде, как в
действительных условиях, а по прямолинейным траекториям в однородной среде над
некоторой воображаемой поверхностью, радиус кривизны которой Rэ не равен
радиусу Земли: Rо= 6370 км (рис. 3.1).
Кроме того, предполагается, что в реальном и эквивалентном случаях траектории радиоволн проходят на одной и той же высоте над поверхностью при равных расстояниях от излучателя. Тогда эквивалентный радиус земного шара определяется выражением
Для нормальной рефракции dN/dh -40 1/км и Rэ = 8500 км.
Основные случаи применения понятия эквивалентного радиуса Земли следующие.
Расстояние прямой видимости с учетом рефракции определяется по формуле
В условиях нормальной рефракции
где - расстояние в метрах; - высота антенны в метрах.
При нормальной рефракции расстояние прямой видимости возрастает на
15%.
Под влиянием различных метеорологических условий в тропосфере
может возникнуть изменение показателя преломления с высотой, значительно
отличающееся от условий, определяющих возникновение нормальной рефракции. В
соответствии с этим рефракция может быть отрицательной, отсутствовать или быть
положительной (рис. 3.2).
При отрицательной рефракции N не уменьшается, как обычно, с
высотой, а, наоборот, возрастает, т. е. dN/dh>0. При этом R<0 и
траектория радиоволны обращена выпуклостью вниз - радиоволна удаляется от
поверхности Земли.
Если N при изменении высоты остается постоянным, то рефракция
отсутствует.
На практике наиболее часто встречаются случаи, когда N с высотой
уменьшается, т. е. dN/dh<0. Траектория радиоволны в этом случае обращена
выпуклостью вверх, наблюдается положительная рефракция. Положительная
рефракция подразделяется на пониженную
(радиус кривизны траектории
радиоволны больше, чем при нормальной рефракции), нормальную
, повышенную
(радиус кривизны траектории радиоволны меньше, чем при нормальной рефракции), критическую
(радиус кривизны траектории радиоволны равен радиусу земного шара) и сверхрефракцию
(радиус кривизны траектории радиоволны меньше радиуса земного шара).
Рис. 3.2. Виды рефракции радиоволн в тропосфере:
1 – отрицательная рефракция; 2 – положительная рефракция; 3 – критическая рефракция; 4 - сверхрефракция
При сверхрефракции радиоволны, излученные под небольшими углами возвышения, испытывают в нижних слоях тропосферы полное внутреннее отражение и возвращаются к поверхности Земли. При последовательных отражениях от земной поверхности радиоволны могут распространяться на значительные расстояния за пределы «прямой видимости».
3.4. Поглощение радиоволн в тропосфере
Длинные, средние и короткие радиоволны не испытывают поглощения в
тропосфере.
Для волн короче 10 см ослабление радиочастотной энергии в тропосфере начинает заметно увеличиваться. Это вызывается поглощением и рассеянием на капельных образованиях или гидрометеорах (главным образом в дожде, тумане; меньше влияют град, снег), а также на твердых частицах (пыль, дым и т. д.). Поглощение вызывается тепловыми потерями в частицах воды или пыли, а потери на рассеяние обусловлены перераспределением энергии в пространстве.
Если волна проходит в тропосфере путь r причем на зону осадков приходится расстояние, то напряженность поля за зоной осадков Em oc определяется по формуле:
где Em св- напряженность поля в свободном пространстве на расстоянии r от излучателя (1.1);
Гoc - коэффициент ослабления, дБ/м.
Зависимость коэффициента ослабления Гoc от
длины волны при распространении сантиметровых и миллиметровых волн в дожде и
тумане представлена на (рис. 3.3).
Сантиметровые радиоволны рассеиваются капельками дождя и тумана,
что приводит к появлению отраженных радиолокационных сигналов. Отраженные
сигналы от дождя и туч занимают большую площадь на экранах радиолокационных
станций, чем мешают нормальной работе этих станций. Для ослабления отражений от
дождя на радиолокационных станциях применяют радиоволны с круговой
поляризацией.
Рис. 3.4. Зависимость коэффициента поглощения в кислороде и водяных парах от длины волны
Радиоволны короче 3 см испытывают также молекулярное поглощение в кислороде и парах воды, наблюдаемое даже в условиях «чистой» атмосферы и вызываемое затратами энергии на возбуждение атомов. Коэффициент ослабления можно определить с помощью графиков на (рис. 3.4), а напряженность поля Em на расстоянии рассчитать по формуле:
Наиболее интенсивное поглощение наблюдается на волнах 0,25; 0,5; 1,35 см-эти волны непригодны для работы. «Окна прозрачности» атмосферы имеются вблизи волн длиною 0,4 и 0,8 см - эти волны рекомендуются для работы в сантиметровом диапазоне.
3.5. Вопросы для самопроверки
1. Поясните особенности состава и строения тропосферы.
2. Что такое нормальная тропосфера?
3. Как связана диэлектрическая проницаемость тропосферы с метеорологическими условиями?
4. Какова природа мелких неоднородностей тропосферы.
5. Как объяснить наличие явления рефракции в тропосфере.
6. Как зависит радиус кривизны траектории волны от диэлектрической проницаемости?
7. Для чего вводится понятие эквивалентного радиуса земли?
8. Какие условия необходимы для возникновения сверхрефракции радиоволн?
9. Какие виды рефракции существуют? Поясните особенности каждого из видов.
10. За счет каких факторов происходит поглощение радиоволн в тропосфере?
11. Что такое “окно прозрачности “ атмосферы?
4. ИОНОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА
РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН
4.1. Ионизация и рекомбинация газа в ионосфере
Ионосферой называют область атмосферы, находящуюся на высоте
60-10 000 км, где газ частично или полностью ионизирован, т. е. содержит
большое число свободных электронов. Наличие в верхних слоях атмосферы
свободных электронов определяет электрические параметры ионизированного газа
- его диэлектрическую проницаемость и проводимость.
Число электронов, содержащихся в единице объема воздуха,
называется электронной плотностью
().
Электронная и ионная плотности ионосферы непостоянны по высоте, что приводит к преломлению и отражению радиоволн в ионосфере.
Объемные неоднородности ионизированного газа вызывают рассеяние
радиоволн. Указанные явления определяют условия распространения радиоволн в ионосфере
и в одних случаях могут быть использованы, а в других должны быть учтены при
работе радиолиний. В связи с этим возникла необходимость изучения строения
ионосферы и свойственных ей регулярных и случайных изменений.
Ионосфера в целом является квазинейтральной, т. е. количества
имеющихся в ней положительных и отрицательных зарядов равны. Состав газа в
этой области атмосферы отличается от состава газа вблизи поверхности Земли:
помимо молекулярных кислорода и азота имеются атомы этих веществ, причем газы
не перемешиваются и располагаются слоями в соответствии с их молекулярной
массой.
Температура газа, начиная с высоты h = 80 км, плавно
возрастает, достигая 2000-3000 К при h = 500 600 км. Возрастание температуры с высотой в
области ионосферы объясняется тем, что воздух здесь нагревается непосредственно
излучением Солнца.
Основным источником ионизации земной атмосферы являются
электромагнитные волны солнечного излучения длиной короче 0,1 мкм - нижний участок
ультрафиолетового диапазона и мягкие рентгеновские лучи, а также испускаемые
Солнцем потоки заряженных частиц. Ультрафиолетовые и рентгеновские лучи
производят ионизацию только на освещенной части земного шара и более интенсивно
в приэкваториальных областях. Заряженные частицы движутся по спиральным линиям
в направлении магнитных силовых линий к магнитным полюсам земного шара и
производят ионизацию главным образом в полярных областях. Считают, что
ионизирующее действие потока частиц составляет не более 50% ионизирующего
действия ультрафиолетового излучения Солнца.
Помимо Солнца источником ионизирующего излучения являются звезды,
особенно те, которые обладают высокой температурой (около 20 000°С) и
создают интенсивное ультрафиолетовое излучение. Но из-за большой удаленности
звезд ионизирующее действие их излучения составляет примерно 0,001 часть
ионизирующего действия Солнца. Ионизацию создают также метеоры, вторгающиеся в
земную атмосферу со скоростями 11-73 км/с. Кроме повышения среднего уровня
ионизации метеоры создают местную ионизацию: за метеором образуется столб
ионизированного газа, который быстро расширяется и рассеивается, существуя в
атмосфере от одной до нескольких секунд. Такие ионизированные следы метеоров
образуются на высоте 80-120 км над земной поверхностью.
Одновременно с появлением новых электронов в ионосфере часть
имеющихся электронов исчезает, присоединяясь к положительным и нейтральным
молекулам. При этом образуются нейтральные молекулы и отрицательные ионы.
Процесс воссоединения заряженных частиц и образования нейтральных
молекул называется рекомбинацией
.
После прекращения действия источника ионизации электронная плотность спадает по гиперболическому закону. Поэтому с заходом Солнца ионизация в нижних слоях ионосферы исчезает не мгновенно, а в верхних слоях - сохраняется в течение всей ночи.
4.2. Строение ионосферы
Общая картина распределения электронной плотности по
высоте h над земной поверхностью изображена на (рис. 4.1). На высоте 250-400
км, имеется основной максимум ионизации. Область ионосферы ниже основного
максимума ионизации принято называть внутренней ионосферой,
а область
ионосферы выше основного максимума - внешней ионосферой
. Наиболее
изучена внутренняя ионосфера.
Во внутренней ионосфере существуют несколько неярко выраженных максимумов
концентрации электронов, условно называемых слоями (областями), которые принято
обозначать символами D, E, F1 и F2. Области ионосферы D, Е и F1
обладают достаточно высоким постоянством, проявляющимся в том, что суточный
ход изменения электронной концентрации и высота их расположения сохраняются
почти неизменными. С наступлением темноты из-за быстрой рекомбинации исчезают
области D и F1. В то же время электронная концентрация области Е сохраняет
постоянное значение в течение всей ночи.
В области F2 электронная концентрация и высота расположения
максимума значительно изменяются день ото дня. При этом ионизация различна в
летнее и зимнее время. Зимой (в северном полушарии) электронная концентрация в
этой области увеличивается. Суточный ход электронной концентрации области F2
зависит также от геомагнитной широты (расстояния в градусах дуги от магнитного
экватора Земли до точки наблюдения).
Ионосфера неоднородна и в горизонтальном направлении.
Максимальные горизонтальные градиенты электронной плотности наблюдаются во
время захода и восхода Солнца, но они существенно меньше вертикальных
градиентов.
Наряду с рассмотренными регулярными областями ионосферы иногда на
высоте 95-125 км образуется так называемый спорадический слой Е (слой), в котором электронная
концентрация в несколько раз превышает концентрацию области Е. Слой в средних широтах чаще
образуется днем в летние месяцы. В полярных же районах слой возникает в основном в ночное
время.
Поскольку солнечное излучение является основным источником
ионизации атмосферы Земли, то от активности Солнца зависит
и процесс ионизации. Замечено, что активность Солнца изменяется с
периодичностью в 11 лет. Критерием солнечной активности служит относительное
число солнечных пятен, которое характеризует площадь поверхности Солнца,
имеющую наиболее высокую температуру. В настоящее время разработаны методы
прогнозирования числа солнечных пятен на много лет вперед и более точно на
ближайшие годы. Прогнозирование числа солнечных пятен важно в связи с
тем, что электронная плотность ионосферы коррелированна со среднемесячными
числами солнечных пятен. Максимум электронной концентрации увеличивается
в 1,4-3 раза при переходе от минимума к максимуму солнечной активности.
Регулярная слоистая структура ионосферы временами нарушается, причем эти нарушения вызваны изменением деятельности Солнца, наблюдающимся особенно часто в годы максимума солнечной активности. Происходящие на Солнце время от времени вспышки являются причиной извержения потоков заряженных частиц, попадающих в атмосферу Земли и нарушающих нормальный режим ионизации ионосферы. Структура ионосферы нарушается также под действием процессов, происходящих в коре Земли и нижних слоях атмосферы, например во время извержения вулканов.
Рис. 4.1. Распределение электронной
плотности по высоте атмосферы
Изменение ионизации сопровождается изменением магнитного поля Земли и это явление носит название ионосферно - магнитной бури. Во время ионосферно-магнитной бури понижается электронная плотность в области слоя F. Нарушения этого вида могут длиться от нескольких часов до двух суток и происходят главным образом в приполярных районах.
Временами на Солнце происходят вспышки интенсивного
ультрафиолетового излучения, вызывающего повышенную ионизацию нижней ионосферы
в слое D. Это явление может длиться от нескольких минут до нескольких часов и
происходит только на освещенной стороне земного шара.
Исследования показали, что помимо регулярных и нерегулярных
изменений средних величин электронной плотности в ионосфере происходят
непрерывные флуктуации электронной плотности. В ионосфере непрерывно
происходят сгущения и разряжения плотности ионизации, нерегулярные как во
времени так и от точки к точке. Кроме того, под действием ветров вся неоднородная
структура ионосферы перемещается. Причинами образования неоднородностей в
ионосфере являются турбулентное движение воздуха и неоднородность ионизации.
Неоднородности представляют собой некоторые области с электронной плотностью, отличной от среднего значения электронной плотности на данной высоте ионосферы. Размеры неоднородностей на высоте 60-80 км в слое D составляют до нескольких десятков метров, на высоте слоя E - 200-300 м, а в слое F размер неоднородностей достигает нескольких километров, причем они имеют продолговатую форму и вытянуты вдоль силовых линий постоянного магнитного поля.
Отклонение электронной плотности неоднородностей от среднего
значения электронной плотности на данной высоте составляет (0,1
- 1) %; скорость хаотического движения 1-2 м/с.
4.3. Диэлектрическая проницаемость и проводимость ионизированного газа (плазмы)
Относительная диэлектрическая проницаемость ионизированного газа отличается от единицы из-за того, что под действием электрического поля проходящей волны электроны получают смещение относительно равновесного положения и газ поляризуется. Помимо электронов в ионосфере содержатся ионы и нейтральные молекулы, совершающие беспорядочное тепловое движение. Сталкиваясь с тяжелыми частицами, электроны передают им энергию, полученную от электромагнитной волны. При столкновениях эта энергия переходит в энергию теплового движения тяжелых частиц, что и приводит к поглощению радиоволн в ионизированном газе.
Диэлектрическая проницаемость и удельная проводимость ионизированного газа определяются выражениями
где -
масса электрона (9,109 10 -31 кг); е - заряд электрона (1,60 10 -19 Кл); -
число соударений электрона с тяжелыми частицами, происходящее в 1 с,
определяемое тепловым движением частиц; Nэ - электронная плотность, см -3 .
Для высоких частот, когда 2 >> 2 , можно пренебречь величиной 2 по сравнению с 2 . Тогда выражения для c учётом подстановки в них числовых значений e, можно записать:
Используя частоту электромагнитной волны (кГц) формулу для e удобно записать в таком виде:
Это основная расчетная формула для определения относительной диэлектрической проницаемости ионизированного газа . Очевидно, что при значительной электронной плотности диэлектрическая проницаемость газа может оказаться равной нулю.
Частота,
при которой выполняется условие e
= 0,
называется собственной частотой ионизированного газа или частотой Ленгмюра и является параметром ионизированного газа, удобным для оценки условий распространения радиоволн.
Выражение (4.3) можно переписать иначе, пользуясь понятием собственной частоты ионизированного газа:
При < относительная диэлектрическая проницаемость e оказывается меньше нуля. Это значит, что коэффициент преломления является мнимой величиной. В такой среде электромагнитные колебания не распространяются и быстро затухают.
4.4. Скорость распространения радиоволн в ионизированном
газе (плазме)
Диэлектрическая проницаемость ионизированного газа меньше единицы
и зависит от частоты колебаний, поэтому и скорость распространения радиоволн
в ионизированном газе зависит от рабочей частоты. Среды, в которых скорость
распространения радиоволн зависит от частоты, называются диспергирующими
.
В диспергирующих средах различают фазовую и групповую скорости распространения
радиоволн . Скорость перемещения фронта волны называется фазовой скоростью. Фазовая скорость для
сред, приближающихся по своим свойствам к диэлектрику, определяется (2.6).
Поэтому для ионизированного газа без учета потерь согласно выражению (4.5)
(4.6)
Фазовая скорость волны в ионизированном газе больше скорости света в свободном пространстве. Однако скорость распространения сигналов не может быть больше скорости света в свободном пространстве. Сигналы конечной длительности, содержащие несколько полных периодов колебаний (группа волн), распространяются с групповой скоростью. Гармонические составляющие сигнала в диспергирующей среде распространяются с разными фазовыми скоростями, что приводит к искажению сигнала.
Под групповой скоростью
понимают скорость распространения
максимума огибающей сигнала. Групповая скорость связана с фазовой скоростью
соотношением для
ионизированного газа
В случае приближения рабочей частоты к собственной частоте
ионизированного газа (à) групповая скорость уменьшается (à0), а фазовая скорость резко возрастает ().
4.5. Поглощение радиоволн в ионизированном газе
(плазме)
Коэффициент затухания радиоволн в ионизированном газе
определяется по (2.2) с подстановкой в нее значений e из (4.1) и g
из (4.2).
Поглощение радиоволн связано со столкновениями электронов с молекулами и ионами и переходом электромагнитной энергии в тепловую энергию движения тяжелых частиц. В этом процессе важно соотношение между периодом электромагнитных колебаний (T=1/) и средним временем между двумя соударениями электрона с молекулами или ионами. На низких частотах при T> энергия электромагнитной волны передается от электрона тяжелой частице малыми порциями, при Т< соударения происходят редко в масштабе периода радиоволны. В том и другом случаях поглощение мало. При T наступает явление резонанса между частотой колебаний электрона под действием электромагнитного поля и тепловым движением частиц, причем поглощение существенно возрастает. Поэтому частотная зависимость коэффициента поглощения описывается кривой (рис. 4.2), имеющей максимум в области частоты, близкой к величине, т. е. наблюдается явление резонанса. В нижних слоях ионосферы 10 7 1/с и условие = / выполняется для волн длиной около 200 м. Поэтому в диапазоне коротких волн происходит уменьшение поглощения с повышением частоты, а в диапазоне волн длиннее 200 м поглощение увеличивается с повышением частоты.
Рис. 4.3. Схема отражения радиоволн от ионосферы
4.6. Преломление и отражение радиоволн в
ионосфере
Заметная электронная плотность появляется в атмосфере начиная с высоты примерно 60 км. Далее электронная плотность ионосферы меняется с высотой над земной поверхностью, а следовательно, и электрические свойства ионосферы неоднородны по высоте.
При распространении радиоволны в неоднородной среде ее траектория
искривляется. При достаточно большой электронной плотности искривление
траектории волны может оказаться настолько сильным, что волна
возвратится на поверхность Земли на некотором расстоянии от места излучения,
т. е. произойдет отражение радиоволны в ионосфере.
Отражение радиоволн, посланных с поверхности Земли на ионосферу,
происходит не на границе воздух- ионизированный газ, а в толще
ионизированного газа. Отражение может произойти только в той области
ионосферы, где диэлектрическая проницаемость убывает с высотой, а следовательно,
электронная плотность возрастает с высотой, т. е. ниже максимума электронной
плотности ионосферного слоя.
Условие отражения связывает угол падения волны на нижнюю границу ионосферы с диэлектрической проницаемостью в толще самой ионосферы e n на той высоте, где происходит отражение волн (рис. 4.3):
Чем больше значение N э, тем при меньших углах возможно отражение. Угол при котором в данных условиях еще возможно отражение, называют критическим углом .
Из выражения (4.8) можно определить рабочую частоту при которой волны отразятся
от ионосферы в случае заданных электронной плотности и угле падения:
Если волна нормально падает на ионосферу, то
При нормальном падении волны отражение происходит на
той высоте, где рабочая частота равна собственной частоте ионизированного газа
и, следовательно, e=0. При наклонном
падении на этой высоте могут отразиться радиоволны с более высокой частотой.
Выполняется так называемый закон секанса
, заключающийся в том, что при
наклонном падении отражается волна частотой, в sec раз превышающей частоту волны,
отражающейся при вертикальном падении волны на слой заданной электронной
плотности:
Чем больше электронная плотность, тем для более высоких частот выполняется условие отражения.
Максимальная частота, при которой волна отражается в случае вертикального падения на ионосферный слой, называется критической
частотой ; отражение происходит вблизи максимума ионизации слоя:
Сферичность Земли ограничивает максимальный угол q (рис. 4.3)
а следовательно, и максимальные частоты радиоволн, которые могут
отразиться от ионосферы при данной электронной плотности.
4.7. Влияние постоянного магнитного поля на электрические параметры ионизированного газа (плазмы)
Ионизированный газ ионосферы находится в постоянном магнитном поле, напряженность которого =40 А/м.
В присутствии постоянного магнитного поля изменяются условия движения электронов, вследствие чего изменяются и электрические параметры ионизированного газа.
Диэлектрическая проницаемость ионизированного газа в случае продольного распространения , когда волна распространяется в направлении силовых линий постоянного магнитного поля, без учета потерь (= 0), определяется формулой
Линейно поляризованная волна распадается на две составляющие, поляризованные по кругу и распространяющиеся с разными скоростями, что характеризуется различными знаками в (4.13).
При продольном распространении радиоволн происходит поворот плоскости поляризации - поворот вектора в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны, на угол
(4.14)
где r - путь, проходимый волной в ионосфере.
Это явление носит название эффекта Фарадея
.
В другом случае поперечного распространения , когда направление распространения волны перпендикулярно к направлению силовых линии постоянного магнитного поля, волна распадается на обыкновенную и необыкновенную составляющие.
Для обыкновенной
составляющей
и распространение происходит так же, как в отсутствие постоянного магнитного поля.
Для необыкновенной
составляющей
После прохождения некоторого расстояния в ионосфере в присутствии постоянного магнитного поля большая ось эллипса поляризации волны поворачивается на угол, определяемый (4.14). Обыкновенная и необыкновенная составляющие отражаются на разной высоте в ионосфере. Для отражения необыкновенной составляющей нужна меньшая электронная плотность. Критическая частота необыкновенной составляющей выше, чем обыкновенной:
что используется в практике радиосвязи.
Экспериментальное исследование ионосферы
ведется преимущественно с помощью радиометодов, т. е. путем изучения условий
прохождения и отражения радиоволн в ионосфере.
4.8. Вопросы для самопроверки
1. Укажите источники ионизации газа в ионосфере. Какой из источников является основным?
2. Какой процесс называется рекомбинацией?
3. Поясните особенности строения ионосферы.
4. Запишите выражение для определения диэлектрической проницаемости ионизированного газа, поясните его.
5. Почему на распространение радиоволн электроны оказывают существенно большее влияние, чем ионы?
6. Как изменяется проводимость ионизированного газа, если электронная плотность возрастает вдвое?
7. Какая частота называется собственной частотой ионизированного газа?
8. Возможен ли волновой процесс в среде, где относительная диэлектрическая проницаемость меньше нуля?
9. Какие среды называются диспергирующими?
10. Показать, что ионизированный газ является диспергирующей средой.
11. Какой вид имеет график частотной зависимости коэффициента поглощения радиоволн в ионосфере?
12. Укажите особенности преломления и отражения радиоволн в ионосфере.
13. Волна прошла в ионизированном газе некоторое расстояние в направление силовых линий постоянного магнитного поля. Какие изменения произошли в структуре поля волны?
14. Какие составляющие электрического поля могут существовать в
ионизированном газе, если направление распространения волны нормально к
направлению силовых линий постоянного магнитного поля?
5. ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ РАДИОВОЛН РАЗЛИЧНЫХ ДИАПАЗОНОВ
5.1.Особенности распространения сверхдлинных и длинных волн
К диапазону сверхдлинных волн (СДВ) относят волны длиной от
10 000 до 100 000 м (= 30 3 кГц), а к длинным волнам (ДВ) - волны от
1000 до 10 000 м (=
300 30 кГц).
Токи проводимости для диапазонов СДВ и ДВ существенно преобладают
над токами смещения для всех видов земной поверхности. Поэтому при
распространении поверхностной волны происходит лишь незначительное
проникновение ее энергии в глубь Земли. Сферичность Земли, служащая
препятствием для прямолинейного распространения радиоволн, до расстояний
1000-2000 км остается соизмеримой с длиной волны, что способствует хорошему
огибанию длинными волнами земного шара благодаря дифракции. Незначительные потери
и огибание земной поверхности обусловили возможность ДВ и СДВ распространяться
земной волной на расстояние до 3000 км. При этом для расстояния
500-600 км напряженность электрического поля можно определять по (2.15), а
для больших расстояний расчет ведется по законам дифракции.
Начиная с расстояния 300-400 км помимо земной волны присутствует
волна, отраженная от ионосферы. С увеличением расстояния напряженность
электрического поля отраженной от ионосферы волны увеличивается, и на
расстояниях 700-1000 км поля земной и ионосферной волн становятся примерно
равными. Суперпозиция этих двух волн дает интерференционную картину поля.
На расстоянии свыше 3000 км ДВ и СДВ распространяются только
ионосферной волной. Для отражения длинных волн достаточно небольшой
электронной плотности, так что днем отражение этих волн может происходить на
нижней границе слоя D, а ночью - на нижней границе слоя Е. Проводимость в этой
области ионосферы для ДВ довольно значительна (но в тысячи раз меньше, чем
проводимость сухой земной поверхности) и токи проводимости оказываются того же
порядка, что и токи смещения. Следовательно, нижняя область ионосферы для ДВ
обладает свойствами полупроводника.
На ДВ и особенно на СДВ электронная плотность слоев D и Е меняется
резко на протяжении длины волны. Поэтому и отражение здесь происходит как на
границе раздела воздух - полупроводник, без проникновения радиоволны в толщу
ионизированного газа. Этим обусловлено слабое поглощение ДВ и СДВ в ионосфере.
Расстояние от земной поверхности до нижней границы ионосферы составляет 60-100 км, т. е. того же порядка, что и длина волн (ДВ и СДВ), так что волны распространяются между двумя близко расположенными полупроводящими концентрическими сферами, одной из которых является Земля, а другой - ионосфера. Условия распространения при этом примерно такие же, как и в диэлектрическом волноводе (рис. 5.1).
Как и во всяком волноводе, можно отметить оптимальные волны - волны, распространяющиеся с наименьшим затуханием, и критическую волну . Для волновода, образованного Землей и ионосферой, оптимальными являются волны длиной 25-35 км, а критической - волна длиной 100 км. Подобно законам распространения радиоволн в обычных волноводах, в сферическом ионосферном волноводе фазовая скорость радиоволн превышает скорость света в свободном пространстве. На частотах выше 10 кГц отличие фазовой скорости от скорости света невелико, примерно () - 1 = (1 5) 10 -3 . Однако фазовая скорость изменяется с изменением расстояния от передатчика. Кроме того, она зависит от электронной плотности и числа столкновений электронов с молекулами в той области ионосферы, где происходит отражение радиоволн. Это приводит к нестабильности фазы волны, главным образом в утренние и вечерние часы, когда меняется высота отражения длинных волн, что необходимо учитывать при работе длинноволновых радионавигационных систем. Расчет напряженности электрического поля Еm (мВ/м) для ДВ и СДВ ведется по эмпирической формуле Остина :
где r - расстояние по дуге большого круга Земли, км; q - соответствующий этому расстоянию центральный угол; Р - мощность передатчика, кВт; l - длина волны, км.
Рис. 5.1. Распространение ДВ и СДВ в
волноводе Земля – ионосфера
Рис. 5.2. Ближние и дальние замирания на средних волнах:
1 – земная волна; 2 – волна, отразившаяся от ионосферы один раз; 3 – волна, отразившаяся от ионосферы дважды
Формула Остина применима для расстояний до 16 000-18
000 км над морем и сушей, причем в последнем случае начиная с расстояний
2000-3000 км.
Длинные и особенно сверхдлинные волны мало поглощаются при
прохождении в толщу суши или моря. Так, волны длиной 20-30 км могут
проникать в глубину моря на несколько десятков метров (см. табл. 2.1) и,
следовательно, могут быть использованы для связи с погруженными подводными
лодками, а также для подземной радиосвязи.
Основным преимуществом ДВ является большая устойчивость
напряженности электрического поля: сила сигнала мало меняется в течение суток
и в течение года и не подвержена случайным изменениям. Необходимая для приема
напряженность электрического поля может быть достигнута на расстоянии более 20
000 км, но для этого требуются мощные передатчики и громоздкие антенны.
Недостатком диапазонов ДВ и СДВ является невозможность применения
их для передачи высококачественной разговорной речи или музыки и тем более
изображений, так как для этого необходима широкая полоса частот. В настоящее
время ДВ и СДВ используются главным образом для телеграфной связи на дальние
расстояния, а также для навигации и наблюдения за грозами.
В диапазоне ДВ и СДВ наиболее интенсивно действуют атмосферные помехи, источником которых являются грозы. Во время грозового разряда возникает мощный импульс тока, носящий апериодический характер или характер затухающих колебаний и имеющий длительность
0,1 3 мс. Такой импульс создает непрерывный спектр
частот с максимумом в области 3-8 кГц, спадающий в области высоких частот по
закону 1/ . В
случае, когда помеха создается грозой, происходящей недалеко от приемного
пункта (местной грозой), напряженность поля помехи уменьшается обратно
пропорционально частоте. Однако основным источником помех являются грозы,
происходящие в течение круглого года в экваториальных районах земного шара -
очагах грозовой деятельности. Частотная зависимость интенсивности помех,
создаваемых очагами грозовой деятельности, иная, чем от местных гроз, так как
она определяется еще и условиями распространения радиоволн от места
возникновения помехи до точки приема.
Радиоволны различной длины, возникающие во время грозового разряда, распространяются подобно волнам соответствующих диапазонов. Количественное описание временных и географических изменений уровня атмосферных помех производится статистическими методами, основанными на результатах обработки данных многолетних измерений. Для каждого сезона года и для шести часовых интервалов времени суток составляют карты с изолиниями медианных значений напряженности поля атмосферных помех на частоте 1 МГц. Составляются также данные о статистическом распределении мгновенных значений напряженности поля атмосферных помех, по которым определяется вероятность появления выбросов помех большого уровня.
5.2. Особенности распространения средних волн
К диапазону средних волн (СВ) относят радиоволны l=100 1000 м (= 0,34 3 МГц). Диапазон СВ используется для радиовещания,
радионавигации, радиотелеграфной и радиотелефонной связи; СВ могут
распространяться как земными, так и ионосферными волнами.
Напряженность электрического поля земных волн определяется для малых расстояний по (2.15), а для больших расстояний - по законам дифракции. СВ испытывают значительное поглощение в полупроводящей поверхности Земли, поэтому дальность распространения земной волны ограничена расстоянием 1000 км. Следует также учитывать, что неровности земной поверхности снижают эффективную проводимость почвы. Приближенно для равнинной местности = (0,5 0,7) , для холмистой =(0,15 0,2) , для районов вечной мерзлоты.
На большие расстояния СВ распространяются только в ночное время
путем отражения от слоя Е ионосферы, электронная плотность которого
оказывается достаточной для этого. В дневные часы на пути распространения СВ
расположен слой D, который чрезвычайно сильно поглощает энергию этих волн.
Поэтому при обычно применяемых мощностях передатчиков напряженность
электрического поля на больших расстояниях оказывается недостаточной для приема
и в дневные часы распространение СВ происходит практически только земной
волной.
Поглощение в диапазоне СВ возрастает с укорочением длины волны и
напряженность электрического поля ионосферной волны больше на более длинных
волнах. Поглощение увеличивается в летние месяцы и уменьшается в зимние месяцы.
Ионосферные возмущения не влияют на распространение СВ, так как слой Е мало
нарушается во время ионосферно-магнитных бурь.
Замирания на средних волнах наблюдаются только в ночные часы,
когда на некотором расстоянии от передатчика возможен приход одновременно
пространственной и поверхностной волн в точку В (рис.5.2) причем длина пути
пространственной волны меняется с изменением электронной плотности ионосферы.
Изменение разности фаз этих волн приводит к колебанию напряженности электрического
поля во времени, называемому ближним замиранием
. На значительное
расстояние от передатчика (точка С) могут прийти волны путем одного или
двух отражений от ионосферы. Изменение разности фаз этих двух волн также
приводит к колебанию напряженности поля, называемому дальним замиранием
.
Скорость замираний невелика (период замираний составляет 1 - 2 мин).
Для борьбы с замиранием на передающем конце радиолинии применяются антенны с диаграммами направленности, прижатыми к земной поверхности. При такой диаграмме направленности зона ближних замирании удаляется от передатчика, а на больших расстояниях поле волны, пришедшей путем двух отражений, оказывается ослабленным.
Напряженность поля ионосферной волны на расстояниях >300 км определяется по графикам, полученным в результате обработки большого числа наблюдений .
5.3. Особенности распространения коротких волн
К диапазону
коротких поли (KB) относят волны длиною от 10 до 100 м (= 30 3 МГц). Волны KB диапазона распространяются
земной волной на расстояние не более 100 км вследствие сильного поглощения в
земной поверхности и плохих условий дифракции. Расчет напряженности поля земной
волны следует вести по (2.15).
Ионосферной волной KB распространяются на многие тысячи
километров. При этом можно применять направленные антенны и передатчики не
очень большой мощности. Поэтому KB используются главным образом для связи и
вещания на большие расстояния.
Распространение KB ионосферной волной происходит путем
последовательного отражения от слоя F (иногда слоя E)
ионосферы и поверхности Земли. При этом волны проходят через нижнюю область
ионосферы - слои E и D, в которых претерпевают поглощение (рис.5.3,а).
Для осуществления радиосвязи на KB должны быть выполнены два условия: волны
должны отражаться от ионосферы и напряженность электромагнитного поля в
данном месте должна быть достаточной для приема, т. е. поглощение волны в
слоях ионосферы не должно быть слишком большим. Эти два условия ограничивают
диапазон применимых рабочих частот.
Для отражения волны необходимо, чтобы рабочая частота была не
слишком высокой, а электронная плотность ионосферного слоя достаточной для
отражения этой волны в соответствии с (4.9). Из этого условия выбирается
максимальная применимая частота (МПЧ), являющаяся верхней границей рабочего
диапазона.
Второе условие ограничивает рабочий диапазон снизу: чем ниже
рабочая частота (в пределах коротковолнового диапазона), тем сильнее
поглощение волны в ионосфере (см. рис.4.2). Наименьшая применимая частота
(НПЧ) определяется из условия, что при данной мощности передатчика напряженность
электромагнитного поля должна быть достаточной для приема.
Электронная плотность ионосферы меняется в течение суток и в
течение года. Значит, изменяются и границы рабочего диапазона, что приводит к
необходимости изменения рабочей длины волны в течение суток: днем работают на
волнах 10-25 м, а ночью на волнах 35-100 м. Необходимость правильного выбора
длины волны для сеансов связи в различное время усложняет конструкцию
станции и работу оператора.
Зоной молчания KB называют кольцевую область, существующую на некотором расстоянии от передающей станции, в пределах которой невозможен прием радиоволн. Появление зоны молчания объясняется тем, что земная волна затухает и не достигает этой области (точка В на рис.5.3,а), а для ионосферных волн, падающих под малыми углами на ионосферу, не выполняются условия отражения (4.9). Пределы зоны молчания (ВС) расширяются при укорочении длины волны и снижении электронной плотности.
Рис. 5.4. Дальнее наземное рассеяние коротких волн
Замирания в диапазоне KB более глубоки, чем в диапазоне СВ. Основной причиной замираний является интерференция лучей, распространяющихся путем одного и двух отражений от ионосферы (рис.5.3,а). Помимо этого замирания вызываются рассеянием радиоволн на неоднородностях ионосферы и интерференцией рассеянных волн (рис.5.3,б), а также интерференцией обыкновенной и необыкновенной составляющих магниторасщепленной волны (рис.5.3,в). Обработка измерений за короткие интервалы времени (до 5 мин) показала, что функции распределения амплитуд близки к распределению Рэлея. В течение больших интервалов времени наблюдений распределение ближе к логарифмически нормальному. Для борьбы с замираниями применяется прием на разнесенные антенны.
Сигналы, принятые на разнесенные антенны, складывают после
детектирования. Эффективным является разнесение по поляризации- прием на две
антенны, имеющие взаимно перпендикулярную поляризацию. Используются также
приемные антенны с узкой диаграммой направленности, ориентированной на
прием только одного из лучей.
При благоприятных условиях распространения KB могут огибать земной шар один и несколько раз. Тогда помимо основного сигнала может быть принят второй сигнал, запаздывающий примерно на 0,1 с и называемый радиоэхо . Радиоэхо оказывает мешающее действие на линиях меридионального направления. Короткие волны при распространении испытывают наземное рассеяние (рис.5.4). Не вся энергия волны, падающей на неровную земную поверхность (луч 1), отражается зеркально, часть ее рассеивается в разных направлениях (лучи 2, 3, 4, 5). При этом часть энергии, отражаясь от ионосферы, возвращается к месту излучения радиоволны (луч 5). Возвратно-рассеянные волны могут быть приняты в пункте излучения, что указывает на возможность прохождения радиоволн данной частоты по трассе. Это явление, называемое эффектом Кабанова , используется для коррекции рабочих частот: перед началом передачи посылают на выбранной рабочей частоте сигналы с импульсной модуляцией. По времени запаздывания и искажению возвратно-рассеянных импульсов судят о правильности выбора рабочей частоты.
Расчет KB линий связи разбивается на два этапа: определение суточного хода максимальных применимых частот (МПЧ) и оптимальных рабочих частот (ОРЧ); определение напряженности электрического поля в месте приема или определение суточного хода наименьших применимых частот (НПЧ) .
5.4. Особенности распространения ультракоротких волн в приземном пространстве
Общие свойства.
К диапазону ультракоротких волн (УКВ) относят
радиоволны длиной от 10 м до 1 мм (= 30 МГц З 10 5
МГц). В нижнем пределе
частот диапазон УКВ примыкает к КВ. Эта граница определена тем, что на УКВ,
как правило, не может быть удовлетворено условие отражения радиоволн от ионосферы
(4.8). В верхнем пределе частот УКВ граничат с длинными инфракрасными волнами. Диапазон
УКВ делится на поддиапазоны метровых, дециметровых, сантиметровых, миллиметровых
волн
, каждый из которых имеет свои особенности распространения, но основные
положения свойственны всему диапазону УКВ. Условия распространения зависят от
протяженности линии связи и специфики трассы.
Из-за малой длины УКВ плохо дифрагируют вокруг сферической поверхности Земли и крупных неровностей земной поверхности или других препятствий. Антенны стремятся расположить на значительной высоте над поверхностью Земли, так как при этом, во-первых, увеличивается расстояние прямой видимости (см.(2.11),(3.5)) и, во-вторых, уменьшается экранирующее влияние местных предметов, находящихся вблизи антенны. При этом, как правило, выполняется условие, при котором высота расположения антенны много больше длины волны и расчет напряженности поля можно вести по интерференционным формулам (2.12),(2.13). Если это условие не выполняется (переносные или автомобильные станции, работающие на метровых волнах), расчет ведут по (2.15).
В диапазоне УКВ земная поверхность может рассматриваться как идеальный диэлектрик, и проводящие свойства земной поверхности следует учитывать только при распространении метровых волн над морской поверхностью. Поэтому изменение проводящих свойств почвы (изменение ее влажности) практически не сказывается на распространении УКВ. Но согласно (2.9) даже небольшие неровности земной поверхности существенно изменяют условия отражения УКВ от поверхности Земли.
Распространение УКВ в пределах прямой видимости.
Отражение от земной поверхности.
При расстояниях, много меньших предела прямой видимости (3.5), можно
не учитывать влияние сферичности Земли и влияние рефракции радиоволн в
тропосфере. Характерными особенностями распространения УКВ при этом являются
большая устойчивость и неизменность уровня сигнала во времени при
стационарных передатчике и приемнике. Расчет напряженности поля можно вести по
формуле Введенского (2.14), если выполняются условия применимости
этой формулы.
На линии радиосвязи Земля - самолет или при радиолокационном наблюдении самолета сигнал флуктуирует благодаря изменению угла наблюдения при движении самолета и изрезанности диаграммы направленности системы излучатель - Земля (см.рис.2.8).
При расстояниях, лежащих в пределах 0,2 < <0,8 , необходимо учитывать влияние сферичности
Земли. Одновременно следует учитывать влияние рефракции, используя принцип
эквивалентного радиуса Земли (см.(3.4)). При таких расстояниях на
распространение УКВ влияют и метеорологические условия. С изменением
коэффициента преломления тропосферы меняется кривизна траектории волны, причем
для прямого и отраженного от земной поверхности лучей эти изменения могут
оказаться различными. В результате изменяется разность фаз между прямым и отраженным
лучами, а следовательно, меняется и уровень поля радиоволны, происходят замирания
сигнала. Мешающее действие замираний усиливается с увеличением расстояния.
Радиолокационные отражения
. Отражения УКВ от неровной земной
поверхности имеют особое значение в радиолокационной технике. В основном они
носят рассеянный характер, причем часть отраженной энергии оказывается
направленной к источнику. Такие отражения чаще всего относятся к мешающим
сигналам, которые затрудняют распознавание полезных радиолокационных целей.
Однако отражения от земной поверхности к источнику используются при проведении
наблюдений за поверхностью Земли с воздуха, например при высотометрии.
Случайные значения амплитуды сигнала, излученного движущимся радиолокатором (например, с самолета) и отраженного земной поверхностью, подчиняются закону Рэлея. Только при отражении от спокойной воды и от ровных участков пустыни присутствует постоянная составляющая и закон распределения амплитуд соответствует обобщенному закону Рэлея. Корреляционная функция сигнала описывается экспоненциальным законом, причем масштаб корреляции зависит как от высоты неровностей, так и от скорости движения источника .
Распространение УКВ над пересеченной
местностью и в городах.
Обычно вдоль линии связи на УКВ имеются большие или
малые неровности, которые влияют на распространение радиоволн. В общем случае
учесть это влияние не представляется возможным. Для расчета напряженности
электрического поля в каждом конкретном случае необходимо построить профиль
трассы и в зависимости от характера этого профиля вести расчет тем или иным
методом. Рассмотрим несколько примеров профилей трасс.
Трасса, проходящая над небольшими пологими холмами . На (рис.5.5,а), изображен профиль трассы, при котором передающая антенна расположена на пологом склоне холма. В этом случае к приемной антенне могут прийти прямой луч АВ и три отраженных луча, и. При расчете напряженности электрического поля следует учитывать разность фаз этих лучей, обусловленную разностью хода и разными условиями отражения в точках, и. В результате рассмотрения такой картины можно получить выражение для расчета напряженности поля, аналогичное интерференционным формулам, но более сложное. На рис 5.5,б изображен профиль, при котором имеется возвышенность в середине трассы. В простейшем случае в точку В приходит только один луч, отражающийся в точке С. Для расчета такой трассы удобно ввести понятие приведенных высот антенн h 1пр и h 2пр и свести задачу к известному случаю распространения радиоволн над фиктивной плоскостью, касательной к поверхности Земли в точке отражения.
Рис. 5.6. Распространение УКВ на трассе с препятствием, открытая и закрытая трассы (а ); зависимость множителя
ослабления V
от параметра z
(б)
Рис. 5.7. Схема трассы с «усиливающим препятствием»
Трасса, проходящая над высоким холмом или горным кряжем . Для приближенного определения напряженности поля на трассе, имеющей высокий холм или горный кряж, можно воспользоваться теорией дифракции электромагнитных волн на непрозрачном клиновидном экране. Если препятствие не перекрывает линии прямой видимости между антеннами, то трасса называется открытой ; когда препятствие поднимается выше линии прямой видимости, трасса называется закрытой (рис.5.6,а).
Если препятствие хотя бы частично перекрывает первую зону Френеля (1.5), интенсивность электромагнитного поля на трассе изменяется. При применении остронаправленных антенн излученные волны не попадают на ровные участки земной поверхности и напряженность поля за препятствием определяется формулой E m = E m c в V, где E m c в находится по (1.1).
Множитель ослабления V зависит от длины волны и
«просвета» d, который принято считать положительным при закрытой трассе и
отрицательным при открытой трассе. На рис.5.6,б изображена зависимость
множителя ослабления V от параметра z:
На трассах УКВ протяженностью примерно 100-150 км, проходящих
через горные кряжи высотой 1000-2000 м, наблюдается явление,
называемое усиление препятствием
. Это явление заключается в том,
что интенсивность электромагнитного поля радиоволны при некотором
удалении за препятствие оказывается больше, чем на том же расстоянии от передатчика
на трассе без препятствий. Объяснить усиление препятствием можно тем, что вершина
горы служит естественным пассивным ретранслятором (рис. 5.7). Поле,
возбуждающее вершину горы, складывается из двух волн - прямой АС и отраженной
ADC. Волны дифрагируют на острой вершине горы, как на клиновидном препятствии,
и распространяются в область за гору. При этом к месту расположения приемной
антенны В придут два луча СЕВ и СВ. Следовательно, на участках трассы
передатчик - гора и гора - приемник распространение идет в пределах прямой
видимости. При отсутствии препятствия на расстоянии 100-150 км, намного
превышающих предел прямой видимости, к месту приема доходит только весьма
слабое поле, обусловленное дифракцией на сферической поверхности Земли и рефракцией.
Расчеты и эксперименты показывают, что такое препятствие - ретранслятор может
дать усиление напряженности электрического поля на 60-80 дБ.
Использование явления усиления препятствием оказывается
экономически выгодным, избавляя от, необходимости устанавливать высокогорные
ретрансляционные станции.
На некоторых радиорелейных линиях, проходящих в равнинной местности, сооружают искусственное усиливающее препятствие в виде сетки или системы проводов, что дает выигрыш в мощности и позволяет уменьшить высоту антенных мачт.
Распространение УКВ в пределах большого города. Большой город можно рассматривать как сильно пересеченную местность. Многочисленные опыты показали, что в среднем напряженность поля метровых и дециметровых волн в городе меньше, чем на открытой местности, примерно в 3-5 раз. Поэтому грубую оценку среднего уровня напряженности поля на этих волнах можно производить по (2.14), вводя в нее множитель 0,2-0,4. В сантиметровом диапазоне волн ослабление еще сильнее.
Если имеется прямая видимость между передающей и приемной антеннами, то расчет можно вести по (2.14), причем высоту расположения антенны следует отсчитывать от среднего уровня крыш.
Внутри помещений структура поля является
еще более сложной и практически не поддается расчету. Измерения напряженности
поля внутри помещения показали, что в помещениях верхних этажей напряженность
поля составляет 10-40% напряженности поля над крышей, а в первом этаже - 3- 7%
этой величины.
Распространение УКВ на большие расстояния в условиях сверхрефракции. При расстояниях, превышающих расстояние прямой видимости, напряженность поля радиоволн резко убывает. На этих расстояниях распространение происходит вследствие дифракции радиоволн вокруг сферической поверхности Земли, рефракции радиоволн в тропосфере и рассеяния их на неоднородностях тропосферы.
Резкое увеличение дальности распространения УКВ происходит, когда
область сверхрефракций занимает значительные расстояния над земной поверхностью.
В этом случае радиоволна распространяется путем последовательного чередования
двух явлений: рефракции в атмосфере и отражения от земной поверхности. Такой
вид распространения волн получил название атмосферного волновода. Но при этом
от атмосферы отражается только часть энергии волны, которая используется для
приема, а остальная, преломляясь, уходит через верхнюю стенку волновода (рис.
5.8). Для атмосферного волновода определенной высоты по аналогии с
металлическим волноводом имеется некоторая критическая длина волны. Волны
длиннее критической быстро затухают и не распространяются. Критическая длина
волны l кр (м), связана с высотой волновода h в (м), соотношением
Высота атмосферных волноводов h в достигает несколько десятков метров, следовательно, волноводное распространение возможно только для сантиметровых и дециметровых волн.
В условиях волноводного канала только наиболее пологие лучи
отражаются от стенок канала, а более крутые лучи просачиваются сквозь стенки.
Если передатчик и приемник находятся в пределах волновода, то прием УКВ
оказывается возможен на больших расстояниях. В противном случае дальность
приема может даже уменьшиться по сравнению с условиями нормальной рефракции.
Атмосферные волноводы появляются нерегулярно и поэтому обеспечить устойчивую радиосвязь на больших расстояниях на волноводном распространении УКВ нельзя. Но это явление может служить причиной создания взаимных помех станциями, работающими в сантиметровом диапазоне волн и даже разнесенными на большие расстояния. Кроме того, появление атмосферного волновода может создавать помехи для работы радиолокационных станций обнаружения самолетов. Например, самолет, находящийся выше атмосферного волновода, может быть не обнаружен из-за того, что радиоволны отразятся от стенки волновода.
Рассеяние УКВ на неоднородностях тропосферы. Неоднородности тропосферы представляют собой области, в которых диэлектрическая проницаемость отличается от среднего значения для окружающей тропосферы. Под действием поля проходящей волны в каждой неоднородности тропосферы наводятся токи поляризации и создается электрический момент. В результате неоднородности действуют как вторичные излучатели. Вторичное излучение совокупности неоднородностей можно характеризовать некоторой диаграммой направленности с максимумом излучения в сторону первоначального движения волны.
Рис. 5.9. Схема линии радиосвязи, использующей
тропосферное рассеяние
Поле, созданное вблизи земной поверхности, есть результат
интерференции полей, переизлученных большим числом неоднородностей. Вследствие
изменения структуры и местоположения неоднородностей поле непрерывно
флуктуирует и является случайной функцией времени. Характер распределения
мгновенных значений уровня сигнала зависит от среднего уровня сигнала. Чем уровень
меньше, тем ближе закон распределения к рэлеевскому. При больших уровнях
сигнала мгновенные значения его амплитуды распределены по обобщенному закону
Рэлея, что свидетельствует о наличии в месте приема помимо быстро меняющейся
компоненты сигнала медленно меняющейся регулярной компоненты, полученной путем
отражения от слоистых неоднородностей тропосферы.
Работу линии связи, использующей рассеяние радиоволн на неоднородностях тропосферы, можно объяснить следующим. В результате пересечения в пространстве диаграмм направленности передающей и приемной антенн, условно ограниченных прямыми AD-AС 1 и BD-BC (рис. 5.9), образуется объем атмосферы CDС 1 D 1 , называемый рассеивающим объемом . Он и участвует в передаче радиоволн от пункта А к пункту В. Для увеличения напряженности электрического поля в месте приема стремятся к уменьшению угла между направлением первоначального движения волны и направлением в точку приема (угол q на рис. 5.9).
Характерной особенностью рассматриваемых линий связи является их
узкополосность. Максимальная ширина полосы частот, которая может быть передана
без искажений, определяется временем запаздывания луча АСВ относительно луча
AC1B, т. е.
шириной диаграмм направленности антенн. Практически с допустимыми
искажениями можно передать полосу частот в 1-2 МГц.
Расчет мощности
на входе приемной антенны на линии связи, использующей
тропосферное рассеяние, разработан советскими учеными под руководством Б. А.
Введенского и М. А. Колосова .
Для борьбы с замираниями прием производится на разнесенные (две
или четыре) антенны. Сигналы, принятые на эти антенны, складываются после
детектирования.
Используется также разнесение по частоте, когда одна и та же
информация одновременно передается на частоте 1 и частоте 2
= 1 + D , причем D / = (2 5) 10 -3 .
Замирания на этих двух частотах
не коррелированны. Ведут прием либо наиболее сильного из двух сигналов, либо
сигналы складываются после детектирования.
Рассеяние и отражение метровых волн в ионосфере. Ионизированные слои характеризуются большой неоднородностью. Наличие местных объемных неоднородностей ионосферы приводит к рассеянию УКВ, которое происходит аналогично рассеянию на неоднородностях тропосферы.
Рассеяние радиоволн происходит на высоте 70-90 км, что ограничивает максимальную протяженность линии радиосвязи расстоянием в 2000-2300 км. Основная часть энергии волны, падающей на ионосферу, рассеивается в направлении первоначального движения волны. Чем больше угол, составляемый направлением на приемную антенну с направлением первоначального движения волны, тем меньше уровень мощности рассеянного сигнала. Поэтому прием возможен только на расстояниях более 800-1000 км. Напряженность поля рассеянного сигнала убывает с повышением рабочей частоты и применимыми для связи оказываются волны частотой 30-60 МГц. Сигналы при этом виде радиосвязи на метровых волнах подвержены быстрым и глубоким замираниям.
Для борьбы с замираниями применяется прием на две антенны.
Большими преимуществами радиосвязи путем
ионосферного рассеяния метровых волн по сравнению с линиями связи на KB
являются возможность круглосуточной работы на одной рабочей частоте и
отсутствие нарушений связи. На этих линиях достигается большая надежность
радиотелеграфной связи в приполярных областях. Однако связь на метровых волнах
требует применения передатчиков мощностью порядка 10 кВт и антенн с
коэффициентом усиления 20-30 дБ.
5.5. Особенности распространения ультракоротких волн в космическом пространстве
Основные типы космических радиолиний. Космические радиолинии решают следующие основные задачи:
наземная радиосвязи и ретрансляция радиовещательных и телевизионных программ через ретрансляторы, расположенные на искусственных спутниках Земли;
радиосвязь пилотируемых космических кораблей с Землей и между собой;
радионаблюдение за полетом и управление полетом космических кораблей;
передача с космического корабля радиотелеметрической информации (результатов измерений режима работы аппаратуры, параметров полета, данных научных наблюдений) ;
изучение космоса, сбор метеорологических и геодезических
данных.
К космической радиосвязи относится также распространение радиоволн
на трассах Земля - планета, между двумя планетами, между двумя
корреспондентами, находящимися на планете.
Искусственные спутники Земли (ИСЗ) имеют траектории с тремя характерными участками. На начальном, стартовом участке траектории
спутник с ракетой-носителем при работающих двигателях движется в
сравнительно плотных слоях атмосферы. Здесь
происходит отделение отработавших ступеней ракеты. На втором участке траектории
скорость движения спутника несколько превышает первую космическую скорость и
движение вокруг Земли происходит по эллиптической орбите в сильно разреженной
атмосфере. Третий участок траектории соответствует возвращению спутника,
вхождению его в плотные слои атмосферы. У невозвращаемых спутников третий
участок траектории отсутствует.
Особенности радиосвязи на первом и третьем участках траектории обусловлены тем, что вблизи спутника образуется скопление ионизированного газа большой электронной плотности (на несколько порядков больше электронной плотности ионосферы). Причиной образования ионизации на первом участке траектории является раскаленный отработанный газ двигателя, а на третьем участке - термодинамический нагрев воздуха при движении спутника в плотных слоях атмосферы (на высотах менее 100 км) со сверхзвуковой скоростью.
На первом и на третьем участках траектории расстояния от наземных
станций до спутника невелики и распространение радиоволн осуществляется в
пределах прямой видимости.
На втором участке в зависимости от высоты нахождения спутника и
от длины рабочей волны радиосвязь возможна как в пределах прямой видимости,
так и за ее пределами. На условия распространения радиоволн оказывают влияние
тропосфера и ионизированные слои атмосферы Земли.
Космические корабли имеют траекторию, которая может быть также
разбита на три участка, причем условия радиосвязи на первом и третьем участках
для спутников и космических кораблей совпадают. На втором участке траектории
скорость корабля превышает вторую космическую скорость, корабль выходит из поля
тяготения Земли и движется в межпланетном пространстве. Протяженность
радиолинии космический корабль - Земля может достигать сотен миллионов
километров.
Атмосфера Земли и в этом случае оказывает влияние на условия
радиосвязи.
Если космический корабль направлен на одну из планет, то при
вхождении корабля в атмосферу планеты условия радиосвязи изменяются в
зависимости от радиофизических свойств атмосферы планеты.
Характеристики межпланетной среды. В межпланетном пространстве электронная концентрация равна протонной и в целом плазма квазинейтральна. На расстояниях более 30 км от Солнца скорость перемещения плазмы можно считать постоянной и равной 500 км/с. На этих расстояниях электронная концентрация N э см -3 вследствие постоянства потока частиц в единичном телесном угле зависит от расстояния до Солнца r (км) по закону
На расстоянии 150 10 6 км от Солнца, электронная концентрация N э = 2 – 20 см -3 . Межпланетная плазма является статистически неоднородной средой со
средним размером неоднородностей около 200 км. Помимо этого существуют
крупномасштабные неоднородности с размерами (0,1 - 1) 10 6 км. Напряженность постоянного магнитного поля на расстоянии 150 10 6 км от Солнца составляет = 4 10 -3 А/м. После солнечных вспышек электронная
концентрация и скорость потока плазмы, а также напряженность постоянного
магнитного поля увеличиваются в несколько раз. Экспериментальное
исследование прохождения радиоволн в космическом пространстве от
источника, излучающего белый спектр (созвездие Тельца) или монохроматические
колебания (передатчики, установленные на космических объектах), показали, что
поток энергии УКВ в том и другом случае практически не поглощается
межпланетной средой. Однако установлено, что межпланетная среда вызывает
замирания радиоволн, связанные с движением неоднородностей плазмы.
Так как неоднородности межпланетной среды различны в различных областях межпланетного и околосолнечного пространства, то флуктуации фаз, амплитуд и изменение спектра радиоволны зависят от расположения трассы относительно Солнца.
Особенности УКВ радиолинии Земля - космос
. Потери энергии
. На радиолинии
Земля- космос межпланетная плазма оказывает слабое поглощающее или
рассеивающее действие на радиоволны. Определяющим является ослабление сигнала
из-за большой протяженности трассы и поглощения в атмосфере Земли.
Диапазон радиочастот, пригодный для радиосвязи с космическим
кораблем, ограничен поглощающими и отражающими свойствами земной атмосферы.
Радиоволны длиннее 10 м отражаются от ионосферы и поэтому непригодны для связи
с объектами, находящимися за ее пределами. Поглощение радиоволн в ионосфере с
повышением рабочей частоты убывает по квадратичному закону. При прохождении
всей толщи ионосферы волнами с частотами выше 100 МГц поглощение не превышает
0,1 дБ. Во время вспышек поглощения потери на волне с частотой 100 МГц
возрастают до 1 дБ и условия прохождения метровых волн ухудшаются. Верхняя
граница частот, применимых для космической радиосвязи, определяется
поглощением радиоволн в тропосфере и равна примерно 10 ГГц. При расположении
наземного корреспондента на высоте около 5 км верхняя граница рабочих частот
может быть повышена до 40 ГГц.
Для радиосвязи с ИСЗ, траектория которых
проходит ниже основного максимума электронной плотности ионосферы - слоя F2,
применимы короткие волны. Отражение и поглощение KB в этом случае подчиняется
тем же законам, что и на наземных коротковолновых радиолиниях. Резкое
увеличение уровня сигнала, принимаемого со спутника, наблюдается, когда спутник
проходит над пунктом приема и над точкой антипода (эффект антипода).
Поворот плоскости поляризации
. При распространении радиоволн в ионосфере в присутствии постоянного
магнитного поля Земли происходит поворот плоскости поляризации радиоволны.
Максимальное значение угла поворота плоскости поляризации волны (в градусах) определяется выражением, получаемым из (4.14) в предположении, что волна проходит всю толщу ионосферы при наибольшей электронной плотности (днем, летом):
где -
рабочая частота, МГц; -
истинный зенитный угол спутника (рис.5.10). Значения yмакс для частот 500 МГц, 1 ГГц, 3 ГГц, при = , составляют соответственно; ; .
Поворот плоскости поляризации в ионосфере проявляется на весьма
высоких частотах и изменяется при движении спутника по небосводу из-за
изменения угла и
флуктуации электронной плотности ионосферы. При приеме на антенну с линейной
поляризацией возникают замирания. Для устранения замираний применяют передающие
и приемные антенны с круговой поляризацией. При этом нужно учесть, что только
в центральной части диаграммы получается поле с круговой поляризацией, а по
краям диаграммы - поле с эллиптической поляризацией. Это вызывает потери из-за
несоответствия поляризации, которые составляют примерно 0,5 дБ. Если бортовая
антенна имеет линейную поляризацию, то возникают потери до 3 дБ .
Замирания радиоволн . Рассеяние энергии радиоволн неоднородностями ионосферы и интерференция прямых и рассеянных волн приводят к флуктуациям амплитуды радиосигналов, прошедших через ионосферу. Для обеспечения непрерывного приема таких сигналов их рассчитанную интенсивность следует выбрать больше на величину. Значения, для частот 300 МГц, 1 ГГц, 3 ГГц, составляют соответственно 1,6; 0,5; 0,1 дБ, и показывают, что влияние рассеяния падает с частотой.
Разница в значениях принятой и переданной частот D называется
доплеровским смещением частоты:
Рис. 5.10. Схема радиолинии Земля - космос:
А – наземная антенна; С - спутник
Например, при, r =8 10 3 м/c
доплеровское смещение частоты =
0,02 0,2 МГц.
При прохождении радиоволн, излученных движущимся источником,
через неоднородную среду, которой меняется случайным образом во
времени и пространстве,
также меняется случайным образом.
Так, при прохождении радиоволн, излученных с космического корабля, в неоднородных
тропосфере, ионосфере и космическом пространстве изменение носит статистический характер.
Для уменьшения вредного влияния смещения несущей частоты при космической радиосвязи в приемниках используют автоматическую подстройку частоты или изменяют частоту передатчика, если заранее известна траектория движения излучателя. Кроме того, под влиянием эффекта Доплера деформируется частотный спектр сигнала из-за того, что каждая составляющая спектра получает свое смещение.
Доплеровский сдвиг частоты используют как положительное явление, которое позволяет определять скорость движущегося источника или отражателя, если известны свойства среды. Решают и обратную задачу: измеряя сдвиг частоты и зная скорость движения излучателя, определяют электрические параметры среды.
Поправки при определении координат космических
объектов радиотехническими методами.
Прохождение радиоволн в тропосфере и ионосфере сопровождается
рефракцией и изменением фазовой и групповой скоростей распространения волны.
Эти факторы являются причиной ошибок, которые необходимо учитывать при
определении координат космических объектов радиотехническими методами.
Устранение возникающих ошибок производится путем введения соответствующих
поправок .
5.6. Особенности распространения волн оптического и инфракрасного диапазонов
Общие положения.
К оптическому диапазону относятся
электромагнитные колебания с длиной волны 0,39-0,75 мкм. К инфракрасному (ИК)
диапазону относятся волны длиной 0,75- 1000 мкм, занимающие промежуточное
положение между оптическими и миллиметровыми волнами. Инфракрасный диапазон делят
на три области: ближнее инфракрасное излучение- от 0,75 до 1,5 мкм, среднее -
от 1,5 до 5,6 мкм и дальнее - от 5,6 до 1000 мкм. Границы спектров оптических,
инфракрасных и миллиметровых радиоволн взаимно перекрываются.
Оптические и ИК волны могут фокусироваться линзами и зеркалами,
менять свое направление при отражении и преломлении, разлагаться в спектр
призмами. ИК волны, подобно радиоволнам, могут проходить сквозь некоторые
материалы, непрозрачные для оптических волн. ИК волны нашли широкое применение
в различных отраслях промышленности.
Главным преимуществом многих ИК систем является то, что можно использовать излучение от целей, которые или сами являются источниками ИК излучения или отражают излучение естественных ИК источников. Такие системы называются пассивными. Активные ИК системы имеют мощный источник, излучение которого, отфильтрованное в узком участке спектра, концентрируется с помощью оптической системы и направляется в виде узкого пучка на цель.
ИК системы обладают высокой разрешающей
способностью.
Ослабление оптических и инфракрасных волн в атмосфере . Полное ослабление оптических и ИК волн в атмосфере обусловлено несколькими факторами. Различают ослабление света в атмосфере, свободной от облаков и тумана, и ослабление света в тумане.
Ослабление в свободной атмосфере складывается из рассеяния света на молекулах газа и водяного пара и селективного поглощения. Мощность, которую несут световые и инфракрасные волны, прошедшие в атмосфере некоторое расстояние r, вычисляется аналогично мощности радиоволны:
где Г - суммарный коэффициент поглощения в дБ/км, равный:
Г=Гг+Гп+Гсел+Гт.
Здесь Гг и Гп - коэффициенты ослабления из-за рассеяния на молекулах газа и пара; Гсел - коэффициент селективного поглощения; Гт - коэффициент поглощения в тумане.
Коэффициент ослабления из-за рассеяния волн на молекулах газа Гг (дБ/км) при давлении воздуха р (МПа), температуре Т (К), и длине волны l (мкм) определяется следующим выражением:
Гг = 25p/Tl 4 .
Этот вид ослабления значительно меньше проявляется в инфракрасном
диапазоне, чем в оптическом.
В свободной от облаков и тумана атмосфере содержатся частицы
примесей - паров воды и пыли, на которых также рассеиваются оптические и ИК
волны. Для характеристики пространственной картины рассеяния света каждой частицей
пользуются понятием индикатрисы рассеяния (угловой функции рассеяния),
определяемой как отношение мощности, рассеянной частицей в данном
направлении, к потоку энергии, рассеянному во все стороны (понятие,
аналогичное диаграмме направленности антенны). Индикатрисы рассеяния
определены расчетным путем для сферических частиц различного радиуса а, имеющих
разные коэффициенты преломления n. Малые частицы с а/l<<1 и n 1 имеют индикатрису, описываемую законом синуса с максимумами
в направлении прямого и обратного движения волны. При n
→ ∞ малые частицы рассеивают назад больше энергии, чем вперед. По
мере роста а/l индикатриса
рассеяния прозрачных частиц становится все более вытянутой вперед (эффект Ми).
Размер частиц пыли и пара во много раз превышает длину волны, а
число частиц не остается постоянным, что затрудняет расчеты коэффициента
ослабления. Поэтому предпочитают пользоваться экспериментальными данными для
определения ослабления из-за рассеяния на этих частицах. Опытным путем
найдено, что коэффициент ослабления пропорционален l -1,75 . Потери этого вида имеют наибольшую величину в
городах, на ИК волнах они меньше, чем на волнах оптического диапазона.
Селективное поглощение особенно характерно для ИК диапазона. На рис. 5.11 представлено распределение энергии в солнечном спектре, измеренном вблизи Земли для диапазона волн 0,3-2,2 мкм. Если бы не было селективного поглощения, то кривая имела плавный ход, обозначенный пунктирной линией. В видимой части спектра на волнах 0,4-0,75 мкм поглощение незначительно, при длине волны 0,76 мкм наблюдается поглощение в кислороде. Участки сильного поглощения имеются вблизи волн длиной 0,94; 1,10; 1,38 и 1,87 мкм. Это поглощение обусловлено наличием водяных паров в атмосфере, и прозрачность атмосферы для инфракрасных лучей сильно зависит от влажности атмосферы.
Рис. 5.12. Спектр излучения чистого неба
Поглощающее действие оказывают углекислый газ (на волнах 2 ,7; 4, 3 и 12 20 мкм) и озон (на волнах 4,7 и 9,6 мкм), но основное поглощающее действие оказывает водяной пар, поскольку его содержание намного превышает содержание углекислого газа и озона.
Измерения показали, что сравнительно, хорошей прозрачностью для
инфракрасных лучей атмосфера обладает на следующих волнах: 0,95-1,05;
1,2-1,3; 1,5-1,8; 2, 1-2, 4; 3,3-4 ,0; 8, 0-12,0 мкм. В указанных пределах
поглощением можно пренебречь, тогда как на промежуточных волнах и волнах
длиннее 13,0 мкм происходит практически полное поглощение.
В каплях тумана происходят тепловые потери и рассеяние, как это
имеет место в диапазоне миллиметровых и сантиметровых радиоволн. Потери тем
больше, чем больше размер капель.
Рефракция оптических и инфракрасных волн в
атмосфере.
Различают
астрономическую рефракцию - преломление лучей, идущих от небесного светила или
другого источника, находящегося на небольшой высоте, к наблюдателю, и земную
рефракцию - преломление лучей, идущих от земных объектов.
Оптические и ближние ИК волны рефрагируют меньше, чем радиоволны. Коэффициент преломления тропосферы для ИК и оптических волн записывается в следующем виде (см. 3.1):
где - парциальное давление сухого воздуха (Па).
В случае астрономической рефракции, когда луч проходит всю толщу атмосферы, показатель преломления которой возрастает с приближением к поверхности Земли, траектория волны всегда обращена выпуклостью к зениту (положительная рефракция). Как и в случае радиоволн, явление рефракции приводит к ошибке в определении угла места.
Земная рефракция может быть как положительной, так и отрицательной. В условиях нормальной рефракции дальность прямой видимости в оптическом и ИК диапазонах оказывается несколько меньше, чем в радиодиапазоне. Формула (3.5) принимает следующий вид:
Радиус кривизны траектории оптической волны составляет примерно
50 000 км. В оптическом и ИК диапазонах явление сверхфракции наблюдается реже,
чем в радиодиапазоне. Со сверхрефракцией связано явление миража.
Распространение излучения оптических квантовых
генераторов в атмосфере
.
Когерентность, высокая степень монохроматичности, большая направленность и
мощность излучений оптических квантовых генераторов (ОКГ) вызывают соответствующие
особенности распространения этих излучений в атмосфере. Ширина спектра многих
ОКГ меньше ширины линий селективного поглощения атмосферных газов. Поэтому для
количественной оценки поглощения излучения ОКГ необходимо иметь данные о
селективном поглощении для фиксированных частот. Получение таких данных
затруднено ограниченной разрешающей способностью измерительной аппаратуры.
Измерение селективного поглощения в диапазоне l = 0,69334 0,6694
мкм, в который попадает излучение ОКГ на рубине, показали, что при изменении
длины волны менее чем на 10 -4 мкм поглощение изменяется от 0 до 80%.
Установлено, что при распространении пространственно ограниченных
пучков в атмосфере рассеяние на частицах изменяет распределение мощности по
сечению пучка излучения. Это распределение зависит от оптической толщины слоя,
геометрии пучка, свойств среды.
Турбулентные неоднородности тропосферы вызывают серьезное
ухудшение условий работы ИК радиолиний. Особенно существенно их влияние
сказывается на распространении когерентного излучения. Турбулентности тропосферы
нарушают стабильность фазового фронта когерентного луча, что приводит к его
расширению и отклонению и вызывает флуктуации амплитуды.
Флуктуации амплитуды сигнала подчиняются нормально- логарифмическому закону распределения. Флуктуации углов прихода пучка излучения характеризуются нормальным законом.
Получены некоторые данные, позволяющие судить о возможном расширении пучков излучения ОКГ. При измерениях на расстояниях 15 и 145 км наблюдалось увеличение расходимости пучка на 8" и 13" соответственно.
Вследствие этого не представляется возможным создать диаграммы направленности ИК антенн шириной менее одной угловой секунды.
Помехи в оптическом и инфракрасном диапазонах волн . Источник излучения, не являющийся целью, должен рассматриваться как излучение фона, мешающего работе оптической или ИК системы. Излучение фона проявляется как вредный шум, с которым следует бороться. Качественный вид спектральных характеристик излучения чистого неба днем 1 и ночью 2 представлен на рис.5.12.
Яркость неба зависит от атмосферного давления и зенитного угла,
возрастая к горизонту. Облака создают неравномерность в излучении неба как
днем, так и ночью, особенно на волнах короче 3 мкм. Наиболее серьезные помехи
создают яркие края облаков, которые представляют собой ложные цели в ИК
диапазоне.
Земля создает больший фон в ИК области спектра, чем чистое безоблачное небо, отражая коротковолновое излучение складывающееся с собственным тепловым излучение при больших длинах волн. Фон, создаваемый Землей, усложняет обнаружение наземных целей.
5.7. Электромагнитная безопасность
Рассмотрим важный вопросе который хотя и не связан непосредственно
с распространением радиоволн, но приобрел в наши дни особое значение. Дело в
том, что технологическое развитие общества сопровождается непрерывным
возрастанием интенсивности электромагнитных полей искусственного происхождения,
которые окружают человека на производстве и в быту. Как следствие, актуальной
становится защита здоровья человека от вредного влияния мощных полей, длительно
воздействующих на организм.
Упомянутая здесь проблема относится к компетенции радиационной
биологии, которая среди прочего занимается комплексным изучением влияния
электромагнитного поля на живое существо. Установлено, что наиболее опасными
для человека оказываются ионизирующие излучения, энергия квантов которых
достаточна для отрыва электронов от атома. Такими свойствами обладают ультрафиолетовая
радиация и все другие более коротковолновые излучения, например
электромагнитные волны рентгеновского диапазона.
Биологический эффект поглощенного ионизирующего излучения выражают в особых единицах - грэях (Гр). Одному грэю соответствует поглощение энергии в 1 Дж на 1 кг массы.
Важнейшее средство защиты человека - ограничение дозы поглощенного
излучения. По нормам, принятым в США, для лиц, подвергающихся облучению на
производстве, предельно допустимая годовая доза составляет 50 мГр. Индивидуальная
доза для остального населения не должна превышать 50 мГр за 30 лет без учета
естественного радиационного фона.
На радиочастотах энергия квантов (фотонов) недостаточна для
ионизации атомов вещества. Падающее электромагнитное поле переводит атомы или
молекулы в возбужденное состояние. Вслед за этим атомы или молекулы
возвращаются в исходное состояние, излучая новые кванты той же самой частоты.
В конечном итоге вся энергия радиоволн, поглощаемая организмом, переходит в
теплоту. Этим часто пользуются в медицине для прогревания внутренних органов.
Однако длительное воздействие на человека СВЧ-полей с плотностью потока
мощности в несколько мВт/
приводит к болезненным явлениям, прежде всего к помутнению хрусталика глаза. Не
исключается возможность генетических изменений в организме. Поэтому при
эксплуатации соответствующего оборудования следует неукоснительно соблюдать
научно обоснованные нормы радиочастотного облучения персонала .
5.8. Вопросы для самопроверки
1. Укажите основные особенности распространения сверхдлинных и длинных волн.
2. Каковы достоинства и недостатки радиосвязи на СДВ и ДВ?
3. Каковы характеристики сферического волновода Земля-ионосфера?
4. Укажите основные особенности распространения средних волн.
5. Как изменяются условия распространения СВ в течении суток?
6. Какова природа замираний сигнала на СВ?
7. Как определяется напряженность электрического поля в диапазоне СВ?
8. Укажите основные особенности распространения коротких волн.
9. Исходя из какого условия выбирают максимально применимую частоту?
10. От каких факторов зависит наименьшая применимая частота?
11. Что такое зона молчания?
12. Каковы причины замираний КВ?
13. Какое явление называется эффектом Кабанова?
14. В каких районах земного шара связь на КВ затруднительна?
15. В какое время суток можно работать на более высоких частотах в пределах коротковолнового диапазона?
16. Укажите основные особенности распространения ультракоротких волн в приземном пространстве.
17. Укажите особенности распространения УКВ в пределах прямой видимости.
18. Каким образом влияют отражения от неровной земной поверхности на распространение УКВ?
19. Укажите особенности распространения УКВ над пересеченной местностью и в городах.
20. В чем заключается явление, называемое усиление препятствием?
21. Укажите особенности распространения УКВ в пределах большого города.
22. Укажите особенности распространения УКВ на большие расстояния в условиях сверхрефракции.
23. Поясните процесс рассеяния УКВ на неоднородностях тропосферы.
24. К чему приводит рассеяние и отражение метровых волн в ионосфере?
25. Какие методы приема используются для борьбы с замираниями УКВ?
26. Укажите основные особенности распространения УКВ в космическом пространстве.
27. Приведите основные характеристики межпланетной среды.
28. Поясните особенности УКВ радиолиний Земля-космос: потери энергии; поворот плоскости поляризации; замирания.
29. Укажите основные особенности распространения волн оптического и ИК диапазонов.
30. В чем заключаются причины ослабления оптических и ИK волн в атмосфере?
31. Каковы особенности рефракции оптических и ИK волн?
32. Каково влияние атмосферы на распространение излучения оптических квантовых генераторов?
33. Что является источником помех в диапазонах оптических и ИK волн?
34. В чем заключается проблема электромагнитной безопасности?
ЛИТЕРАТУРА
1. Яманов Д.Н. Основы электродинамики и распространение радиоволн. Часть 1. Основы электродинамики: Тексты лекций. - М: МГТУ ГА, 2002. – 80 с.
2. Яманов Д.Н. Основы электродинамики и распространение радиоволн. Часть 2. Основы электродинамики. Тексты лекций.- М: МГТУ ГА, 2005. – 100 с.
3. Баскаков С.И. Электродинамика и распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Высш. шк., 1992. – 416 с.
4. Никольский В.В., Никольская Т.Н. Электродинамика и распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Наука., 1989. – 544 с.
5. Марков Г.Т., Петров Б.М., Грудинская Г.П. Электродинамика и распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Сов. радио, 1979. – 376 с.
6. Грудинская Г.П. Распространение радиоволн: Учеб. пособие для вузов. – М: Высш. шк., 1975. – 280 с.
7. Справочник по теоретическим основам радиоэлектроники: Том 1./Под ред. Б.Х. Кривицкого, В.Н. Дулина. – М: 1977. – 504 с.
ВВЕДЕНИЕ ……………………………………………………………………….. 3
1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН В СВОБОДНОМ ПРОСТРАНСТВЕ …4
1.1. Формула идеальной радиопередачи ………………………………………. 7
1.2. Область пространства, существенная при распространении радиоволн. Метод зон Френеля …………………………………………………………. .10
1.3. Вопросы для самопроверки ……………………………………………….... 12
2. ВЛИЯНИЕ ЗЕМНОЙ ПОВЕРХНОСТИ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН ……………………………………………………………………..13
2.1. Поглощение радиоволн различными видами земной поверхности ……….13
2.2. Отражение плоских радиоволн на границе воздух – гладкая поверхность Земли ………………………………………………………….17
2.3. Отражение радиоволн от шероховатой поверхности …………………….19
2.4. Классификация случаев распространения земных радиоволн ……………22
2.5. Поле излучателя, поднятого над плоской земной поверхностью…………22
2.6. Поле излучателя, расположенного вблизи плоской земной
поверхности …………………………………………………………………..25
2.7. Дифракция радиоволн вокруг сферической земной поверхности ……….. 28
2.8 Вопросы для самопроверки ………………………………………………… 29
3. ТРОПОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН..30
3.1. Состав и строение тропосферы …………………………………………….. 30
3.2. Диэлектрическая проницаемость и показатель
преломления тропосферы …………………………………………………... 31
3.3. Рефракция радиоволн в тропосфере ……………………………………….. 33
3.4. Поглощение радиоволн в тропосфере ……………………………………... 37
3.5. Вопросы для самопроверки ………………………………………………… 39
4. ИОНОСФЕРА И ЕЕ ВЛИЯНИЕ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН …39
4.1. Ионизация и рекомбинация газа в ионосфере …………………………….. 39
4.2. Строение ионосферы ……………………………………………………….. 41
4.3. Диэлектрическая проницаемость и проводимость ионизированного
газа (плазмы)………………………………………………………………….. 44
4.4. Скорость распространения радиоволн в ионизированном газе (плазме) ...46
4.5. Поглощение радиоволн в ионизированном газе …………………………...47
4.6. Преломление и отражение радиоволн в ионосфере ………………………. 49
4.7. Влияние постоянного магнитного поля на электрические
параметры ионизированного газа…………………...……………………… 50
4.8 Вопросы для самопроверки ………………………………………………… 52
5. ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ РАДИОВОЛН РАЗЛИЧНЫХ ДИАПАЗОНОВ ………………………………………………………………….. 53
5.1. Особенности распространения сверхдлинных и длинных волн …………. 53
5.2. Особенности распространения средних волн …………………………….. 57
5.3. Особенности распространения коротких волн.……………………………58
5.4. Особенности распространения ультракоротких волн в приземном пространстве ………………………………………………………………… 62
5.5. Особенности распространения ультракоротких волн в космическом пространстве ………………………………………………………………… 71
5.6. Особенности распространения волн оптического и инфракрасного диапазонов …………………………………………………………………... 77
5.7. Электромагнитная безопасность …………………………………………... 83
5.8. Вопросы для самопроверки ………………………………………………... 84
ЛИТЕРАТУРА …………………………………………………………………… 86
Радиоволны, и их распространение, являются неоспоримой загадкой для начинающих любителей эфира. Здесь можно познакомиться с азами теории распространения радиоволн. Данная статья предназначена для ознакомления начинающих любителей эфира, а также и для тех, кто имеет некоторое представление о нём.
Самая главная вводная, про которую часто забывают сказать, прежде чем познакомить с теорией распространения радиоволн, так это то, что радиоволны распространяются вокруг нашей планеты за счет отражения от ионосферы и от земли как от полупрозрачных зеркал отражается луч света.
Особенности распространения средних волн и перекрёстная модуляция
К средним волнам относятся радиоволны длиной от 1000 до 100 м (частоты 0,3 — 3,0МГц). Средние волны используются главным образом для вещания. А так же они являются колыбелью отечественного радиопиратства. Они могут распространяться земным и ионосферным путём. Средние волны испытывают значительное поглощение в полупроводящей поверхности Земли, дальность распространения земной волны 1, (см. рис. 1), ограничена расстоянием 500-700 км. На большие расстояния радиоволны 2 и 3 распространяются ионосферной (пространственной) волной.
В ночное время средние волны распространяются путем отражения от слоя Е ионосферы (см. рис. 2), электронная плотность которого оказывается достаточной для этого. В дневные часы на пути распространения волны расположен слой D, чрезвычайно сильно поглощающий средние волны. Поэтому при обычных мощностях передатчиков, напряженность электрического поля недостаточна для приема, и в дневные часы распространение средних волн происходит практически только земной волной на сравнительно небольшие расстояния, порядка 1000 км. В диапазоне средних волн, более длинные волны испытывают меньшее поглощение, и напряженность электрического поля ионосферной волны больше на более длинных волнах. Поглощение увеличивается в летние месяцы и уменьшается в зимние. Ионосферные возмущения не влияют на распространение средних волн, так как слой Е мало нарушается во время ионосферно-магнитных бурь.
В ночные часы см. рис. 1, на некотором расстоянии от передатчика (точка В), возможен приход одновременно пространственной 3 и поверхностной волн 1, причем длина пути пространственной волны меняется с изменением электронной плотности ионосферы. Изменение разности фаз этих волн приводит к колебанию напряженности электрического поля, называемому ближним замиранием поля.
На значительное расстояние от передатчика (точка С) могут прийти волны 2 и 3 путем одного и двух отражений от ионосферы. Изменение разности фаз этих двух волн также приводит к колебанию напряженности электрического поля, называемому дальним замиранием поля.
Для борьбы с замираниями на передающем конце линии связи применяются антенны, у которых максимум диаграммы направленности «прижат» к земной поверхности, к ним можно отнести простейшую антенну «Inverted-V», достаточно часто применяемую радиолюбителями. При такой диаграмме направленности зона ближних замираний удаляется от передатчика, а на больших расстояниях поле волны, пришедшей путем двух отражений, оказывается ослабленным.
К сожалению не все начинающие радиовещатели, работающие в диапазоне частот 1600-3000кГц знают, что слабый сигнал от маломощного передатчика подвержен ионосферным искажениям. Сигнал от более мощных радиопередатчиков ионосферным искажениям подвержен меньше. Ввиду нелинейной ионизации ионосферы, происходит модуляция слабого сигнала модулирующим напряжением сигналов мощных станций. Это явление называется перекрестной модуляцией. Глубина коэффициента модуляции достигает 5-8%. Со стороны приема создаётся впечатление не качественно выполненного передатчика, со всевозможными гулами и хрипами, особенно это заметно в режиме АМ модуляции.
За счет перекрестной модуляции в приемник часто проникают интенсивные грозовые помехи, которые невозможно отфильтровать — грозовой разряд модулирует принимаемый сигнал. Именно по этой причине радиовещатели для проведения двусторонней радиосвязи стали применять однополосные передатчики и стали чаще работать на более высоких частотах. Зарубежные радиовешатели СВ станций, умощняют их, и подвергают компрессии модулирующие сигналы, а для неискаженной работы в эфире, применяют инверсные частоты.
Явления демодуляции и перекрестной модуляции в ионосфере наблюдаются только в диапазоне средних волн (СВ). В диапазоне коротких волн (КВ) скорость электрона под действием электрического поля ничтожно мала по сравнению с его тепловой скоростью и присутствие поля не меняет числа столкновений электрона с тяжелыми частицами.
Наиболее благоприятны, в диапазоне частот от 1500 до 3000кГц для дальних связей, являются зимние ночи и периоды минимума солнечной активности. Особо дальние связи, более 10000 км, обычно возможны в часы захода и восхода солнца. В дневные часы связь возможна на расстояние до 300 км. Свободные радиовещатели FM диапазона могут только позавидовать таким большим радиотрассам.
В летнее время на этом диапазоне часто мешают помехи от статических разрядов в атмосфере.
Особенности распространения коротких волн и их характеристики
К коротким волнам относятся радиоволны длиной от 100 до 10 м (частоты 3-30 МГц). Преимуществом работы на коротких волнах по сравнению с работой на более длинных волнах является то, что в этом диапазоне можно легко создать направленные антенны. Короткие волны могут распространяться как земные, в низкочастотной части диапазона, и как ионосферные.
С повышением частоты сильно возрастает поглощение волн в полупроводящей поверхности Земли. Поэтому при обычных мощностях передатчика земные волны коротковолнового диапазона распространяются на расстояния, не превышающие нескольких десятков километров. На морской глади, это расстояние значительно увеличивается.
Ионосферной волной короткие волны могут распространяться на многие тысячи километров, причем для этого не требуется передатчиков большой мощности. Поэтому в настоящее время короткие волны используются главным образом для связи и вещания на большие расстояния.
Короткие волны распространяются на дальние расстояния путем отражения от ионосферы и поверхности Земли. Такой способ распространения называют скачковым см. рис. 2 и характеризуется расстоянием скачка, числом скачков, углами выхода и прихода, максимальной применимой частотой (МПЧ) и наименьшей применимой частотой (НПЧ).
Если ионосфера однородна в горизонтальном направлении, то и траектория волны симметрична. Обычно излучение происходит в некотором спектре углов, так как ширина диаграммы направленности коротковолновых антенн в вертикальной плоскости составляет 10-15°. Минимальное расстояние скачка, для которого выполняется условие отражения, называют расстоянием зоны молчания (ЗМ). Для отражения волны необходимо, чтобы рабочая частота была не выше значения, максимально применимой частоты (МПЧ), являющаяся верхней границей рабочего диапазона для данного расстояния. Волна 4.
Применение антенн зенитного излучения, как один из приёмов уменьшения зоны молчания, ограничивается понятием максимально применимой частоты (МПЧ) с учётом снижения её на 15-20% от МПЧ. Антенны зенитного излучения применяют для вещания в ближней зоне методом односкачкового отражения от ионосферы.
Второе условие ограничивает рабочий диапазон снизу: чем ниже рабочая частота (в пределах коротковолнового диапазона), тем сильнее поглощение волны в ионосфере. Наименьшую — применимую частоту (НПЧ) определяют из условия, что при мощности передатчика в 1кВт, напряженность электрического поля сигнала должна превышать уровень шумов, а следовательно, поглощение сигнала в слоях ионосферы должно быть не больше допустимого. Электронная плотность ионосферы меняется в течение суток, в течение года, и периода солнечной активности. Значит, изменяются и границы рабочего диапазона, что приводит к необходимости изменения рабочей длины волны в течение суток.
Диапазон частот 1,5–3 МГц, является ночным. Понятно, что для успешного проведения сеанса радиосвязи нужно каждый раз правильно выбирать частоту (длину волны), к тому же это усложняет конструкцию станции, но для настоящего ценителя дальних связей это не является трудностью, это часть хобби. Проведём оценку КВ диапазона по участкам.
Диапазон частот 5-8 мГц, во многом схож с диапазоном 3 мГц, и в отличае от него, здесь в дневное время можно связаться до 2000 км, зона молчания (ЗМ) отсутствует и составляет несколько десятков километров. В ночные часы возможна связь на любое расстояние за исключением ЗМ, которая увеличивается до нескольких сот километров. В часы смены времени суток (заход/восход), наиболее удобны для дальних связей. Атмосферные помехи менее выражены, чем в диапазоне 1,5-3 мГц.
В диапазоне частот 10-15 мГц в периоды солнечной активности возможны связи в дневное время суток практически с любой точкой земного шара. Летом продолжительность радиосвязи в этом диапазоне частот бывает круглосуточной, за исключением отдельных дней. Зона молчания ночью имеет расстояния в 1500-2000 км и по этому возможны только дальние связи. В дневное время они уменьшаются до 400-1000 км.
Диапазон частот 27-30 мГц пригоден для связи только в светлое время суток. Это самый капризный диапазон. Он обычно открывается на несколько часов, дней или недель особенно при смене сезонов, т.е. осенью и весной. Зона молчания (ЗМ) достигает 2000-2500 км. Это явление относится к теме МПЧ, здесь угол отраженной волны должен быть малым по отношению к ионосфере, иначе он имеет большое затухание в ионосфере, или простой уход в космические просторы. Малые углы излучения соответствуют большим скачкам и соответственно большим зонам молчания. В периоды максимума солнечной активности возможна связь и ночью.
Помимо перечисленных моделей, возможны случаи аномального распространения радиоволн. Аномальное распространение может возникнуть при появлении на пути волны спорадического слоя, от которого могут отражаться более короткие волны, вплоть до метровых. Это явление можно наблюдать на практике прохождением дальних телестанций и FM радиостанций. МПЧ радиосигнала в эти часы доходит до 60-100 мГц в годы солнечной активности.
В диапазоне УКВ FM, за исключением редких случаев аномального распространения радиоволн, распространение обусловлено строго так называемой «прямой видимостью». Распространение радиоволн в пределах прямой видимости говорит само за себя, и обусловлено высотой расположения передающей и приёмной антенн. Понятно, что в условиях городской застройки ни о какой визуальной и прямой видимости говорить нельзя, но радиоволны проходят сквозь городские застройки с некоторым ослаблением. Чем выше частота, тем выше затухание в городских застройках. Диапазон частот 88-108 МГц так же подвержен некоторым затуханиям в условиях города.
Замирание радиосигналов диапазона КВ
Приём коротких радиоволн всегда сопровождается измерением уровня принимаемого сигнала, причем это изменение носит случайный и временной характер. Такое явление называют замираниями (федингом) радиосигнала. В эфире наблюдаются быстрые и медленные фединги сигнала. Глубина фединга может достигать до нескольких десятков децибел.
Основной причиной быстрых замираний сигнала является многолучевое распространение радиоволн. В этом случае причиной федингов служит приход в точку приема двух лучей, распространяющихся путем одного и двух отражений от ионосферы, волна 1 и волна 3, см. рис 2.
Поскольку лучи проходят различные пути по расстоянию, фазы прихода их неодинаковы. Изменения электронной плотности, непрерывно происходящие в ионосфере, приводят к изменению длины пути каждого из лучей, а следовательно, и к изменению разности фаз между лучами. Для изменения фазы волны на 180° достаточно, чтобы длина пути изменилась всего на ½. Следует напомнить, что при приходе лучей одного сигнала в точку приёма с одинаковой силой и с разностью фаз на 180°, они полностью вычитаются по закону векторов, а сила приходящего сигнала в этом случае может быть равна нулю. Такие незначительные изменения длины пути могут происходить непрерывно, поэтому, колебания напряженности электрического поля в диапазоне коротких волн являются частыми и глубокими. Интервал их наблюдения в 3-7 минут может составлять на низких частотах КВ диапазона, и до 0,5 секунд на частотах ближе к 30 МГц.
Помимо этого, фединг сигнала вызываются рассеянием радиоволн на не однородностях ионосферы и интерференцией рассеянных волн.
Кроме интерференционных федингов, на коротких волнах, имеют место поляризационные фединги. Причиной поляризационных федингов является поворот плоскости поляризации волны относительно принимаемой антенны. Это происходит при распространении волны в направлении силовых линий магнитного поля Земли, и с изменением электронной плотности ионосферы. Если передающая и приемная антенны представляют собой горизонтальные вибраторы, то излученная горизонтально — поляризованная волна, после прохождения в ионосфере претерпит поворот плоскости поляризации. Это приводит к колебаниям э. д. с., наводимой в антенне, которое имеет дополнительное затухание до 10 дБ.
На практике все указанные причины замираний сигнала действуют, как правило, комплексно и подчиняются описанным законом распределения Релея.
Помимо быстрых замираний, наблюдаются медленные замирания, которые наблюдаются с периодом в 40-60 мин в низкочастотной части КВ диапазона. Причиной этих федингов является изменение поглощения радиоволн в ионосфере. Распределение огибающей амплитуды сигнала при медленных замираниях подчиняется нормально логарифмическому закону с уменьшением сигнала до 8-12 дБ.
Для борьбы с замираниями, на коротких волнах применяют метод приема на разнесенные антенны. Дело в том, что увеличение и уменьшение напряженности электрического поля происходят не одновременно даже на сравнительно небольшой площади земной поверхности. В практике коротковолновой связи используют обычно две антенны, разнесенные на расстояние нескольких длин волн, а сигналы складывают после детектирования. Эффективным является разнесение антенн по поляризации, т. е. одновременный прием на вертикальную и горизонтальную антенны с последующим сложением сигналов после детектирования.
Хочется отметить, что указанные меры борьбы действенны только для устранения быстрых замираний, медленные изменения сигнала не устраняются, так как это связано с изменением поглощения радиоволн в ионосфере.
В радиолюбительской практике метод разнесённых антенн используется довольно редко, ввиду конструктивной дороговизны и отсутствием необходимости приёма достаточно достоверной информации. Это связано с тем, что любители часто используют резонансные и диапазонные антенны, количество которых в его хозяйстве составляет около 2-3 штук. Использование разнесённого приёма требует увеличение парка антенн минимум вдвое.
Другое дело, когда любитель живёт в сельской местности, имея при этом достаточную площадь для размещения антифединговой конструкции, он может применить для этого просто два широкополосных вибратора, перекрывающие все, или почти все необходимые диапазоны. Один вибратор должен быть вертикальным, другой горизонтальным. Для этого совсем не обязательно иметь несколько мачт. Достаточно разместить их так, на одной мачте, чтобы они были сориентированы относительно друг друга под углом в 90°. Две антенны, в этом случае будут напоминать широко известную антенну «Inverted-V».
Расчет радиуса покрытия радиосигналом в УКВ/FM диапазонах
Частоты метрового диапазона распространяются в пределах прямой видимости. Радиус действия распространения радиоволны в пределах прямой видимости без учета мощности излучения передатчика и прочих природных явлений, уменьшающих эффективность связи, выглядит так:
r = 3,57 (√h1 + √h2), км,
Рассчитаем радиусы прямой видимости при установке приемной антенны на разных высотах, где h1 — параметр, h2 = 1,5 м. Сведем их в таблицу 1.
Таблица 1
| h1 (м) | 10 | 20 | 25 | 30 | 35 | 40 | 50 | 60 |
| r (км) | 15,6 | 20,3 | 22.2 | 24 | 25.5 | 27,0 | 29,6 | 32 |
Данная формула не учитывает затухание сигнала и мощности передатчика, она говорит лишь о возможности прямой видимости с учетом идеально круглой земли.
Произведем расчет необходимого уровня радиосигнала вместе приема для длины волны 3 м.
Поскольку на трассах между передающей станцией и подвижным объектом всегда присутствуют такие явления как, отражения, рассеяния, поглощения радиосигналов различными объектами и пр, следует вводить поправки в уровень затухания сигнала, что предложил японский ученый Okumura.
Среднеквадратическое отклонение для этого диапазона с городскими застройками составит 3 дБ, а при вероятности связи в 99% введем множитель 2, что составит общую поправку П в уровне радиосигнала в
П = 3 × 2 = 6 дБ.
Чувствительность приемников определяется соотношением полезного сигнала над шумами в 12 дБ, т.е. в 4 раза. Такое соотношение при качественном радиовещании не приемлемо, поэтому введем дополнительную поправку еще в 12–20 дБ, примем 14 дБ.
Итого общая поправка в уровне принимаемого сигнала с учетом затухания его по трассе и специфике приемного устройства, составит: 6+16 20дБ (в 10 раз). Тогда при чувствительности приемника в 1,5 мкВ. в месте приема должно создаваться поле с напряженностью в 15 мкВ/м.
Рассчитаем по формуле Введенского радиус действия при заданной напряженности поля в 15 мкВ/м с учетом мощности передатчика, чувствительности приемника и городских застроек:
где r — км; Р — кВт; G — дБ (=1); h — м; λ — м; Е — мВ.
В данном расчете не учитывается коэффициент усиления приемной антенны, а также затухание в фидере и полосовом фильтре.
Ответ: При мощности в 10 Вт, высоте излучения h1=27 метров и h2=1,5м, реально качественный радиоприем с радиусом в городских застройках составит 2,5-2,6 км. Если учитывать, что прием радиосигналов вашего радиопередатчика будет осуществляться на средних и высоких этажах жилых зданий, то этот радиус действия увеличится примерно в 2-3 раза. Если принимать радиосигналы на вынесенную антенну, то радиус действия будет исчисляться десятками километров.
73! UA9LBG & Радио-Вектор-Тюмень
